WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

тах [14,15] было осуществлено компьютерное моделирование процессов критической релаксации намагниченноСписок литературы сти в системе с размерами 483 с концентрацией спинов 0.4 p 1. Для определения динамического крити[1] A.B. Harris. J. Phys. C7, 6, 1671 (1974).

ческого индекса z был использован метод Монте-Карло [2] Д.Е. Хмельницкий. ЖЭТФ 68, 5, 1960 (1975).

совместно с методом динамической ренорм-группы [17].

[3] C. Jayaprakach, H.J. Katz. Phys. Rev. B16, 9, 3987 (1977).

Для однородной и слабо неупорядоченных систем с [4] I.O. Mayer, A.I. Sokolov, B.N. Shalaev. Ferroelectrics 95, 1, p = 0.95, 0.8 были получены следующие значения (1989).

индекса z(1.0) = 1.97 ± 0.08, z(0.95) = 2.19 ± 0.07, [5] I.O. Mayer. J. Phys. A22, 12, 2815 (1989).

z(0.8) = 2.20 ± 0.08, которые находятся в хорошем [6] C.De Dominicis. Nuovo Cimento Lett. 12, 567 (1975).

согласии с результатами проведенных расчетов. В рабо- [7] E. Brezin et al. Phys. Rev. D8, 2, 434 (1973); D8, 2418 (1973).

те [16] значения индекса z получались на основе анализа [8] V.V. Prudnikov, I.D. Lawrie. J. Phys. C17, 7, 1655 (1984).

асимптотических свойств динамической автокорреляци- [9] Н.Н. Боголюбов, Д.В. Ширков. Введение в теорию квантовых полей. Наука, М. (1976). 416 с.

онной функции для системы, находящейся в состоянии [10] С.Л. Гинзбург. ЖЭТФ 68, 1, 273 (1975).

равновесия и демонстрирующей сильные флуктуации на[11] G.A. Baker, B.G. Nickel, D.I. Meiron. Phys. Rev. B17, 3, магниченности. Так, для однородной системы было полу(1978).

чено z(1.0) =2.095±0.008, для слабо неупорядоченных [12] В.В. Прудников, А.Н. Вакилов. ЖЭТФ 101, 6, 1853 (1992).

систем z(0.95) = 2.16 ± 0.01, z(0.9) = 2.232 ± 0.004, [13] А.В. Иванов, В.В. Прудников, А.А. Федоренко. Вестн.

z(0.8) =2.38 ± 0.01 и при p = 0.6 z(0.6) =2.93 ± 0.03.

Омск. ун-та, 3, 27 (1997).

Придерживаясь концепции, что фиксированная точка [14] В.В. Прудников, А.Н. Вакилов. Письма в ЖЭТФ 55, 12, критического поведения слабо неупорядоченных систем, 709 (1992).

не зависящая от концентрации примесей, оказывается [15] В.В. Прудников, А.Н. Вакилов. ЖЭТФ 103, 3, 962 (1993).

таковой и для любой концентрации примесей, автор [16] H.-O. Heuer. J. Phys. A26, L-341 (1993).

работы [16] оценивает асимптотическое значение дина- [17] N. Jan, L.L. Moseley, D. Stauffer. J. Stat. Phys. 33, 1, 1 (1983).

мического индекса как z = 2.4 ± 0.1. Полученное в [16] значение индекса z для однородной системы находится в сильном несоответствии с результатами теоретико-полевого подхода, в то же время для p = 0.95 согласие значений хорошее. Наша точка зрения относительно универсальности критического поведения неупорядоченных систем была высказана в работах [14,15], где предлагается отделять универсальное критическое поведение слабо неупорядоченных систем от аналогичного для сильно неупорядоченных систем и выдвигается гипотеза ступенчатой универсальности критических индексов для терхмерных неупорядоченных систем.

Предсказание теории относительно влияния примесей на динамическое критическое поведение магнетиков (более высокое zimp(d = 3) по сравнению с zpure(d = 3)) может быть зафиксировано в ряде экспериментальных методов: по неупругому рассеянию нейтронов: ширина линии |T - Tc|z при q = и qz при T = Tc; в магнитных резонансных методах ЭПР и ЯМР: ширина линии резонанса |T - Tc|(d-2+-z), где — индекс Фишера; по измерению динамической восприимчивости на внешнее высокочастотное магнитное поле () -/z при T = Tc, где — индекс восприимчивости; в ультразвуковых экспериментах: коэффициент поглощения звука () |T - Tc|-(+z)w2g(/|T - Tc|z), дисперсия звука C2() - C2(0) |T - Tc|- f (/|T - Tc|z). К Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.