WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

N (AlAs) =X1 5000 X2 1500 видно, что -X-рассеяние очень сильно влияет на время X3 700 прохождения электронной волны через ГС. Если энергия падающей волны совпадает с разрешенными X-уровнями энергии в AlAs, то из-за эффекта -X-перемешивания на Таблица 2. Времена распада и прохождения D, T электронгетерограницах электрон захватывается в X-состояния, ной волны для двухбарьерной гетероструктуры с N (AlAs) =локализованные в барьере, и за счет этого время прои N(GaAs) =8, N (AlAs) =10 и N (GaAs) =24 молекулярхождения существенно возрастает. Расчеты показывают, ными слоями что время прохождения в пиках вблизи X-уровней отПики T, фс D фс личается на 3 порядка от результатов, не учитывающих эффекта -X-перемешивания.

N (AlAs) =8, N (GaAs) =Отметим, что несмотря на сложный вид электронного 1X 7500 спектра пропускания ГС (пики и нули), никаких осо1 900 бенностей времени туннелирования в окрестности этих 2X 1300 нулей не обнаружено. Особенности, связанные со спек3X 4500 трами коэффициента прохождения и времени туннелироN (AlAs) =10, N (GaAs) =вания, в случае, когда энергия налетающего электрона близка к X-уровняю, одинаковы как для двухбарьерной, 1X 9100 так и для однобарьерной ГС. Наличие двух X-уровней 2X 3400 в двухбарьерной ГС никак себя не проявляет. Ситуация 2 2200 3X 5100 меняется, когда в случае двухбарьерной ГС X-уровень 4X 1900 по энергии близко подходит к -резонансному уровню Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № Динамика резонансного туннелирования в гетероструктурах с двухдолинным спектром Рис. 4. Динамика туннелирования и отражения волнового пакета вне и внутри двухбарьерной гетероструктуры для -уровня энергии. Время, фс: a —0, b — 300, c — 410, d — 660, e — 900.

к удвоенным временам распада резонансных состояний ше параметр t, тем больше локализованы X- и -уровни (см. табл. 1 и 2). и больше время жизни.

При изменении параметра -X-перемешивания t на- Моделирование процесса туннелирования проводиблюдается, что время распада резонансного состояния лось для ГС GaAs / AlAs(10) / GaAs(24) / AlAs(10) / GaAs увеличивается при уменьшении параметра t. Чем мень- вблизи X- и -пиков коэффициента прохождения.

Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № 1368 Г.Ф. Караваев, А.А. Воронков летающего на ГС волнового пакета. Из моделирования следует, что это время = 300 фс. Заметим, что в моmod мент отрыва прошедшей волны электронная плотность в ГС мало отличается от максимальной. Таким образом, структура медленно разряжается, что уменьшает быстродействие рассматриваемой ГС.

При моделировании резонансного туннелирования волнового пакета при энергиях, соответствующих X-уровням энергии системы, наблюдается сильная аккумуляция электронной плотности в двухбарьерной структуре, причем очень велика X-электронная плотность. За счет этого в ГС происходит более медленная разрядка.

В заключение отметим два любопытных факта.

При рассеянии волнового пакета с энергией, соответствующей -резонансному состоянию, близкому к Рис. 5. Зависимость электронной плотности внутри двухбаX-электронному состоянию, оказалось, что электронная рьерной структуры от времени.

плотность в X-состояниях сравнима с электронной плотностью в -состояних. Вероятно, это произошло из-за того, что для структуры AlAs(10) / GaAs(24) / AlAs(10) -резонансный уровень окружен уровнями 2X и 3X, На рис. 4 приведен процесс рассеяния волнового поэтому роль -X-перемешивания велика. Второй факт пакета со средней энергией E = 0.2910 эВ, приблисостоит в том, что при моделировании рассеяния пакета зительно соответствующей положению -резонанса. В с энергией, соответствующей 4X уровню энергии, пролевом столбце изображено движение волнового пашедшего через ГС волнового пакета не сформировалось, кета в целом, в правом столбце изображена детальэлектронная плотность просто вытекает с течением вреная картина процессов, происходящих в двухбарьерной мени из структуры.

ГС. На рис. 4 видно, как волновой пакет подходит Таким образом, из моделирования процессов туннелик ГС, как интерферируют подходящие и отраженные рования (позволяющего учитывать процесс разрядки ГС) волны из волнового пакета, как происходит отражение следует, что эффект -X-перемешивания существенно и прохождение. В более подробной схеме видно, как в структуру проникает электронная волна, в яме по- уменьшает быстродействие подобного рода ГС. Более быстрая разрядка ГС наблюдается при энергиях, соотявляются -состояния, которые попали туда за счет туннелирования и -X-перемешивания, а также в ба- ветствующих -уровням, нежели X-уровням энергии.

рьерах появляются X-электронные состояния вследствие -X-перемешивания; в квантовой яме концентрируются Сравнение аналитических и модельных -электронные состояния, в X-ямах — X-электронные результатов состояния. В момент времени, когда волновой пакет отразился и движется влево, электронная плотность Моделирование процесса туннелирования волнового и X-состояний в двухбарьерной ГС максимальна. С дальпакета через двухбарьерную ГС дает много полезной нейшим ростом времени волновой пакет уходит за предеинформации о взаимодействии волнового пакета и струклы области моделирования, а электронная плотность - и туры, об эффекте -X-перемешивания электронных соX-состояний в ГС медленно убывает. Из рис. 4, c–e видно, стояний на гетерограницах. К сожалению, реализация что имеют место осцилляции электронной плотности алгоритма моделирования занимает массу машинного между барьерами (см. также [14]).

времени, поэтому одной из задач при реализации моделиВследствие узости пиков коэффициентов прохождения рования была задача соответствия характеристик, полугетероструктуры очень трудно попасть на острие пика, и ченных модельным путем, и характеристик, полученных поэтому прошедшая через ГС волна мала.

Собственно сами временные характеристики демон- путем анализа фазы прошедшей волны. При сравнении характеристик оказалось, что полученные данные на стрируются на рис. 5, где изображена зависимость общей примере ГС AlAs(10) / GaAs(24) / AlAs(10) хорошо соэлектронной плотности - и X-состояний внтури ГС от гласуются друг с другом. Хорошее согласие показывает, времени. Отметим, что в некоторый момент времени наблюдается сильная аккумуляция плотности вероятно- что аналитически найденные времена дают адекватно касти внутри ГС, а в дальнейшем с течением времени чественные и разумные количественные характеристики плотность вероятности убывает по экспоненциальному процесса туннелирования электрона через квантовую ГС.

закону. Как аналитические, так и модельные расчеты показывают Время туннелирования волнового пакета определим важность учета явления -X-перемешивания. Этот эфкак разность времен отрыва максимума прошедшего фект увеличивает прозрачность ГС, также увеличивает через ГС волнового пакета и падения максимума на- (в целом) времея туннелирования волны через ГС.

Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № Динамика резонансного туннелирования в гетероструктурах с двухдолинным спектром 1 12 =(21) = exp -ikA(z1 + z2) Заключение - - 1 ggX В данной работе рассмотрены вопросы резонансного - (-1)n, Gc - Gt Xc - Xt туннелирования электронов в квантовых ГС на основе GaAs и AlAs в рамках двухзонной модели эффективной XcXt ggX массы. Рассмотрено влияние -X-перемешивания, кото- 11 = exp(-a) - (-1)n, Xc - Xt Gc - Gt рое увеличивает прозрачность ГС и приводит к появлению новых пиков и нулей коэффициента прохождения, 1 22(a) =11(-a), связанных с X-резонансными состояниями в ГС.

1 Из анализа фаз прошедшей и отраженной волн полу12 = 21 exp 2(z1 + z2) чены аналитические выражения для времен туннелиро-вания и отражения. Показано, что для рассмотренных 1 1 - X ggX = exp (z1 + z2) - - (-1)n, нами симметричных ГС оба времени совпадают. Решена 2 Xc - Xt Gc - Gt задача распада резонансных состояний, которые сущеg ствуют на квазилокализованных уровнях ГС. Получено, 1 11 =(21) = - exp(-z2) exp(-ikAz1) что пики времен туннелирования соответствуют резонансам системы, вследствие учета -X-перемешивания Gc + Gt Xc + Xt (-1)n -, появляются пики времени, соответствующие X-пикам Gc - Gt Xc - Xt коэффициента прохождения. Чем уже пик коэффициента g прохождения, тем больше время туннелирования через 1 12 =(22) = - exp(z2) exp(-ikAz1) ГС.

При численном решении нестационарного уравнения Gc + Gt Xc + Xt (-1)n -, Шредингера промоделирован процесс туннелирования Gc - Gt Xc - Xt волнового пакета через двухбарьерную ГС с учетом gX 1 -X-перемешивания. Из моделирования следует, что 11 =(12) = exp(-z1) exp(ikAz2) -X-перемешивание увеличивает время туннелирования через ГС, а также существенно замедляет процесс Gc + Gt Xc + Xt - (-1)n, разрядки.

Gc - Gt Xc - Xt Из сравнения временных характеристик туннелироваgX 1 ния, полученных аналитически и моделированием, видно, 21 =(22) = - exp(-z1) exp(ikAz2) что имеется хорошее согласие их друг с другом.

Gc + Gt Xc + Xt Данная работа, использующая модельные представле (-1)n -, ния, не может дать точных рекомендаций при разра- Gc - Gt Xc - Xt ботке приборов на основе ГС, но из работы явствует, где приняты обозначения a = z2-z1 — толщина барьера, что следует учитывать влияние -X-перемешивания на временные (частотные) характеристики ГС. ПолученkAm B ные результаты приводят к выводу, что для улучшения = -, X = i, kBm q A временных (частотных) свойств резонансного туннелирования следует так подбирать размеры квантовой ямы t m t mX и барьеров, чтобы избежать появления X-резонансов A g =, gX = -, a0m0 ikA a0mвблизи того -резонанса, который обеспечивает главный вклад в ток через ГС.

q Gc = 1+i cth, Gt = 1+i th, Xc = 1+ ctg, q Приложение I Xt = 1 - tg, Xc = 2 - Xc, Xt = 2 - Xt, Однобарьерная структура kBm -1 A = -i =, = kBa/2, = qa/2, kAm B i j i1j Матрица переноса M1 имеет вид M1 = X i j i1j, i j, 2mE 2m(E-EB ) 2mX (E-EB ) A B B где kA =, ikB =, q =, 2 2 i1j, i1j, i j —2 2 матрицы.

X 2mX (E-EA ) A i = —волновые числа -волны в GaAs, -волны в AlAs, X-волны в AlAs, X-волны в GaAs GcGt ggX 1 11 =(22) = exp(ikAa) - (-1)n, соответственно.

Gc - Gt Xc - Xt Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № 1370 Г.Ф. Караваев, А.А. Воронков Функции f2 и f3 записываются следующим образом: [16] Z. Yumin, Z. Hazhi. Appl. Phys. Lett., 65, 1036 (1994).

[17] T. Ando, H. Akera. Proc. 19th Int. Conf. on the Physycs XcXt |g|gX Xc + Xt of Semicond., ed. by W. Zawadzki (Institute of Physics, f2 = ch 2 + sh 2, Polish Academy of Sciences. Warsawa, 1988) p. 603.

Xc - Xt 2 Xc - Xt [18] J.-B. Xia. Phys. Rev. B, 41, 3117 (1990).

1 - XcXt |g|gX [19] E.L. Ivchenko, A.A. Kiselev, Y.Fu, M.W. Willander. Phys. Rev.

f3 = sh 2 B, 50, 7747 (1994).

2 Xc - Xt [20] Г.Ф. Караваев, В.Н. Чернышев, А.А. Воронков. Изв. вузов.

Xc + Xt |g|gX Физика, 40, №1, 63 (1997).

ch 2 - (-1)n + sh 2.

[21] E.P. Wigner. Phys. Rev., 98, 145 (1995).

Xc - Xt (Xc - Xt) [22] M.L. Goldberg, K. Watson. Colision Theory (J. Wiley, N.–Y.-London–Sydney, 1964) ch. 3.

Приложение II [23] Д. Поттер. Вычислительные методы в физике (М., Мир, 1975).

Двухбарьерная структура Редактор В.В. Чалдышев Матрица переноса через двухбарьерную структуру Dynamics of a resonant tunneling in M = M1M2.

two-valley spectrum heterostructures Коэффициенты матрицы M, необходимые для вычисления коэффициента прохождения и временных характериG.F. Karavaev, A.A. Voronkov стик:

Siberian Physicotechnical Institute, 1 2 1 2 1 2 1 11 = 1111 + 1221 + 1111 + 1221, 634050 Tomsk, Russia 1 2 1 2 1 2 1 21 = 2111 + 2221 + 2111 + 2221, 1 2 1 2 1 2 1 11 = 1111 + 1221 + 1111 + 1221, 1 2 1 2 1 2 1 21 = 2111 + 2221 + 2111 + 2221, 1 2 1 2 1 2 1 11 = 1111 + 1221 + 1111 + 1221, 1 2 1 2 1 2 1 11 = 1111 + 1212 + 1111 + 1221.

Функции P1, P2, P3 получены следующим образом:

P1 = 11, P2 = Re (1111 - 1111), P3 = Im (1111 - 1111).

Список литературы [1] E.H. Hauge, J.A. Stavney. Rev. Mod. Mod. Phys., 61, (1989).

[2] V.S. Olkhovsky, E. Rcoami. Phys. Reports, 214, 339 (1992).

[3] R. Landauer, Th. Martin. Rev. Mod. Phys., 66, 217 (1994).

[4] T.E. Hartman. J. Appl. Phys., 33, 3427 (1962).

[5] K.W.H. Stevens. J. Phys. C, 16, 3649 (1983).

[6] D. Collins, D. Lowe, J.R. Barker. J. Phys. C, 20, 6213 (1987).

[7] Н.А. Чуприков. ФТП, 27, 799 (1993).

[8] J.G. Muga, H. Cruz. Physica B, 179, 326 (1992).

[9] В.Д. Дымников, О.В. Константинов. ФТП, 28, 844 (1994).

[10] T. Ando, S.W. Kahora, H. Akera. Phys. Rev. B, 40, 11 (1989).

[11] T. Ando, H. Akera. Phys. Rev. B, 40, 11 618 (1989).

[12] Г.Ф. Караваев, С.Н. Криняев, В.Н. Чернышов. Изв. вузов.

Физика, 35, № 9, 64 (1992).

[13] С.Н. Гриняев, Г.Ф. Караваев, В.Н. Чернышов. ФТП, 28, 1393 (1993).

[14] D.Z-Y. Ting, T.C. McGill. J. Vac. Sci. Technol. (b), 7, №4, 1031 (1989).

[15] D.Z-Y. Ting, T.C. McGill. J. Vac. Sci. Technol. (b), 10, №4, 1980 (1992).

Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.