WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

SL2 имеет ближний порядок, который характеризуется Температурное поведение теплоемкости спиновой тензорным параметром ближних спиновых корреляцижидкости отличается от C(T ) в AF. Для K > 0 при онных функций. Возможно, что здесь существует дальT < Tc температурная зависимость C(T ) анизотроп- ний порядок по неизвестному параметру порядка. По Физика твердого тела, 1997, том 39, № 1408 С.С. Аплеснин аналогии с димерным параметром, который здесь отсутствует, вычислялись спиновые корреляционные функции высокого порядка (6) для выявления корреляции между кластерами спинов, находящихся в синглетном состоянии. В широкой области значений K величины этих корреляционных функций при r > 1 стремятся к нулю.

Отсутствует также и киральный порядок, определяемый соотношением (7). Вычислялся параметр порядка фазы Холдейна [14] j z z Qstrin = Si exp -iq Sk Szj. (8) k=i+Для q =, /2, /4, /8 этот параметр также равен нулю. Итак, квантовая спиновая жидкость не имеет дальнего параметра порядка.

Фазовая диаграмма основного состояния AF, квантовой спиновой жидкости, имеющей щель SL2, и безщелевой SL1 изображена на рис. 6. Для K < 0 фазовая граница SL1–AF определяется из соотношения равенства Рис. 5. Зависимость восприимчивости от нормированной энергии анизотропии обмена четырехспиновому взаитемпературы для 1 - Jx/Jz = 0.1, K/J: a) 1 —0, 2 —2, модействию Kc/J = (1 - Jx,y/Jz) · 4. Для значения 3 —6, 4 —9, b) 1 —-0.5, 2 — -2.5.

анизотропии обмена 1 - Jx,y/Jz = 0.1 сделан разрез на фазовой диаграмме по температуре (рис. 6, b).

Кривые намагничивания M(H) в спиновой жидкости с K < 0 изменяются линейно от H = 0, что подтверждает бесщелевое состояние SL1 (рис. 7, a).

Для K > 0 существует критическое значение магРис. 6. Фазовая диаграмма основного состояния антиферро- Рис. 7. Зависимость намагниченности от внешнего магнитного магнетика, щелевой квантовой спиновой жидкости (SL2) и без- поля для K/J = -2.5 (1), 8 (2) (a) и фазовая диаграмщелевой (SL1) со степенным затуханием спиновой корреляци- ма основного состояния антиферромагнетика, анизотропной онной функции на плоскости ”анизотропия обмена–константа спиновой жидкости (SL2), спин-флоп-фазы (SF) на плоскости четырехспинового обмена” (a) и на плоскости ”температура– ”магнитное поле–нормированная константа четырехспинового константа четырехспинового обмена” для 1 - Jx/Jz = 0.1 (b).

обмена” (b). На вставке зависимость критического поля Hc от температуры — для K/J = 8 и 1 -Jx/Jz =0.1.

Физика твердого тела, 1997, том 39, № Квантовая спиновая жидкость в антиферромагнетике с четырехспиновым взаимодействием нитного поля в SL2, когда образуется дальний порядок. Величина этого поля равна значению щели, определенной из теплоемкости. Фазовая диаграмма на плоскости ”магнитное поле–константа четырехспинового обмена” изображена на рис. 7, b. Кривые намагничивания M(H) вычислены в области низких температур, когда критическое поле Hc незначительно меняется в зависимости от температуры (вставка на рис. 7, b). Фазовая граница SL2–SF (спин-флоп-фаза) изменяется линейно в зависимости от константы четырехспинового обмена. Это удовлетворительно согласуется с оценками Hc в приближении молекулярного поля Hc = 2HAHE = 2(1 - Jx,y/Jz + KS2)(1 + KS2)zS KS3z при KS2 > J, z — координационное число.

Если предположить, что в фазе SL2 кластеры из четырех спинов слабо взаимодействуют между собой и попарно связаны, т. е. координационное число z = 1, то коэффициент наклона Hc(K), вычисленный методом МК, приблизительно равен 0.1, что неплохо согласуется со значением 0.125, вычисленным в приближении молекулярного поля.

Итак, большая положительная величина четерехспинового взаимодействия, зависящая от анизотропии обмена, разрушает дальний порядок в анизотропном двумерном AF и образует щелевое состояние квантовой спиновой жидкости с нулевым термодинамическим значением спина на узле. Величина щели пропорциональна константе четырехспинового обмена. Отрицательное четырехспиновое взаимодействие также разрушает дальний порядок и приводит к безщелевой спиновой жидкости с сильным затуханием спин-спиновых корреляционных функций по степенному закону.

Список литературы [1] J.G. Bendorz, J.A. Muller. Phys. B64, 189 (1986).

[2] P.W. Anderson. Science 235, 1196 (1987).

[3] Y. Endoh, K. Yamada, R.J. Birgenau, D.R. Gable, H.P. Jenssen, M.A. Kastner, C.J. Peters, P.J. Picone. Phys. Rev. B37, (1988).

[4] Y. Hasegawa, D. Poliblanc. Phys. Rev. B40, 9035 (1989).

[5] Э.Л. Нагаев. Магнетики со сложными обменными взаимодействиями. Наука. М. (1988). С. 17–24.

[6] А.Ф. Андреев, И.А.Грищук. ЖЭТФ. 87, 467 (1984).

[7] B. Roessli, P. Fisher, A. Furrer, G. Petrakovskii, K. Sablina, V. Valkov, B. Fedoseev. J. Appl. Phys. 73, 6448 (1993).

[8] С.С.Аплеснин. ФТТ 38, 6, 1868 (1996).

[9] P.V. Anderson. Matter. Res. Bull. 8, 153 (1973).

[10] H.M. Raedt, A. Lagendijk. Phys. Rev. 127, 233 (1985).

[11] J.E. Hirsch, R.L. Sugar. Phys. Rev. B26, 5039 (1982).

[12] M.S. Makivic, Ding Hong-Qiang. Phys. Rev. B43, (1991).

[13] L. Onsager. Phys. Rev. 65, 117 (1944).

[14] F.D.M. Haldane. Phys. Rev. Lett. 50, 1153 (1983).

7 Физика твердого тела, 1997, том 39, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.