WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 9 Микроструктура объемного GaN, выращенного на сапфировых подложках с аморфным буфером © В.В. Бельков, Ю.В. Жиляев, Г.Н. Мосина, С.Д. Раевский, Л.М. Сорокин, М.П. Щеглов Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе Российской академии наук, 194021 Санкт-Петербург, Россия E-mail: zhilyaev@jyuv.ioffe.rssi.ru (Поступила в Редакцию 24 января 2000 г.) Структура объемных слоев GaN, выращенных методом газофазной эпитаксии на сапфировых (0001) подложках, была изучена посредством рентгеновской дифрактометрии и трансмиссионной электронной микроскопии. Обнаружено, что эти слои содержат прорастающие и винтовые дислокации. По мере удаления от интерфейса плотность дислокаций уменьшается. Выяснено влияние аморфного буферного слоя на формирование начального слоя GaN и в конечном результате на совершенство слоев нитрида галлия. Предлагается модель формирования прорастающих дислокаций и механизм релаксации напряжений несоответствия.

Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант № 97-02-18088).

Нитрид галлия — важный широкозонный полупро- онную технику: стандартную электронную дифракцию, водниковый материал, нашедший широкое применение деформационное контрастное изображение линейных и в оптоэлектронике в коротковолновом диапазоне. Из- плоских дефектов, а также анализ дислокаций, основанвестно, что эффективность и надежность излучающих ный на критерии невидимости.

приборов на основе GaN зависят от типа и плотности Для TEM исследований были приготовлены как пла дефектов, присутствующих в материале.

нарные (0001) GaN, так и поперечные (1010) GaN образВ настоящее время имеется много публикаций [1–4], цы. После механической шлифовки утоньшение образцов в которых сообщается о получении слоев GaN толщидо толщины, прозрачной для электронов, выполнялось ной от 0.5 до 5 µm различными методами (MOCVD, обычным методом ионного травления в потоке ионов MBE, CVP) на сапфировых и SiC подложках. Струкаргона. Планарные образцы для TEM исследований были турное совершенство таких слоев изучалось различныприготовлены как со стороны интерфейса, так и со ми дифракционными методами (X-ray, трансмиссионной стороны поверхности.

электронной микроскопии (TEM), HREM, LACBED).

В исследованных образцах обнаружена большая плот2. Результаты ность дислокаций, дислокационных границ и дефектов упаковки [5–7]. Применение метода газофазной эпиНа рис. 1 показана область планарного образца вблизи таксии сделало возможным выращивание ”объемных”, интерфейса, представляющая собой буферный слой. На толщиной более 100 µm, GaN слоев [8–11], которые модифракционной картине этого слоя (рис. 1, b) присутгут быть использованы как подложки для гомоэпитаксии.

ствуют широкие размытые кольца, типичные для аморфTEM исследования микроструктуры такого материала ного материала. Изображение слоя в начальной стадии представлены в [10,11]. В работе [10] сообщается о дефектном слое вблизи (на расстоянии до 3 µm) ин- роста в период перехода к образованию сплошного слоя терфейса GaN / SiC. Дефекты в GaN, осажденном на из отдельных зародышей приведено на рис. 2, a. Частицы сапфировой подложке с предварительно нанесенным на имеют как криволинейные контуры, так и кристаллогранее слоем оксида цинка, описаны в [11].

В настоящей работе предлагаются результаты исследования слоев GaN, выращенных на (0001) сапфировых подложках методом газофазной эпитаксии с низкотемпературным аморфным GaN буферным слоем (отметим, что полученные таким образом слои нитрида галлия легко отделяются от подложки [12]). Рассматриваются механизмы формирования кристаллических дефектов пленок нитрида галлия.

1. Образцы и методика исследований Слои нитрида галлия толщиной от 100 до 800 µm изучались методом рентгеновской двухкристальной дифрактометрии (XRD) и трансмиссионной электронной Рис. 1. Планарное TEM изображение аморфного буфера (a);

микроскопии, включающей в себя различную дифракци- дифракционная картина с аморфного буфера (b).

1564 В.В. Бельков, Ю.В. Жиляев, Г.Н. Мосина, С.Д. Раевский, Л.М. Сорокин, М.П. Щеглов TEM изображение поперечного сечения слоя GaN вблизи интерфейса (рис. 3, a) свидетельствует о высокой плотности дислокационных дефектов в нем. Детальный анализ рис. 3, a показывает, что на нем изображено поперечное сечение нескольких зерен, примыкающих друг к другу боковыми гранями. В зернах присутствуют различные дислокации, большинство из которых прорастает от границы слой / подложка. Дислокации условно можно разделить на три вида: D1, D2 и D3. Дислокации D1 располагаются в межзеренных границах параллельно оси роста. Прорастающие дислокации Dнаправлены к поверхности нестрого параллельно оси Рис. 2. Планарное TEM изображение слоя GaN вблизи интер- C. Часто они замыкаются на вертикальных границах фейса (a); микродифракция со слоя GaN вблизи интерфейса, зерен. Эти дислокации иногда образуют узкие полупетли, видна текстура коалесценции (b).

стороны которых находятся в разных плоскостях [13].

В то же время дислокации D2 являются источниками большого числа дислокаций D3, располагающихся параллельно интерфейсу в базисных плоскостях (0001).

фическую огранку, их размеры — от 10 до 30 nm. На Наибольшая концентрация дислокаций D3 наблюдается микродифракционной картине этого участка (рис. 2, b) вблизи интерфейса (рис. 3, b, c и d). Хорошо видно, хорошо видна текстура коалесценции, образующаяся при что дислокации возникают на границе слой / подложка.

наличии азимутальной ориентировки зародышей, ось Часть дислокаций располагается в плоскости гранитекстуры направлена вдоль [0001]. Следует отметить, цы раздела и может выполнять роль дислокаций нечто образование зародышей происходит уже при росте соответствия (Dm).

низкотемпературного буфера. TEM исследование буферСлой GaN, удаленный от интерфейса на расстоянии ного слоя, на котором не производился рост основного более 100 µm, имеет заметно меньшую плотность деслоя нитрида галлия, показало, что в верхней части фектов. В выросших до нескольких десятков микрон буфера находятся мелкие частицы размером не более зернах содержатся отдельные дислокации, плотность 5 nm, при этом текстуры коалесценции не наблюдается.

которых может быть оценена как 107 cm-2. Общая Дальнейший рост слоя происходит с образованием дефектов кристаллического строения, обусловленных су- плотность дислокаций в приповерхностном слое нитрида галлия с учетом зернограничных дислокаций щественным различием постоянных решеток сапфира и GaN. порядка 109 cm-2.

Рис. 3. TEM изображение поперечного сечения слоя GaN вблизи интерфейса: D1 — прорастающие дислокации в межзеренных границах, D2 — дислокации, прорастающие от интерфейса внутри зерен, D3 — дислокации, параллельные интерфейсу в базисной плоскости (0001) (a); b, c и d —участки (отмечены кружками) на границе слой / подложка при большем увеличении.

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. Микроструктура объемного GaN, выращенного на сапфировых подложках с аморфным буфером 3. Обсуждение результатов В условиях гетероэпитаксиального роста GaN происходит процесс трехмерного зародышеобразования, приводящий к островковому характеру роста. Зародыши коалесцируют, чтобы сформировать сплошной слой, часто они образуют фасетки на низкоэнергетических плоскостях. В случае вюрцитных кристаллов, каковым является и GaN, это плоскости (0001) и {1010}. Идеальная форма зародыша — гексагонально-базисная пирамида.

При соприкосновении растущих островков между ними образуются дислокационные стенки (дислокации D1) из малоугловых границ, которые снимают напряжения, появляющиеся в результате их азимутальной разориентации. Границы представляют собой ряды прямолинейных дислокаций краевого типа, расстояние между Рис. 4. TEM изображение планарного образца на расстоянии дислокациями в границах обратно пропорционально углу 1 µm от интерфейса. Видны дислокации D3.

разориентации. При островковом характере роста дислокации несоответствия будут генерироваться в пределах каждого из островков, которые прктически раДля определения векторов Бюргерса обнаруженных стут независимо друг от друга до момента их слиядислокаций использовался критерий невидимости дисло- ния при образовании сплошного слоя. Если граница каций g ·b = 0 [13], где g — действующее отражение для раздела слой / подложка совпадает с плоскостью скольизображения дислокации с вектором Бюргерса b.

жения, то вероятным механизмом генерации дислокаПроведенный анализ показал, что дислокации D1 ций несоответствия является скольжение дислокаций с возникают на интерфейсе в местах соприкосновения краев ”островков” вдоль границы раздела [14]. В гекостровковых зародышей (кристаллитов) и затем про- сагональных кристаллах наиболее плотно упакованной растают к поверхности пленки параллельно оси роста. является базисная плоскость (0001), поэтому наиболее Они образуют малоугловые зеренные границы наклона легкое скольжение должно происходить по базисной и располагаются в призматических плоскостях (1010). плоскости, однако если скольжение в базисной плоскости Вектор Бюргерса этих дислокаций равен 1/3[1120] и затруднено полем напряжения или другими причинами, направлен перпендикулярно линии дислокации, т. е. дис- происходит призматическое в системе (1010) [1210] локации имеют чисто краевой характер. или пирамидальное в системе (1011) [1210] скольжение Дислокации D2, так же как и дислокации D1, образу- дислокаций [15].

ются на интерфейсе, (рис. 3, c). Они располагаются как в В условиях роста процесс релаксации напряжений призматических {1010}, так и в пирамидальных {1011} несоответствия может тормозиться такими факторами, плоскостях. Вектора Бюргерса этих дислокаций равны как существование барьера для зарождения дислокаций b = [0001] и 1/3[1123] соответственно. Направление несоответствия, наличие высоких напряжений Пайерллиний большинства дислокаций с b = [0001] парал- са, препятствующих скольжению дислокаций, взаимолельно оси C, поэтому они имеют винтовой характер.

действие дислокаций между собой и с другими де Дислокации с вектором b = 1/3[1123] также могут фектами, затрудняющими перемещение и размножение иметь винтовую компоненту. Линии этих дислокаций дислокаций.

имеют направления [0112] и [0111]. Они видны в Образующиеся на границе раздела слой / подложка отражениях g = 0002 и не видны в g = 1100.

дислокации Dm начинают скользить в базисной плоскоДислокации D3 на планарном изображении области, сти (0001), осуществляя релаксацию сдвиговых напряжеудаленной от интерфейса на 1 µm, имеют вид кривых ний. Но движению и размножению дислокаций в границе линий (рис. 4). Вектор Бюргерса этих дислокаций равен раздела, по-видимому, препятствуют вертикальные дис b = 1/3[1120]. Криволинейный вид линий дислокаций локационные границы, формирующие столбчатую струкпозволяет говорить об их смешанном характере.

туру слоя GaN. Поэтому полной релаксации напряжений Вектор Бюргерса дислокаций Dm, скорее всего, так- несоответствия не происходит и в слое появляются же равен 1/3[1120]. По мере удаления от границы остаточные упругие напряжения. Это вызывает упругую слой / подложка эти дислокации изгибаются и смещаются деформацию и изгиб эпитаксиального слоя (рис. 3, a).

в малоугловые зеренные границы.

Частично упругие напряжения в объеме слоя компенОписанная структура дислокаций наблюдается и в сируются дислокациями D3, которые генерируются дисслоях нитрида галлия, выращенных на кремниевых под- локациями D2, располагающимися в призматических и ложках. пирамидальных плоскостях.

Физика твердого тела, 2000, том 42, вып. 1566 В.В. Бельков, Ю.В. Жиляев, Г.Н. Мосина, С.Д. Раевский, Л.М. Сорокин, М.П. Щеглов Таким образом, слои, растущие на аморфном буфере, [11] L.T. Romano, B.S. Krusor, R.J. Molnar. Appl. Phys. Lett. 71, 2283 (1997).

уже на начальной стадии роста образуют совершенную [12] V.V. Bel’kov, V.M. Botnaryuk, L.M. Fedorov, I.I. Diakonu, текстуру коалесценции с осью текстуры вдоль напраV.V. Krivolapchuk, M.P. Schrglov, Yu.V. Zhilyaev. In: Proc.

вления [0001] и вблизи поверхности имеют плотность MRS Fall Meeting. Boston, USA (1996). V. 449. P. 343.

дислокаций порядка 109 cm-2. Если же буферный слой [13] P.B. Hirsch, A. Howie, R.B. Nicholson, D.W. Pashley, представляет собой поликристаллическую струкутру с M.J. Whelan. Electron Microscopy of Thin Crystal. Butterразмерами кристаллитов до 300 nm, то выросшие на worths, London (1965). 599 p.

таких слоях пленки значительно дефектнее.

[14] J.W. Matthews. In: Epitaxial Growth. Part B. / Ed. by Рентгенодифракционный анализ показал, что полу- J.W. Matthews. Academic Press, N.Y. (1975). P. 560.

ширины рентгеновских двухкристалльных кривых кача- [15] J.P. Hirth, J.L. Dothe. Theory of Dislocations. John Weley & Sons, N.Y. (1970). 574 p.

ния от слоев на аморфном буферном слое составляет 6-8 arcmin, в то время как слои, выросшие на поликристаллическом буфере, имеют кривые качания с полушириной 45–90 arcmin.

Таким образом, в настоящей работе обнаружено, что дислокационная структура объемных слоев GaN во многом определяется формированием начального зародышевого слоя. Выросший на аморфном буфере начальный слой имеет совершенную текстуру. Большинство дислокаций в слое — прорастающие. Дислокации краевого типа образуют малоугловые границы зерен и пересекают слой от интерфейса до поверхности. Их плотность мало изменяется при увеличении толщины слоя и равна 109 cm-2. Часть прорастающих дислокаций винтового типа в процессе роста изгибается и переходит в границы зерен. Они являются источником дислокаций, располагающихся по базисным плоскостям (0001). Эти дислокации сконцентрированы, главным образом, вблизи границы раздела слой / подложка и очень редко наблюдаются у поверхности. Следовательно, определяющий вклад в дислокационную структуру пленок GaN, выросших на аморфном буферном слое, вносят прорастающие дислокации краевого типа, возникающие при коалесценции островков в начальный период роста.

Список литературы [1] T. Sasaki, S. Zembutsu. J. Appl. Phys. 61, 2533 (1987).

[2] T.W. Weeks, jr., M.D. Bremser, K.S. Ailey, E. Carlson, W.G. Perry, R.F. Davis. Appl. Phys. Lett. 67, 401 (1995).

[3] X.J. Ning, F.R. Chien, P. Pirouz, Y.W. Yang, M. Asif Khan. J.

Mater. Res. 11, 580 (1996).

[4] R. Molnar, W. Goetz, L.T. Romano, N.M. Johnson. J. Cryst.

Growth 178, 147 (1997).

[5] P. Vermaut, P. Ruternana, G. Nouct, A. Salvador, A. Botchkarev, B. Sverdlov, H. Morkoc. Inst. Phys. Conf. Ser. 146, (1995).

[6] W. Qian, M. Skowronski, M. De Graef, K. Doverspike, L.B. Rowland, D.K. Gaskill. Appl. Phys. Lett. 66, 1252 (1995).

[7] F.A. Ponce. MRS Bulletin 23, 2, 51 (1997).

[8] G. Jacob, M. Boulon, M. Futado. J. Cryst. Growth 42, (1977).

[9] T. Detchprohm, K. Hiramatsu, H. Amano, I. Akasaki. Appl.

Phys. Lett. 61, 2688 (1992).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.