WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 || 4 |

Особый интерес представляет изучение квантовой лестницы проводимости при слабом заполнении нижних одномерных подзон, когда, как показано выше, начинает доминировать обменное взаимодействие, которое может способствовать спонтанной поляризации квазиодномерных носителей тока [26–29,34–37,40,51–53]. Как следствие спонтанной поляризации одномерного газа носителей тока в нулевом магнитном поле, идентифицируется возникновение „0.7(2e2/h)“ особенности, отщепленной от первой ступеньки квантовой лестницы проводимости, которая, как отмечено выше, эволюционирует к значению 0.5(2e2/h) при увеличении внешнего магнитного поля, приложенного вдоль квантовой проволоки [26].

Представляется, что важным фактором, который может свидетельствовать в пользу использования „0.7(2e2/h)“ особенности как критерия наличия спонтанной спиновой поляризации в одномерном канале, является ее концентрационная зависимость, приведенная на рис. 3, b на основании данных работ [26–29]. Видно, что при концентрациях n2D, ниже которых одномерный канал полностью поляризован, „0.7(2e2/h)“ особенность практически приближается к значению 0.5(2e2/h), что свидетельствует о снятии спинового вырождения для Рис. 3. a — зависимость эффективной массы в одномерном первой ступеньки квантовой лестницы проводимости.

канале, соединяющем двумерные резервуары внутри квантовой Однако, как только концентрация носителей тока в ямы GaAs–GaAlAs, от концентрации находящихся в них элекдвумерном резервуаре начинает соответствовать критронов. При построении данной зависимости (37) учитывался тической линейной концентрации в одномерном кавклад энергии размерного квантования, кинетической энергии нале, n0, „0.7(2e2/h)“ особенность эволюционирует к и энергии обменного взаимодействия. R = 100 нм, R — ширисвоему стандартному значению вследствие частичной на квантовой проволоки, d — ширина квантовой ямы, d, нм:

1 — 20, 2 — 10, 3 —5. b — зависимость критической линей- спиновой деполяризации. Следует отметить, что наной концентрации, при которой происходит полная спиновая блюдаемое насыщение амплитуды подступеньки вблидеполяризация квазиодномерного электронного газа в квантози значения 0.75(2e2/h), по-видимому, связано с ее вой проволоке, соединяющей двумерные резервуары внутри квантовой ямы GaAs–GaAlAs, от концентрации находящихся в них электронов; R = 100 нм, d = 20 нм. Экспериментальные точки соответствуют значениям амплитуды квантовой подступеньки („0.7(2e2/h)“ особенности) квантовой лестницы проводимости, которые были зарегистрированы при исследовании одномерных каналов, полученных внутри квантовых ям GaAs– GaAlAs с помощью методики расщепленного затвора [26-29].

соответствует номеру верхней заполненной подзоны, T — коэффициент прохождения, который равен единице, если длина упругого рассеяния больше длины баллистического канала. Таким образом, наблюдение квантовой лестницы проводимости G(Ug) идентифициРис. 4. ВАХ квантовой лестницы дырочной проводимости рует адиабатическую прозрачность невырожденных по одномерного канала, ориентированного вдоль оси [001] внуспину одномерных подзон [31,32]. Причем достигнутый три самоупорядоченной кремниевой квантовой ямы p-типа в последние годы уровень развития нанотехнологии проводимости в плоскости Si(100). Позиция уровня Ферми позволил использовать методики расщепленного затвора соответствует заполнению одномерных подзон тяжелых дырок.

для получения квантовых проволок, имеющих один или T = 77 K (см. также [51,52]).

Физика и техника полупроводников, 2003, том 37, вып. 1446 И.А. Шелых, Н.Т. Баграев, Л.Е. Клячкин температурной зависимостью, которая предсказывает Подобное тушение кинетической энергии в середине подобное поведение при конечной температуре вслед- квантовой проволоки, соединяющей два двумерных рествие частичной спиновой деполяризации электронно- зервуара, может способствовать уменьшению эффекго газа вблизи дна одномерной подзоны [40]. Наи- тивной массы в квазиодномерном газе носителей тока при увеличении двумерной концентрации. Кроме того, более интересным результатом является неожиданная усиление обменного взаимодействия при понижении трансформация „0.7(2e2/h)“ особенности к значению размерности системы, возможно, объясняет обнаружен0.5(2e2/h) при дальнейшем увеличении n2D (рис. 3, b).

ное в [9] увеличение эффективной массы электронов Наблюдаемое усиление спиновой поляризации в кванпри уменьшении их концентрации в квантовых ямах, товой проволоке, возможно, обусловлено магнитоупосопровождаемое возникновением суперпарамагнетизма, рядочением электронов, заполняющих нижнюю однопоскольку в этом случае, особенно при наличии бесмерную подзону, посредством косвенного обмена чепорядка, велика вероятность возникновения двумерных рез электроны, возбужденные при конечной темпе„озер“, связанных между собой квантовыми точечными ратуре в следующую одномерную подзону. Механизконтактами.

мы косвенного обмена, ответственные за подобную Обнаружена корреляция в значениях критических коннеравновесную спиновую поляризацию в одномерном центраций, соответствующих спиновой деполяризации канале, по-видимому, основаны на процессах спини переходу металл–диэлектрик в двумерном газе нокоррелированного переноса в узкой зоне [54,55] и сителей тока. Возможная взаимосвязанность этих криспиновой поляризации в условиях формирования спинтических концентраций и критической концентрации, поляронов [44]. Следует отметить, что вероятность обсоответствующей формированию спонтанно поляризонаружения подступеньки 0.5(2e2/h) при больших знаванного состояния двумерного газа, требует, однако, чениях n2D значительно возрастает при увеличении дальнейшего исследования, поскольку спин-орбитальное степени беспорядка в квантовых проволоках [56], что взаимодействие, которое также может определять мехатакже указывает на важную роль косвенного обмена низм перехода металл–диэлектрик, влияет на процессы в наблюдаемом в этих условиях снятии спинового спиновой деполяризации.

вырождения для первой ступеньки квантовой лестницы Зависимости критической линейной концентрации, проводимости.

при которой происходит полная спиновая деполяризация в квантовой проволоке, соединяющей два двумерных резервуара, от плотности находящихся в них носителей 6. Заключение тока были использованы при анализе концентрационной зависимости „0.7(2e2/h)“ особенности квантовой лестАнализ условий возникновения спонтанной спиновой ницы проводимости одномерного канала, полученного внутри квантовой ямы с помощью методики расщепленполяризации в низкоразмерных системах в нулевом ного затвора.

магнитном поле, проведенный в рамках приближения Показано, что при значении концентрации в двуХартри–Фока, позволил определить критические конмерных резервуарах, ниже которого одномерный кацентрации, выше которых происходит полная спиновая нал полностью поляризован, „0.7(2e2/h)“ особенность деполяризация квазидвумерного и квазиодномерного гапрактически приближается к значению 0.5(2e2/h), что за носителей тока.

свидетельствует о снятии спинового вырождения для Рассмотрены зависящие от корреляционных поправок первой ступеньки квантовой лестницы проводимости.

концентрационные рамки применения плоских волн как Однако при увеличении концентрации носителей тока функций начального приближения для анализа процесв двумерном резервуаре достигается значение критисов ферроупорядочения в низкоразмерных системах в ческой линейной концентрации в одномерном канале, условиях доминирования обменного взаимодействия над соответствующее полной спиновой поляризации, что кинетической энергией. Показано, что переход двумерприводит к эволюции „0.7(2e2/h)“ особенности к своного газа в кристаллическое состояние начинается при ему стандартному значению. Наблюдаемое насыщение значении концентрации носителей тока на 2-4 порядка амплитуды квантовой подступеньки вблизи значения меньшей, чем переход в спонтанно поляризованное 0.75(2e2/h), по-видимому, связано с температурной засостояние с делокализованными волновыми функциями.

висимостью „0.7(2e2/h)“ особенности, которая предскаАналогичный вывод может быть сделан, если учесть зывает подобное поведение при конечной температуре, корреляционную энергию при анализе условий спонпоскольку большая ширина используемых в экспериментанной спиновой поляризации в квазиодномерных ситах квантовых проволок приводит к частичной спиновой стемах. Показано, что спонтанно поляризованное содеполяризации электронного газа вблизи дна одномерстояние с делокализованными волновыми функциями ной подзоны даже при сверхнизких температурах.

формируется в квантовой проволоке при более высоких Авторы выражают благодарность В.Ф. Сапеге и значениях двумерной концентрации, чем в квантовой В.В. Шнитову за полезное обсуждение результатов раяме, вследствие интенсивного тушения кинетической боты и помощь в проведении численных расчетов.

энергии в конкуренции с обменным взаимодействием при уменьшении размерности системы. Работа поддержана МНТЦ, грант № 2136.

Физика и техника полупроводников, 2003, том 37, вып. Спиновая деполяризация в спонтанно поляризованных низкоразмерных системах Список литературы [32] B.J. van Wees, H. van Houten, C.W.J. Beenakker, J.G. Williamson, L.P. Kouwenhoven, D. van der Marel, C.T. Foxon.

[1] S.V. Kravchenko, G.V. Kravchenko, J.E. Furneaux, V.M. Pu- Phys. Rev. Lett., 60, 848 (1988).

dalov, M. D’Iorio. Phys. Rev. B 50, 8039 (1994). [33] A, Yakoby, H.L. Stormer, Ned S. Wingreen, L.N. Pfeiffer, [2] В.М. Пудалов. УФН, 168, 227 (1998). K.W. Baldwin, K.W. West. Phys. Rev. Lett., 77, 4612 (1996).

[3] A,M. Finkel’stein. Sov. Phys. JETP, 57, 97 (1983). [34] Chuan-Kui Wang, K.-F. Berggren. Phys. Rev. B, 54, 14 [4] G. Zala, B.N. Narozhny, I.L. Aleiner. Phys. Rev. B, 64, 201 201 (1996).

(2001). [35] Chuan-Kui Wang, K.-F. Berggren. Phys. Rev. B, 57, [5] E.A. Abrahams, P.W. Anderson, D.C. Licciardello, T.V. Ra- (1998).

makrishnan. Phys. Rev. Lett., 42, 673 (1979). [36] A.M. Bychkov, I.I. Yakymenko, K.-F. Berggren. In: Proc. of [6] P.T. Coleridge, R.L. Williams, Y. Feng, P. Zawadzkii. Phys. 8th Int. Symp. „Nanostructures: Physics and Technology“ Rev. B, 56, R12764 (1997). (St.Petersburg, Russia, 2000) p. 391.

[7] Y.Y. Proskuryakov, A.K. Savchenko, S.S. Safonov, M. Pepper, [37] Kenji Hirosi, Shu-Shen Li, N.S. Wingreen. Phys. Rev. B, 63, M.Y. Simmons, D.A. Ritchie. Phys. Rev. Lett., 89, 076 406 № 3, 033 315 (2001).

(2002). [38] A. Gold, L. Calmels. Phil. Mag. Lett., 74, 33 (1996).

[8] Y. Hanein, D. Shahar, C.C. Li, D.C. Tsui, H. Shtrikman. Phys. [39] A. Gold, L. Calmels. In: Proc. of the 23rd ICPS Rev. B, 58, R13338 (1998). (Berlin, Germany, July 21–26, 1996), ed. by M. Scheffler, [9] V.M. Pudalov, M.E. Gershenson, H. Kojima, N. Busch, R. Zimmermann (World Scientific, Singapore, 1996) p. 1229.

E.M. Dizhur, G. Brunthaler, A. Prinz, G. Bauer. Phys. Rev. [40] И.А. Шелых, Н.Т. Баграев, В.К. Иванов, Л.Е. Клячкин.

Lett., 88, 196 404 (2002). ФТП, 36, 70 (2002).

[10] L.E. Golub, S. Pedersen. Cond-Mat/0205373vl 17 May 2002. [41] E. Lieb, D. Mattis. Phys. Rev., 125, 164 (1962).

[11] E.I. Rashba. Journal of Superconductivity Incorporating [42] V. V’yurkov, V. Vetrov. In: Proc. of 8th Int. Symp. „NanoNovel Magnetism, 15, 1 (2002). structures: Physics and Technology“, (St. Petersburg, Russia, [12] A.A. Shashkin, S.V. Kravchenko, V.T. Dolgopolov, 2000) p. 444.

T.M. Klapwijk. Phys. Rev. Lett., 87, 086 801 (2001). [43] V. V’yurkov, V. Vetrov. Nanotechnology, 11, 336 (2000).

[13] S.A. Vitkalov, H. Zheng, K.M. Mertes, M.P. Sarachik, [44] B. Spivak, Fei Zhou. Phys. Rev. B, 61, 16 730 (2000).

[45] H. Bruus, V. Cheianov, K. Flensberg. Cond-Mat/0002338vT.M. Klapwijk. Phys. Rev. Lett., 87, 086 401 (2001).

22 Feb 2000.

[14] O. Prus, Y. Yaish, M. Reznikov, U. Sivan, V.M. Pudalov. Cond[46] И.В. Горный, А.П. Дмитриев, В.Ю. Кочаровский. Письма Mat/0209142v1 5 Sep 2002.

ЖЭТФ, 68, 314 (1998).

[15] S.V. Kravchenko, A.A. Shashkin, V.T. Dolgopolov. Phys. Rev.

[47] M. Altarelli, U. Ekenberg, A. Fasolino. Phys. Rev. B, 32, Lett., 89, 219 701 (2002).

(1985).

[16] V.M. Pudalov, M.E. Gershenson, H. Kojima, N. Busch, [48] U. Ekenberg. Phys. Rev. B, 40, 7714 (1989).

E.M. Dizhur, G. Brunthaler, A. Prinz, G. Bauer. Phes. Rev.

[49] G. Goldoni, T. Ruf, V.F. Sapega, A. Fainstein, M. Cardona.

Lett., 89, 219 702 (2002).

Phys. Rev. B, 51, 14 542 (1995).

[17] F. Stern. Phys. Rev. Lett., 30, 278 (1973).

[50] Б.А. Аронзон, Д.А. Бакаушин, А.С. Веденеев, В.В. Рыль[18] A.K. Rajagopal, J.C. Kimball. Phys. Rev. B, 15, 2819 (1977).

ков, В.Е. Сизов. ФТП, 31, 1460 (1997).

[19] N. Iwamoto. Phys. Rev. B, 43, 2174 (1991).

[51] Н.Т. Баграев, А.Д. Буравлев, Л.Е. Клячкин, А.М. Малярен[20] R.S. Crandall, R.W. Williams. Phys. Lett. A, 34, 404 (1971).

ко, В. Гельхофф, В.К. Иванов, И.А. Шелых. ФТП, 36, [21] P.M. Platzman, H. Fukuyama. Phys. Rev. B, 10, 3150 (1974).

(2002).

[22] H. Fukuyama, P.M. Platzman, P.W. Anderson. Phys. Rev. B, [52] N.T. Bagraev, A.D. Bouravleuv, W. Gehlhoff, V.K. Ivanov, 19, 5211 (1979).

L.E. Klyachkin, A.M. Malyarenko, S.A. Rykov, I.A. Shelykh.

[23] G. Senatore, S. Moroni, D. Varsano. Sol. St. Commun., 119, Physica E, 12, 762 (2002).

333 (2001).

[53] N.T. Bagraev, A.D. Bouravleuv, W. Gehlhoff, V.K. Ivanov, [24] B. Bernu, L. Candido, D.M. Ceperley. Phys. Rev. Lett., 86, L.E. Klyachkin, A.M. Malyarenko, S.A. Rykov, I.A. Shelykh.

870 (2001).

Physica E, 13, 764 (2002).

[25] C. Attaccalite, S. Moroni, P. Gori-Giorgi, G.B. Bachelet. Phys.

[54] Н.Т. Баграев, А.И. Гусаров, В.А. Машков. ЖЭТФ, 92, Rev. Lett., 88, 256 601 (2002).

(1987).

[26] K.J. Thomas, J.T. Nicholls, M.Y. Simmons, M. Pepper, [55] Н.Т. Баграев, А.И. Гусаров, В.А. Машков. ЖЭТФ, 95, D.R. Mace, D.A. Ritchie. Phys. Rev. Lett., 77, 135 (1996).

(1989).

[27] K.J. Thomas, J.T. Nicholls, N.J. Appleyard, M.Y. Simmons, [56] D.J. Reilly, G.R. Facer, A.S. Dzurak, B.E. Kane, R.G. Clark, M. Pepper, D.R. Mace, W.R. Tribe, D.A. Ritchie. Phys. Rev.

P.J. Stiles, J.L. O’Brien, N.E. Lumpkin, L.N. Pfeiffer, B, 58, 4846 (1998).

K.W. West. Cond-Mat/0001174v1 13 Jan 2000.

[28] K.J. Thomas, J.T. Nicholls, M. Pepper, W.R. Tribe, M.Y. Simmons, D.A. Ritchie. Phys. Rev. B, 61, 13 365 (2000).

Редактор Л.В. Беляков [29] K.S. Pyshkin, C.J.B. Ford, R.H. Harrell, M. Pepper, E.H. Linfield, D.A. Ritchie. Phys. Rev. B, 62, 15 842 (2000).

[30] T.J. Thornton, M. Pepper, H. Ahmed, D. Andrews, G.J. Davies.

Phys. Rev. Lett., 56, 1198 (1986).

[31] D.A. Wharam, T.J. Thornton, R. Newbury, M. Pepper, H. Ahmed, J.E.F. Frost, E.G. Hasko, E.C. Peacock, D.A. Ritchie, G.A.C. Jones. J. Phys. C, 21, L209 (1988).

Pages:     | 1 | 2 || 4 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.