WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

соответствии с законом Дюлонга и Пти. Однако монотонПоведение K(T ) в этом интервале температур в основный рост теплоемкости и теплопроводности, согласно ном определяется изменением Cv с температурой. Это рис. 1 (кривая 2) и рис. 2, свидетельствует о необычном следует из кинетического уравнения теплопроводности поведении этих параметров. Действительно, в области высоких температур (T > 100 K) в теплоемкость может внести вклад релаксационное взаимодействие высоко- K = 1/3Cvl, (2) частотных фононов с жесткими двухъямными потенциалами, представляющими собой энергетически эквива- где Cv — теплоемкость при постоянном объеме, — лентные позиции для миграции ионов фтора. При этом средняя скорость фононов, l — средняя длина пробепредполагается, что переходы между эквивалентными га фононов. Изменением последних двух членов (2) позициями носят надбарьерный активационный характер, в суперионной фазе (265-800 K) можно пренебречь, так как верхняя граница преобладания туннельных перетак как изменение скорости звука в этой области не ходов над аррениусовскими превышает 5% (скорости продольных и поперечных волн падают с ростом температуры), а длина свободного Tt = 2h/kbd E/m пробега определяется числом дефектов, на которых рассеиваются фононы. В суперионной фазе концентрация для наших материалов (LnF3) не превышает 27 K.

разупорядоченных ионов предполагается постоянной.

Здесь d 2.5 — ширина потенциального барьера, Аналогичные рассуждения справедливы для соединеE = 0.48 eV — высота барьера, m — масса туннелиний Li2B4O7, -LiIO3. Концентрации ДУС, рассчитанные рующей частицы. Даже при более точном учете спектра из уравнения (1), хорошо согласуются с концентрараспределения барьеров и формы барьера эта величина цией разупорядоченных ионов в литиевой подрешетке не превышает 40 K.

этих СП.

Для избыточной теплоемкости, обусловленной этим процессом, как и для низкотемпературной области Таким образом, рост теплоемкости и теплопроводно(T = 1-2K), можно записать [32] сти в кристаллических СП в области суперионной фазы обусловлен релаксационным взаимодействием высокочаCv(T ) =(2/6)gk2T, (1) стотных фононов с ДУС.

где g = N/E есть распределение плотности двухуров- Авторы благодарят Государственный комитет по науке невых систем, N — концентрация, E = Emax - Emin — и технике Республики Узбекистан за финансирование интервал возможных потенциальных барьеров. В рамках данной работы (грант № 6-95).

Физика твердого тела, 1997, том 39, № Теплоемкость и теплопроводность суперионных проводников в суперионной фазе Список литературы [1] Е.А. Укше, Н.Г. Букун. Твердые электролиты. Наука, М.

(1977). 176 с.

[2] Ю.Я. Гуревич, Ю.И. Харкац. Суперионная проводимость твердых тел. Итоги науки и техники. Химия твердого тела 4, 155 (1972).

[3] M.B. Salamon. Physics of Superionic Conductors. SpringerVerlag, Berlin–Heidelberg–N.Y. (1979). P. 255.

[4] Н.Р. Абдулхаликова, А.Э. Алиев. Узб. физ. журн. 1, (1994).

[5] Я.В. Бурак, Н.П. Теханович, А.У. Шелег. ФТТ 32, 8, (1990).

[6] А.К. Иванов-Шиц, Н.И. Сорокин, С.Р. Арутюнян, А.П. Додокин, П.П. Федоров, Б.П. Соболев, Б. Кралева. ФТТ 28, 4, 1235 (1986).

[7] M.C. Goetz, J.A. Cowen. Solid State Commun. 41, 4, (1982).

[8] Н.Р. Абдулхаликова, А.Э. Алиев. ФТТ 37, 7, 2084 (1995).

[9] A.E. Aliev, A.Sh. Akramov, L.N. Fershtat, P.K. Khabibullaev.

Phys. Stst. Sol. (a) 108, 189 (1988).

[10] А.Э. Алиев, Я.В. Бурак, И.Т. Лысейко. Изв. АН СССР.

Неорган. материалы 26, 1991 (1990).

[11] А.Э. Алиев, Л.Н. Ферштат, П.К. Хабибуллаев. Теплофизика высоких температур 22, 3, 473 (1984).

[12] Н.Р. Абдулхаликова, А.Э. Алиев. Узб. физ. журн. 4, (1994).

[13] N.R. Abdulchalikova, A.E. Aliev. Synth. Met. 71, 1929 (1995).

[14] Л.Р. Бацанова. Успехи химии XL, 6, 945 (1971).

[15] A. Rhandour, J.M. Reau, S.F. Matar, S.B. Tian, P. Hagenmuller.

Mat. Res. Bull. 20, 1309 (1985).

[16] А. Эмиралиев, А.Г. Кочаров, И.И. Ямзин, В.А. Любимцев.

Кристаллография 21, 2, 343 (1976).

[17] Иодат лития. Выращивание кристаллов, их свойства и применение / Под ред. С.В. Богданова. Наука, Новосибирск.

(1980). 144 с.

[18] С.Ф. Радаев, Л.А. Мурадян, Л.Ф. Малахова, Я.В. Бурак, В.И. Симонов. Кристаллография 34, 6, 1400 (1989).

[19] J. Krogh-Moe. Acta Cryst. B24, 179 (1968).

[20] В.Ф. Криворотов, Л.Н. Ферштат, П.К. Хабибуллаев и др.

Изв. АН СССР. Неорган. материалы 26, 1, 2397 (1990).

[21] А.Э. Алиев, А.Ш. Акрамов, Р.Р. Валетов. ФТТ 31, 12, (1989).

[22] A.E. Aliev, A.Sh. Akramov, R.R. Valetov, P.K. Khabibullaev.

Sol. Stat. Ion. 46, 197 (1991).

[23] R.P. Bauman, S.P.S. Porto. Phys. Rev. 161, 3, 842 (1967).

[24] G.L. Paul, W. Taylor. J. Phys. C: Sol. Stat. Phys. 15, (1982).

[25] И.М. Сильвестрова, П.А. Сенющенков, В.А. Ломонов, Ю.В. Писаревский. ФТТ 31, 10, 311 (1989).

[26] A.S. Bhalla, L.E. Cross, R.W. Whatmore. Jpn. Appl. Phys. 24, 24-2, 727 (1985).

[27] В.А.Рябин, М.А. Остроумов, Т.Ф. Свит. Термодинамические свойства веществ. Справочник. Химия, Л. (1977).

[28] П.К. Хабибуллаев, Л.Н. Ферштат, А.Э. Алиев. ДАН СССР 281, 2, 320 (1985).

[29] В.М. Гольданский, Л.И. Трахтенберг, В.Н. Флеров. Туннельные явления в химической физике. Наука, М. (1986).

296 с.

[30] I. Brach, H. Schulz. Sol. Stat. Ion. 15, 135 (1985).

[31] M. Makur, S. Ghosh. J. Phys. France 50, 431 (1989).

[32] P.W. Anderson, B.J. Halperin, C.M. Varma. Phil. Mag. 25, (1972).

4 Физика твердого тела, 1997, том 39, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.