WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Слезова Первый пик поглощения для образцов VCS39 лучше аппроксимируется ФРР Лифшица–Слезова, нежели симta, ч 2.5 5 метричным распределением Гаусса (см. рис. 3, 4). Теоn, 1016 см-3 2.683 1.885 2.рия Лифшица–Слезова [17], описывающая, как известно,, 23.6 26.7 28.позднюю стадию фазообразования в твердых растворах (рост больших зерен за счет растворения малых), предсказывает рост среднего размера зерен по закону t1/и соответствующее уменьшение их числа со временем.

Таким образом, в настоящей работе предложена схема С последним не согласуются определенные в процессе учета флуктуационного поляризационного взаимодеймоделирования значения n (см. табл. 2). Предположение ствия между нанокристаллами полупроводника, вырао том, что процесс распада твердого раствора в исслещенными внутри диэлектрической матрицы, и (произдованных образцах был прерван на более ранней стадии вольного) статистического распределения их размеров роста зерен полупроводниковой фазы, также встречает при расчете линейного оптического поглощения таких затруднение. Диффузионно-контролируемый рост зерен систем. Схема апробирована на стеклах, легированных из пересыщенного твердого раствора должен характериCdTe. Путем сравнения расчетных и экспериментальных зоваться более быстрой зависимостью среднего размера спектров определены средний размер и концентрация КТ.

от времени t0.5, чем та, что следует из табл. 2.

Показано, что ФРР асимметрична для образцов, полуПравда, при этом не очевидно, как правильно выбрать ченных двойным отжигом, и быстрее спадает в сторону начало отсчета времени этой стадии процесса с учеразмеров КТ, превышающих наиболее вероятный. Обнатом длительного первичного отжига. Тем не менее вид ружена очень слабая зависимость последнего от времени спектров образцов после только первичного отжига и отжига, не соответствующая имеющимся представленидаже после вторичного при 540Cв течение 1 ч (рис. 1) ям о спинодальном распаде.

не дает оснований предположить рост зерен на стадии Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант 96-02низкотемпературного отжига.

18852), CNPQи JNICT.

Спектры образцов, полученных единственным отжигом при 560C, лучше аппроксимируются гауссовой ФРР (рис. 5). Это может означать, что технологический Список литературы процесс был прерван еще на стадии нуклеации. Наиболее вероятный радиус КТ в образце, отжигавшемся 32 мин, [1] А.И. Екимов, А.А. Онущенко. ФТП, 16, 1215 (1982).

[2] B.G. Potter, J.H. Simmons. J. Appl. Phys., 68. 1219 (1990).

однако, лишь немного превышает радиус, соответствую[3] J.A. Medeiros Neto, L.C. Barbosa, C.L. Cesar, O.L. Alves, щий спектру на рис. 5 (зависимость от времени отжига 0.1 F. Galenbeck. Appl. Phys. Lett., 59, 2715 (1991).

может быть оценена как ta ), что также трудно объ[4] B.G. Potter, J.H. Simmons, P. Kumar, C.J. Stanton. J. Appl.

яснить в рамках существующих представлений. Таким Phys., 75. 8039 (1994).

образом, необходимы дальнейшие исследования процес[5] W.Y. Wu, J.N. Shulman, T.Y. Hsu, U. Efron. Appl. Phys. Lett., сов фазообразования, происходящих при выращивании 51, 710 (1987).

нанокристаллов CdTe по данной технологии.

[6] H. Matheu, T. Richard, J. Allgre, P. Lefebvre, G. Arnaud, W. Granier, L. Boudes, J.L. Marc, A. Pradel, M. Ribes. J.

Appl. Phys., 77, 287 (1995).

[7] R.G. Barrera, G. Monsivais, W.L. Mochan, E.V. Anda. Phys.

Rev. B, 39, 9998 (1989).

[8] M.I. Vasilevskiy, E.V. Anda. Phys. Rev. B, 54, 5844 (1996).

[9] W. Hayes, R. Loudon. Scattering of light by crystals (Wiley, N. Y., 1978).

[10] L.E. Brus. J. Chem. Phys., 80, 4403 (1984).

[11] Ал.Л. Эфрос, А.Л. Эфрос. ФТП, 16, 1209 (1982).

[12] А.И. Екимов, А.А. Онущенко, А.Г. Плюхин, Ал.Л. Эфрос.

ЖЭТФ, 88, 1490 (1985).

[13] Al.L. Efros, A.V. Rodina. Sol. St. Commun., 72, 645 (1984).

[14] Г.Б. Григорян, Э.М. Казарян, Ал.Л. Эфрос, Т.В. Язева. ФТТ, 32, 1772 (1990).

[15] A.I. Ekimov et al. J. Opt. Soc. Amer., B10, 101 (1993).

[16] A.M. de Paula, L.C. Barbosa, C.H.B. Cruz, O.L. Alves, J.A. Sanjurjo, C.L. Cesar. Appl. Phys. Lett., 69, 357 (1996).

[17] I.M. Lifshitz, V.V. Slyozov. J. Phys. Chem. Sol., 19, 35 (1961).

Рис. 5. То же, что на рис. 3, для образца VCS37, отжигавшегося 22 мин.

Редактор Л.В. Шаронова Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № Влияние дисперсии размеров на оптическое поглощение системы... Effect of the size dispersion on optical absorption of an ensemble of semiconductor quantum dots M.I. Vasilevskiy, A.M. de Paula, E.I. Akinkina, E.V. Anda† Nizhni Novgorod N.I. Lobachevskii State University, 603600 Nizhni Novgorod, Russia UNICAMP, Campinas, SP, 13083-970 Brazil † Universidade Federal Fluminense, Niteroi, RJ, 24210 Brazil

Abstract

Linear optical absorption of an ensemble of semiconductor quantum dots randomly dispersed in a dielectric matrix has been studied theoretically and experimentally for a CdTe/glass system. The calculation of an effective dielectric function of the system, whose imaginary part determines the absorption, is based on the modified Maxwell–Garnett formalism using a diagrammatic scheme of calculation of an average re-normalized polarizability of spherical quantum dots. This approach takes into account both fluctuations of the polarization interaction due to random positions of the spheres and the dispersion of their sizes. Comparison of the theoretical and experimental spectra permitted us to determine the quantum dots mean size and concentration. The dependence of these parameters on the duration of the post-growth annealing of the samples does not agree with that following from the existing theory of spinodal decomposition of solid solutions.

E-mail: kppp2@phys.unn.runnet.ru Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.