WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

примеров параметр U /( ) оставлен прежним, равным С уменьшением энергии электронов все угловые осо- 0.1, несмотря на то что с уменьшением энергии электробенности на зависимости M() сдвигаются в область на мнимый потенциал среды увеличивается.

меньших углов рассеяния. На рис. 3 представлены те Для сравнительно малых энергий электронов рассмаже три кривые, что и на рис. 2, но для qcv/ = 3, что триваемое в настоящей работе линейное приближение по U /( ) для описания угловой зависимости степени когерентности может оказаться недостаточным, однако изложенные выше качественные особенности зависимости M() остаются в силе. Точные теоретические выражения для величины M(), справедливы при любом отношении U /( ), содержатся в работе [7].

В заключение следует сказать, что практическое значение этой работы состоит в установлении жесткого соответствия между математическим описанием и графическим методом исследования слабой локализации в канале неупругого рассеяния электронов. Мы надеемся, что теория слабой локализации нового типа может послужить стимулом для наблюдения предсказываемых эффектов. В настоящее время такой эксперимент может быть выполнен, и вероятность наблюдения угловой зависимости слабой локализации в канале возбуждения объемных плазмонов достаточно велика в диапазоне энергий Рис. 2. Степень когерентности, соответствующая динамичеэлектронов порядка сотен электрон-вольт. Именно при ской теории. Динамическое описание представлено кривой 2.

таких энергиях электронов реализуются вышеуказанные Кривая 1 соответствует кинематическому приближению и припараметры упругого и неупругого электронного рассеяведена для сравнения. Кривая 3 описывает величину Mground.

qcv/p = 7, U /( p) =0.1. ния.

Физика твердого тела, 1998, том 40, № Анализ эффекта квантовой интерференции упругого и неупругого рассеяния электронов... Приложение Вид функции GC d.gr.

4(qv - )sign(qv + / cos ) (qv - / cos /2) qv + + |qv cos + | G d.gr. = arctg qv sin(/2) q2v2 cos2 /2 - 2 2 sin(/2) q2v2 cos2 /2 - cos /2 q2v2 - 2 + sin /2 (/ cos /2 - qv) - arctg + q2v2 cos2 /2 - 2 2 2 - q2v2 cos2 /qv + + |qv cos + | -2 sin /2 2 - q2v2 cos2 / ln qv + + |qv cos + | + 2 sin /2 2 - q2v2 cos2 /cos /2 q2v2 - 2 + sin /2 + 2 - q2v2 cos2 /2 4(qv - ) (/ cos /2 - qv) + ln + qv sin /cos /2 q2v2 - 2 + sin /2 - 2 - q2v2 cos2 /2 2 2 - q2v2 cos2 /qv sin /2 - 2 - q2v2 cos2 /2 cos /2 q2v2 - 2 - sin /2 + 2 - q2v2 cos2 / ln + ln qv sin /2 + 2 - q2v2 cos2 /2 cos /2 q2v2 - 2 - sin /2 - 2 - q2v2 cos2 /(qv - / cos /2) q2v2 cos2 /2 - 2 q2v2 cos2 /2 - - arctg + arctg qv sin /q2v2 cos2 /2 - 2 cos /2 q2v2 - 2 + sin /( - qv) 2 sin /2 2 - q2v2 cos2 /2 - + qv cos + ln qv sin(/2) 2 - q2v2 cos2 /2 2 sin /2 2 - q2v2 cos2 /2 + - qv cos (qv - cos ) 2 - q2v2 cos2 /2 - sin /2( - qv cos ) + ln (qv - cos ) 2 - q2v2 cos2 /2 + sin /2( - qv cos ) 2 sin /2 2 - q2v2 cos2 /2 + + qv cos + ln 2 sin /2 2 - q2v2 cos2 /2 - - qv cos ( + qv cos ) sin /2 - (qv + cos ) 2 - q2v2 cos2 /+ ln.

( + qv cos ) sin /2 +(qv + cos ) 2 - q2v2 cos2 /Список литературы [1] Б.Н. Либенсон, К.Ю. Платонов, В.В. Румянцев. ЖЭТФ 101, [4] E.V. Orlenko, V.V. Rumyantsev. J. Phys.: Condens. Matter 7, 2, 614 (1992).

3557 (1995).

[2] G. Bergmann. Phys. Rev. B28, 2914 (1983); Phys. Rep. 107, [5] E.A. Kanzieper, V. Freilikher. Phys. Rev. B51, 21, 2759 (1995).

(1984).

[6] E.A. Kanzieper. Phys. Rev. B51, 15 563 (1995).

[3] V.V. Rumyantsev, V.V. Doubov. Phys. Rev. B49, 13, [7] В.В. Румянцев, Е.В. Орленко, Б.Н. Либенсон. ЖЭТФ 111, (1994).

1001 (1997).

Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.