WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. 7 Роль температуры при изменении структуры нанокластеров Ni © Ю.Я. Гафнер, С.Л. Гафнер, Р. Мейер, Л.В. Редель, П. Энтель Хакасский государственный университет им. Н.Ф. Катанова, 655017 Абакан, Россия Dpartement de Physique, Universit de Montral (Qubec), H3C3J7 Montral, Canada Universitt Duisburg-Essen, 47048 Duisburg, Germany E-mail: ygafner@khsu.ru (Поступила в Редакцию 16 июля 2004 г.) Конденсация наночастиц никеля из газовой фазы имитирована с помощью метода молекулярной динамики с использованием tight-binding потенциалов. Выяснено, что последующий нагрев полученных таким способом кластеров до температур порядка 400–500 K позволяет существенно улучшить их внутреннюю структуру с преимущественным формированием ГПУ-фазы. При нагреве наночастиц выше температуры плавления с дальнейшим постепенным охлаждением отмечена значительная зависимость процесса формирования структуры кластера от скорости охлаждения. Сделан вывод, что использование нагрева синтезированных из газовой фазы нанокластеров позволяет контролировать формирование наночастиц Ni с ожидаемой структурой.

Работа выполнена в рамках программы SFB 445 „Nano-Partikel aus der Gasphase: Entstehyng, Struktur, Eigenschaften“ Немецкого физического общества.

1. Введение зультатов [11,12], поэтому прямое исследование структуры отдельных кластеров, расположенных на подложке, в Наночастицы имеют интересные физические свойства, настоящее время проводят в основном с использованием отличные от свойств соответствующих объемных тел, электронных микроскопов высокого разрешения [13,14].

благодаря необычайно высокому отношению поверхОднако при использовании данной методики электронности к объему. Поскольку эти свойства могут быть ный микроскоп дает лишь проекционное изображение использованы в различных технических устройствах, и корректная интерпретация результатов требует дальнаблюдается значительный интерес к изучению процеснейшего компьютерного моделирования. Кроме того, посов, управляющих формированием наночастиц. Общее ток высокоэнергетических электронов, необходимый для введение в физику наночастиц и наноматериалов можно данного метода, может нагревать частицы, в результате найти, например, в [1–3].

чего они могут испытывать структурную перестройку, На современном этапе имеется множество техничечто справедливо в особенности для кластеров малого ских возможностей для формирования наночастиц разразмера [15].

личных химических элементов. Среди них важную роль Компьютерное моделирование является наиболее поддля производства очень малых химически чистых частиц ходящим методом изучения внутренней организации сходного размера [4] играет метод синтеза из газовой наночастиц. Современная компьютерная техника с исфазы, где для достижения эффекта конденсации наночапользованием реалистичных межатомных потенциалов стиц из газовой фазы сверхнасыщенный металлический способна правдоподобно моделировать частицы нанопар помещается в атмосферу инертного газа [5–7].

метрового диапазона при временах порядка нескольких Более трех десятилетий для определения структуры наносекунд. Однако ранее большинство расчетов было металлических кластеров использовались различные тесконцентрировано на поисках структуры с наименьшей оретические и экспериментальные методы. При этом энергией при T = 0 K и ее связи с размером кластера.

компьютерное моделирование показало, что в отличие от обычных объемных материалов нанокластеры обладают различными структурными модификациями. Напри2. Компьютерное моделирование мер, для кластеров ГЦК-металлов имеются ГЦК-, ГПУ-, икосаэдрическая и декаэдрическая модификации [8–10].

В данной работе представлены результаты компьюНеобходимо отметить, что экспериментальные технолотерного моделирования методом молекулярной динамигии определения структуры оказались не лишенными ки (МД) влияния температуры на процессы перестройки недостатков. Так, в экспериментах по дифракционному внутренней структуры нанокластеров Ni, полученных рассеянию исследуются лишь кластерные ансамбли, в результате чего происходит сглаживание свойств отдель- нами методом конденсации из газовой фазы. Для вычисления сил межатомного взаимодействия использоных частиц.

Использование дифракционной методики столкнулось вались tight-binding потенциалы [16] с фиксированным со значительными трудностями и при интерпретации ре- радиусом обрезания. Хотя сложные модели (например, Роль температуры при изменении структуры нанокластеров Ni на основе метода ab initio) являются более реалистич- В нашем случае эти столкновения имитируют взаимоными, мы использовали более простую и эффективную действие с инертным газом, применяемым в реальных компьютерную программу для моделирования системы экспериментах по синтезу нанокластеров из газовой из нескольких тысяч атомов в интервале времен до среды. Температура в ходе моделирования определялась нескольких наносекунд. Даже при современном уровне посредством средней кинетической энергии атомов.

развития компьютерной техники такое моделирование оказывается невозможным при использовании методов 3. Результаты и обсуждение ab initio. С другой стороны, потенциалы, разработанные Клери и Розато [16], были успешно применены в ряде Для рассматриваемой задачи наибольший интерес кластерных исследований [17–20].

представляло исследование изменения структурных В этой модели потенциальная энергия системы вычиссвойств полученных при конденсации их газовой фазы ляется с помощью следующего выражения:

нанокластеров Ni в зависимости от температуры. Во вре1/мя исследования на первом этапе методами МД модели2 j E = - e-2q (ri /r0 -1) ровались прямые эксперименты по конденсации [3,23], i i= j затем анализировались следующие ситуации.

1) Постепенный нагрев от температуры T = 77 K j + Ae-p (ri /r0 -1), образующихся при конденсации наночастиц с целью i= j получения более правильной структуры. При подобном моделировании были отмечены две типичные тенденции.

где ri j — расстояние между атомами i и j; и — различные типы атомов. Значения величин, определяю- a) При наличии плотноупакованного ядра кластера с щих параметры элементов системы (, p, A, q и небольшим числом дефектов упаковки происходит некоr0 ), использованные в данной работе, были взяты непо средственно из [16]. Для определения скорости движения атомов при моделировании использовался скоростной алгоритм Верлета с шагом по времени h = 2fs.

Моделирование проводилось на основе стандартных методов, описанных в [21]. Начальной точкой процесса конденсации наночастиц из газовой фазы была конфигурация, содержащая 8000 атомов Ni, распределенных в простой кубической решетке с параметром решетки, равным 15aB, где aB — радиус Бора. Использовались периодические граничные условия. Выбор для моделирования простой кубической решетки может показаться несколько неожиданным. Однако расстояние между атомами в такой решетке оказывается больше радиуса обрезания, который для используемого потенциала взаимодействия составил rc = 11.1aB. Кроме того, начальная скорость атомов была распределена случайным образом согласно распределению Максвелла при начальной температуре Ti = 1000 K. Все это дает основания полагать, что моделируемая система очень быстро теряет память о своем первоначальном распределении.

Важный момент моделирования явления конденсации — взаимодействие системы с тепловым резервуаром. Поскольку при формировании кластеров высвобождается значительное количество энергии, такое взаимодействие представляется необходимым для устранения физически некорректного значительного роста температуры. При моделировании был применен термостат Андерсона [21,22] для охлаждения атомов Ni до требуемой по условию эксперимента конечной температуры конденсации Tf = 77 K.

При использовании такого стохастического метода моделируемые атомы испытывают случайные столкновения с некими виртуальными частицами. Эффект столкновений проявляется в том, что скорость реальных частиц на МД-шаге n + 1 понижается случайным образом Рис. 1. Синтезированный из газовой фазы кластер Ni по сравнению с распределением Максвелла на шаге n. (N = 340) при T = 200 (a) и 400 K (b).

Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. 1306 Ю.Я. Гафнер, С.Л. Гафнер, Р. Мейер, Л.В. Редель, П. Энтель торое разрушение дальнего порядка уже при T = 600 K.

При T = 1100 K наблюдалось полное разрушение дальнего порядка.

b) При отсутствии выраженного плотноупакованного ядра кластера вследствие интенсивно протекающих кинетических процессов происходит образование подобного ядра в области температур от T = до 600 K (рис. 1). С дальнейшим ростом температуры так же наблюдается разрушение дальнего порядка с завершением процесса к T = 1100 K. Таким обарзом, нагрев полученных при конденсации наночастиц никеля в течение нескольких наносекунд до температур порядка T = 400-500 K позволяет существенно улучшить их внутреннюю структуру с преимущественным формированием ГПУ-фазы.

2) Нагрев синтезированных из газовой фазы кластеров Ni до температуры T = 1800 K, существенно превышающей их температуру плавления, с постепенным охлаждением с различной скоростью к температуре жидкого азота. Как следствие подобной процедуры в большинстве нанокластеров никеля наблюдался рост размера плотноупакованного ядра кластера. Если кластер до плавления уже имел некоторую правильную структуру, то рост числа атомов с плотной упаковкой достигал всего лишь нескольких процентов. При отсутствии до плавления подобной структуры наблюдалось ее формирование, причем в отдельных случаях процент атомов с локальной плотной упаковкой повышался в 2 раза.

Сравнение с методом, описанным выше, показывает, что при плавном охлаждении кластера из расплавленного состояния структура кластера улучшается более су- Рис. 2. Конфигурации кластера Ni (N = 527) при охлаждении от 1800 к 77 K. Скорость охлаждения, ps-1: a — 0.щественно, но этот процесс в значительной мере зависит (Ih-фаза), b — 0.025 (ГЦК-фаза).

от скорости охлаждения. Наилучших результатов удалось добиться при скорости охлаждения U = 0.025 ps-1.

При других скоростях охлаждения (U = 0.035, 0.015, 0.005 ps-1) доля атомов кластера с локальной плотной двух практически сферических наночастиц, с симметриупаковкой была ниже.

ей, представляющей собой смесь ГЦК- и ГПУ-структур Кроме того, отмечено качественное различие струк(рис. 3, a), образующих в месте слияния разупорядочентур кластера до и после плавления. Так, при свободной ную область. Далее был проведен нагрев моделируемого конденсации атомов никеля из газовой фазы большинкластера от T = 77 K до 600 и 900 K.

ство кластеров имело преимущественно ГПУ-структуру.

При подобном нагреве происходит очень быстрое При нагреве наночастиц выше температуры плавления (до 2 ns) объединение составляющих кластер частей в с последующим постепенным их охлаждением процесс единый кластер с прежней структурой (смесь ГЦК и формирования структуры также очень сильно зависит от ГПУ) (рис. 3, b, c). Несмотря на сходство внутреннего скорости охлаждения. Например, при скорости охлажде- строения, внешне эти кластеры довольно сильно разния U = 0.025 ps-1 происходит перестройка структуры личаются. Так, при T = 600 K кластер имеет форму, кластеров в направлении ГЦК- или ГПУ-фазы пример- аналогичную первоначальной (при T = 77 K), в то время но в одинаковом соотношении; при других скоростях как при T = 900 K кластер „забывает“ о своем первона(U = 0.035, 0.015, 0.005 ps-1) в основном формируется чальном виде и формирует довольно правильную эллипГПУ-структура или (довольно редко) икосаэдрическая тическую форму (рис. 3, c). Это может быть объяснено (Ih) фаза (рис. 2).

усилением поверхностной диффузии при повышении В качестве примеров перестройки структуры кластера температуры и, следовательно, ускорением переноса и его формы с ростом температуры рассмотрим два массы, необходимой для изменения формы кластера.

довольно больших, синтезированных из газовой фазы При обеих температурах в результате перестройки внукластера (N = 1816 и 2082 атома соответственно). Пер- тренней структуры полностью исчезает разупорядоченвый кластер был сформирован в результате агломерации ная область слияния первичных кластеров.

Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. Роль температуры при изменении структуры нанокластеров Ni Вторым примером является нанокластер Ni (N = 2082), состоящий до агломерации из трех частей, большая из которых обладала зародышем ико саэдрической фазы (рис. 4, a). При T = 600 K уже после 1 ns данный кластер формирует общую икосаэдрическую Рис. 4. Конфигурации кластеров Ni (N = 2082) при разных температурах. a — T = 77 K, b — T = 600 K, t = 1ns, c — T = 600 K, t = 4ns.

структуру (рис. 4, b). К 4 ns перестройка кластерной структуры была завершена (рис. 4, c), идалее с течением времени (до 20 ns) перестройки структуры и формы кластера уже не наблюдалось. Как и в первом случае, при T = 900 K моделируемый кластер приобретал подобие эллиптической формы. Эти два примера также показывают, что термически обусловленные процессы оказывают значительное влияние на образование кластерной структуры. Энергетически выгодной при T = 0 K для кластеров никеля рассмотренных размеров является икосаэдрическая структура [24], однако при Рис. 3. Конфигурации кластеров Ni (N = 1816) при разных температурах. T, K: a — 77, b — 600, c — 900. более высоких температурах подобная структура в Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. 1308 Ю.Я. Гафнер, С.Л. Гафнер, Р. Мейер, Л.В. Редель, П. Энтель нанокластерах никеля образуется только при наличии [13] P.-A. Buffat, M. Flueli, R. Spycher, P. Stadelmann, J.P. Borel.

Faraday Discuss. 92, 173 (1991).

довольно значительного зародыша данной фазы, что [14] J.A. Ascencio, C. Gutierrez-Wing, M.E. Espinosa, M. Marin, доказывает сравнение рис. 1 и 4.

S. Tehuacanero, C. Zorilla, M. Jose-Yacaman. Surf. Sci. 396, 349 (1998).

4. Заключение [15] Y. Chushak, L.S. Bartell. Eur. Phys. J. D 16, 43 (2001).

[16] F. Cleri, V. Rosato. Phys. Rev. B 48, 22 (1993).

Методом МД проведено моделирование процесса кон- [17] E.F. Rexer, J. Jellinik, E.B. Krissinel, E.K. Parkes. J. Chem.

денсации атомов никеля из газовой фазы. Результаты Phys. 117, 82 (2002).

такого моделирования следует рассматривать как пред- [18] S. Darby, T.V. Mortimer-Jones, R.L. Johnston, C. Roberts.

J. Chem. Phys. 116, 1536 (2002).

варительные, так как число образованных кластеров [19] K. Michaelian, M.R. Beltran, I.L. Garzon. Phys. Rev. B 65, достаточно мало для того, чтобы делать какие-то опре041 403 (2002).

деленные заключения. Но, несмотря на это, проведенные [20] R. Meyer., L.J. Lewis, S. Prakash, P. Entel. Phys. Rev. B 68, исследования показали некоторые тенденции, характер104 303 (2003).

ные для процесса синтеза наночастиц Ni из газовой [21] M.P. Allen, D.J. Tildesley. Computer Simulation of Liquids.

фазы.

Clarendon Press, Oxford (1987). 385 p.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.