WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||
При этом следует иметь в виду, диффузионными процессами (LD 0), получаем дис- что закон сохранения импульса в периодической систеперсионное соотношение для мод собственных колеба- ме выполняется с точностью до дискретной величины 5 Физика твердого тела, 1998, том 40, № 1458 В.В. Брыксин, М.П. Петров pk, p = 0, ±1, ±2,..., т. е. здесь следует говорить о Поэтому указанное явление может быть названо фоторезаконе сохранения квазиимпульса и о процессах пере- фрактивным резонансом. Экспериментально этот эффект броса. При сильном контрасте (m близка к единице) в наблюдался в [15] и, по-видимому, в [16]. Сопоставление формировании любого дифракционного пика принимает показывает, что теория находится в хорошем согласии с участие весь дискретный набор фоторефрактонов, вслед- экспериментом.

ствие чего частотная зависимость всех дифракционных Сдвинутая компонента также осциллирует во времени, пиков имеет многополюсной характер при наборе частот но характер ее частотной зависимости иной, чем у =0/l, где l — целое число. Именно такую полюсную несдвинутой компоненты. Здесь амплитуда колебаний структуру имеет общее соотношение (23) при замене не обращается в нуль при 0 (см. (28) и (32)), в знаменателе i 0, что соответствует приведенхотя при достаточно больших значениях kL0 тоже может ному выше условию существования фоторефрактонов наблюдаться максимум при = r. При =M =M 1. Но при произвольных значениях амплитуды обеих (сдвинутой и несдвинутой) компонент m, как следует из (23), резонанс несколько смещается и обращаются в нуль. Сдвинутая компонента определяет наступает при =(1 +m2/2)0/l.

частотную зависимость брэгговских порядков дифракВ заключение еще раз подчеркнем, что в силу зации (34).

тухания фоторефрактивных волн острые резонансы диПроцессы, происходящие при дифракции света, качефракционных пиков наблюдаемы лишь при достаточно ственно можно представить себе следующим образом.

сильном внешнем электрическом поле E0, когда выПрежде всего имеет место дифракция на статической полнено условие keµE0 1. Это одновременно решетке. Кроме того, происходит дифракция на несдвинакладывает ограничение сверху на период пространнутой и сдвинутой компонентах осциллирующей решетственной модуляции при фиксированном электрическом ки. При дифракции двух падающих на кристалл лучей поле E0. С другой стороны, во избежание затухания фов одном и том же направлении распространяется неторефрактонов за счет диффузионных процессов период сколько лучей, которые интерферируют между собой. В модуляции не должен быть и слишком малым, так чтобы зависимости от номера дифракционного порядка можно k eE0/(kBT ).

выделить те или иные доминирующие дифрагированные лучи. Как уже упоминалось выше, в направлениях p = 1, -2, например, регистрируется дифракция от 5. Обсуждение полученных статической и несдвинутой осциллирующей компонент, а результатов для p = 0, -1 — от статической и сдвинутой компонент голограммы. Интересно отметить, что при В настоящей работе представлена теория явлений, возсигналы от статической и сдвинутой осциллирующей никающих в фоторефрактивном кристалле при освещеголограмм в точности компенсируют друг друга, и перении двумя лучами когерентного света, один из которых менный сигнал обращается в нуль. Это явление хорошо периодически промодулирован по фазе с частотой.

известно [17]. Оно очень существенно для практических Установлено, что наряду со стационарной голографичеприменений, так как обеспечивает свойство адаптивноской решеткой показателя преломления возникает дисти, т. е. подавление паразитных низкочастотных фазовых намическая (осциллирующая) решетка. При сделанных флуктуаций.

в работе приближениях (пренебрежение диффузией и вкладом от поля Eq) стационарная решетка не сдвинута Работа поддержана Российским фондом фундаменотносительно интерференционной картины.

тальных исследований (гранты № 96-02-16848a и 98-02Осциллирующая решетка имеет две компоненты. Одна 18254).

из них не сдвинута относительно стационарной решетки и описывается вещественной частью bp, а другая сдвинута на угол /2 (мнимая часть bp, см. (32)). Амплитуда Список литературы несдвинутой компоненты в линейном режиме записи имеет максимум при частоте r = 0 (см. (51)). Высота [1] M.P. Petrov, S.I. Stepanov, A.V. Khomenko. Photorefractive и ширина этого максимума (т. е. добротность резонанса) Crystals in Coherent Optical Systems. Springer Series in Optical Sciences. Springer-Verlag (1991). V. 59.

определяются произведением волнового вектора решет[2] S.I. Stepanov, M.P. Petrov. Opt. Commun. 53, 292 (1985).

ки на дрейфовую длину kL0. В нелинейном режиме [3] G. Pauliat, A. Villing, J.C. Launay, G. Roosen. J. Opt. Soc.

теория предсказывает при достаточно большой величине Am. B7, 1481 (1990).

параметра kL0 появление целой серии максимумов на [4] J.P. Huignard, A. Marrakchi. Opt. Commun. 38, 249 (1981).

частотах r = 0/l, где l —целое число (см. (51)).

[5] S.I. Stepanov, V.V. Kulikov, M.P. Petrov. Opt. Commun. 44, Возникновение резонанса связано с возбуждением (1982).

волн фоторефракции в фоторефрактивных средах, когда [6] Ph. Refreiger, L. Solymar, H. Rajbenbach, J.P. Huignard. J.

период голографической решетки и частота фазовой Appl. Phys. 58, 45 (1985).

модуляции записывающего луча совпадают с соответ- [7] T.E. McClelland, D.J. Webb, B.I. Sturman, M. Mann, ственно периодом и частотой фоторефрактивных волн. K.N. Ringhofer. Opt. Commun. 113, 371 (1995).

Физика твердого тела, 1998, том 40, № Теория фоторефрактивного резонанса [8] Р.Ф. Казаринов, Р.А. Сурис, Б.И. Фукс. ФТП 6, 3, (1972); Р.А. Сурис, Б.И. Фукс. ФТП 12, 2319 (1978); 13, 1, 138 (1979).

[9] Н.Г. Жданова, М.С. Каган, Р.А. Сурис, Б.И. Фукс. ЖЭТФ 74, 364 (1978).

[10] S. Bruegnot, M. Defour, J.P. Huignard. Opt. Commun. 134, 599 (1997).

[11] T.J. Hall, M.A. Fiddy, M.S. Ner. Opt. Lett. 5, 484 (1980).

[12] N.V. Kukhtarev, V.B. Markov, S.G. Odulov, M.S. Soskin, V.L. Vinetskii. Ferroelectrics 22, 949 (1979).

[13] J.P. Huignard, P. Guenter. In: Photorefractive materials and they applications II. Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg (1989). P. 205.

[14] М.П. Петров, А.В. Шамрай, В.М. Петров, И. Зоубулис.

ФТТ 39, 11, 1990 (1997).

[15] M.P. Petrov, V.M. Petrov, V.V. Bryksin, I. Zouboulis, A. Gerwens, E. Kraetzig. Opt. Lett. 22, 1083 (1997).

[16] M. Vasnetsov, P. Buchhave, S. Lyuksyutov. Opt. Commun.

137, 181 (1997).

[17] С.И. Степанов. В сб.: Оптическая голография с записью в трехмерных средах / Под ред. Ю.Н. Денисюка. Наука, Л.

(1983).

5 Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.