WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

ем приложенного внешнего поля, которому мешает [4] В.Я. Шур, Г.Г. Ломакин, В.П. Куминов, Д.В. Пелегов, деполяризующее поле. Таким образом, деполяризующее С.С. Белоглазов, С.В. Словиковский, И.Л. Соркин. ФТТ поле играет роль пространственно неоднородного поля 41, 3, 505 (1999).

смещения, искажающего форму петли гистерезиса. При [5] V.Ya. Shur, G.G. Lomakin, E.L. Rumyantsev, S.S. Beloglazov, переключении в обратном направлении наблюдается D.V. Pelegov, A. Sternberg, A. Krumins. Ferroelectrics 299, аналогичный эффект для доменов, которые без поля име75 (2004).

ют другое направление спонтанной поляризации. Таким [6] X. Dai, Z. Xu, D. Viehland. Phil. Mag. B 70, 33 (1994).

образом, формируется двойная петля гистерезиса. По- [7] T. Egami, S. Teslic, W. Dmowski, D. Viehland, S. Vakhrushev.

Ferroelectrics 199, 103 (1997).

вышение температуры приводит к увеличению средних [8] P. Lehnen, W. Kleemann, Th. Wike, R. Pankrath. Phys. Rev.

значений деполяризующих полей за счет роста объема B 64, 224 109-1 (2001).

неполярных включений и соответственно к возрастанию [9] K. Terabe, S. Takekawa, M. Nakamura, K. Kitamura, средних значений полей смещения.

S. Higuchi, Y. Gotoh, A. Gruverman. Appl. Phys. Lett. 81, Естественно, что двойная петля гистерезиса (форми11, 2044 (2002).

рование дополнительных пиков на кривой dQ(E)/dE) [10] В.В. Гладкий, В.А. Кириков, Т.Р. Волк. ФТТ 44, 2, возникают только при переходе в гетерофазное состоя(2002).

ние при появлении деполяризующих полей, создаваемых [11] Т.Р. Волк, Д.В. Исаков, Л.И. Ивлева. ФТТ 45, 8, связанными зарядами, локализованными на межфазных (2003).

границах. В рамках предложенного подхода температура [12] M.D. Ivey, V.W. Bolie. IEEE Trans. UFFC 38, 379 (1991).

появления двух пиков на зависимости dQ(E)/dE соот- [13] A. Krumins, T. Shiosaki, S. Koizumi. Jpn. J. Appl. Phys. 33, 4946 (1994).

ветствует точке перехода из полностью сегнетоэлектри[14] С.В. Sawyer, C.H. Tower. Phys. Rev. 35, 1, 269 (1930).

ческой фазы в релаксорную (гетерофазную). Использо[15] Б.Н. Ролов. ФТТ 6, 7, 2128 (1964).

вание такой обработки экспериментальных результатов [16] В.А. Исупов. Изв. АН СССР. Сер. физ. 54, 6, 1131 (1990).

позволяет определить температуру замерзания Tf.

[17] Qi Tan, D. Viehland. J. Am. Phys. Soc. 53, 21, 14 103 (1996).

Следует отметить, что полученное значение Tf замет[18] В.А. Исупов. Изв. АН СССР. Сер. физ. 47, 3, 559 (1983).

но меньше температуры T1, определенной из диэлектри[19] W. Kleemann, R. Lindner. Ferroelectrics 199, 1 (1997).

ческих измерений. Такое соотношение представляется [20] M.El Marssi, R. Farhi, J.-L. Dellis, M.D. Glinchuk, L. Seguin, совершенно естественным, поскольку в рамках предлоD. Viehland. J. Appl. Phys. 83, 10, 5371 (1998).

женной модели T1 соответствует температуре потери [21] В.Я. Шур, Ю.А. Попов, Н.В. Коровина. ФТТ 26, 3, устойчивости крупномасштабной доменной структуры (1984).

и ее переходу в нанодоменное состояние. В интервале [22] V.Ya. Shur, E.L. Rumyantsev. Ferroelectrics 191, 319 (1997).

температур от Tf и T1 деполяризующие поля уже суще- [23] В.Я. Шур, Ю.А. Попов, А.Л. Субботин. ФТТ 25, 2, (1983).

ствуют в объеме и приводят к образованию заряженных [24] V.Ya. Shur, A.L. Gruverman, V.V. Letuchev, E.L. Rumyantsev, доменных стенок вблизи неполярных включений, однако A.L. Subbotin. Ferroelectrics 98, 29 (1989).

их величина еще недостаточна для кардинальной пере[25] V.Ya. Shur, E.L. Rumyantsev, E.V. Nikolaeva, E.I. Shishkin.

стройки доменной структуры.

Appl. Phys. Lett. 77, 22, 3636 (2000).

6. Заключение Проведено экспериментальное исследование особенностей переключения поляризации и диэлектрических аномалий в горячепрессованной керамике PLZT x/54/с концентрацией La от 5 до 12 at.% в температурном диапазоне существования размытого фазового перехода.

Предложена модель для объяснения особенностей петли гистерезиса и температурного гистерезиса диэлектрической проницаемости, основанная на определяющей роли деполяризующих полей, создаваемых связанными зарядами на границах неполярных включений. Предложен способ определения температуры перехода из сегнетоэлектрической фазы в гетерофазное состояние.

Рассмотрена эволюция полидоменных наноструктур при изменении температуры и воздействии внешнего поля.

10 Физика твердого тела, 2005, том 47, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.