WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 || 4 | 5 |   ...   | 9 |

Были вычислены излучательное (r ) и безызлучательное (a ) времена жизни неосновных носителей заряда при межзонной рекомбинации. Для вычисления r была выбрана формула, полученная авторами [9] с учетом непараболичности энергетических зон при спинРис. 10. Температурные зависимости внешнего квантового орбитальном расщеплении валентной зоны, выхода излучения светодиодов (a) и времени жизни носителей заряда (b). a, b: 1–4 соответствуют светодиодам со спектрами 3/Eg (1–4) на рис. 9. b: штриховые кривые — расчет r (5), a (6), r = mckT c3 ra (7). c — зависимости времени жизни носителей заряда от разности ширины запрещенной зоны GaSb и узкозонного 3/2 3/слоя GaInAsSb Eg при 77 (1), 295 K (2) и концентрации e2h Eg + µh + µl - n-1, (2) электронов в узкозонном слое 1017 cм-3.

mc 3Eg + m3/2 + m3/c h где 1 1 1 1 1 = +, = +, µl ml mc µh mh mc Температурная зависимость r для коротковолнового светодиода, рассчитанная по формуле (2), показана на mc, ml, mh — эффективные массы электрона, легкой и тяжелой дырок соответственно, — высокочастотная рис. 10, b (кривая 5). При температуре 77 K рассчидиэлектрическая проницаемость, c — скорость света, танное значение r больше экспериментального только — величина спин-орбитального расщепления валент- на 20%. C ростом температуры рассчитанное r уве3/ной зоны. личивается как T, а экспериментальное существенно Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Светодиоды на основе твердых растворов GaSb для средней инфракрасной области спектра... слабее, что свидетельствует о включении других каналов Кроме того, интерфейсная рекомбинация на n-n-гетерекомбинации с повышением температуры. рогранице может дать некоторый вклад в рекомбинацию.

Для вычисления безызлучательного времени жизни В длинноволновых светодиодах внешний квантовый дырки в этом процессе была выбрана формула для оже- выход излучения при 77 K составляет 20–30%, что с процесса СНСС Битти и Ландсберга [10–12] учетом поглощения излучения в кристалле соответ ствует преобладанию излучательной рекомбинации. При - µ Eg 8 25/2e4h3|F1 · F2|2 exp комнатной температуре внешний квантовый выход на 1+µ kT a = n-2, порядок меньше, чем при 77 K, и соответственно время 2m1/2m3/2(kTEg)3/2(1 + µ)1/2(1 + 2µ) c h жизни неосновных носителей заряда контролируется (3) безызлучательным процессом.

Согласно выражению (2), излучательное время жизни где µ = mc/mh, — диэлектрическая проницаемость.

при межзонной объемной рекомбинации должно увелиКвадрат произведения интегралов перекрытия чиваться на 40% при уменьшении Eg от 0.7 до 0.5 эВ |F1 · F2|2 вычисляется по формуле независимо от температуры, а безызлучательное время mh µ(1 - µ) жизни, согласно выражению (3), при 300 K должно |F1 · F2|2 = 1 +. (4) mc 1 + 3µ + 2µуменьшаться в 2 раза. Однако экспериментально время жизни не увеличивается, а уменьшается в 2.5–5 раз Теории Битти и Ландсберга было отдано предпочтение при уменьшении Eg от 0.68 до 0.53 эВ. Это позволяет запо сравнению с более строгой теорией работы [9], поключить, что кроме межзонной объемной рекомбинации тому что вычисление величины |F1 · F2|2 в ней произвов длинноволновых светодиодах имеется рекомбинация дится в рамках одномерной модели Кронига–Пенни, а не на гетерогранице.

трехмерной, как в [9]. Одномерная модель, по-видимому, удовлетворительно соответствует условиям в излучае- Поскольку время жизни неосновных носителей заряда должно зависеть от величины заряда на гетерогранимом кристалле, сильно компенсированном, с большими це, была построена зависимость экспериментального электрическими полями, вдоль которых импульс может времени жизни от Eg — разности ширин запрене сохраняться. Более строгая теория [9] дает величину щенных зон GaSb и GaInAsSb (рис. 10, c). Величина |F1 · F2|2, в Eg/kT меньшую, и величину a, на порядок Eg линейно связана с величиной разрыва края зоны большую, чем в теории Битти и Ландсберга [10].

проводимости Ec n-n-границе, а объемный заряд на на Температурная зависимость a для коротковолнового этой границе N Ec. Поэтому излучательное время светодиода, рассчитанная по формуле (3), показана на -3/жизни должно быть обратно пропорционально Eg, рис. 10, b (кривая 6), a T.

При температуре 300 K рассчитанное a больше экс- что и наблюдается для экспериментального при 77 K (рис. 10, c, кривая 1). В то же время при комнатной периментального в 1.5 раза и меньше рассчитанного температуре ( Eg)-1, что вполне возможно для излучательного времени r в 2 раза. С уменьшением безызлучательного процесса СНСС на гетерогранице температуры a сильно увеличивается. Результирующее время ra = ar /(a + r ) (рис. 10, b, кривая 7) боль- (рис. 10, c, кривая 2).

В дальнейшем исследовалось влияние разрыва зон ше экспериментального только на 10–25%, поэтому на гетеропереходе II типа n-GaSb/n-GaInAsSb на эфможно считать, что для коротковолновых светодиодов при низких температурах преобладает излучательная ре- фективность излучательной рекомбинации в светодикомбинация. При комнатной температуре, когда преоб- одах на основе n-GaInAsSb [13]. Исследовались три ладает оже-рекомбинация, внутренний квантовый выход типа одиночных гетероструктур (вставка на рис. 11) -излучения in T-3, так как a/r T. на основе твердого раствора Ga0.79In0.21As0.19Sb0.Для коротковолновых светодиодов рассчитанный вну- (Eg = 530 мэВ, T = 300 K). В структуре типа 1 узкотренний квантовый выход ra = ra/r составляет 98% зонный слой n-GaInAsSb был заключен между подпри 77 K и уменьшается с ростом температуры до ложкой n-GaSb : Te (Eg = 726 мэВ, n = 3 · 1017 см-3) и 35% при 300 K. Экспериментальный внешний квантовый широкозонным эмиттером p-Al0.34Ga0.66As0.02Sb0.98 : Ge выход излучения отличается от расчетного, составляет (Eg = 1.27 эВ, p = 5 · 1018 см-3). Структуры типов 2 и 30–40% при 77 K и сильно уменьшается с ростом отличались от структуры 1 тем, что между подложтемпературы (до 1–2% при 300 K) (рис. 10, a). Веро- кой и узкозонным слоем n-Ga1-xInxAsy Sb1-y вводился ятно, экспериментальная величина внешнего квантово- промежуточный слой n-Ga1-xInx AsySb1-y, в котором го выхода значительно меньше величины расчетного содержание индия составляло x = 0.10 и 0.15 соответвнутреннего квантового выхода главным образом из- ственно. Активный и промежуточный слои структуры за поглощения излучения в кристалле. Имеются еще были легированы теллуром до концентрации электронекоторые возможные каналы безызлучательной реком- нов 8 · 1016-1 · 1017 см-3. Толщина узкозонного слоя собинации. Вблизи 300 K некоторое влияние на внешний ставляла 1.5 мкм, промежуточного 2.0 мкм, эмиттерного квантовый выход может оказать безызлучательная ре- 2.5 мкм. Величина рассогласования параметров решетки комбинация через L-долину зоны проводимости из-за подложки и слоев не превышала a/a = 5 · 10-4. Из малого энергетического зазора (100 мэВ) между - и таких структур изготавливались меза-светодиоды (диаL-долинами. метром 300 мкм) с сеточным контактом к подложке Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 1290 Т.Н. Данилова, Б.Е. Журтанов, А.Н. Именков, Ю.П. Яковлев рах с промежуточным слоем время жизни меньше на 10–15%, чем в структурах без промежуточного слоя.

Излучательные характеристики исследованных светодиодов имеют общие черты, которые следует связать с рекомбинацией в объеме активной области, подобной для гетероструктур трех типов. Различие излучательныx характеристик светодиодов связано с различиями их энергетических зонных диаграмм. Твердый раствор Ga0.75In0.21As0.19Sb0.81 образует с подложкой n-GaSb смещенный гетеропереход (II типа), разрывы зоны проводимости Ec и валентной зоны Ev одного знака и составляют 370 и 170 мэВ [14]. Наращивание промежуточного слоя GaInx AsSb с x = 0.10 (Eg = 630 мэВ) делит барьер на n-n-гетерогранице в соотношении Ec1/ Ec2 =(170/200) мэВ [14]. Наращивание промежуточного слоя с x = 0.15 (Eg = 570 мэВ) делает это соотношение равным Ec1/ Ec2 =(270/100) мэВ [14].

Введение промежуточного слоя приводит к уменьшению глубины потенциальных ям на n-n-гетерогранице с активной областью и уменьшению роли излучательной и безызлучательной рекомбинации на ней. Излучательное время жизни неосновных носителей заряда при рекомбинации в области гетерограницы пропорционально поверхностной плотности заряда и связано с величиной Рис. 11. Токовые зависимости выходной оптической мощноразрыва зон соотношением ( Ec)-1/2. Повышение сти светодиодов трех типов (1-3) при T = 77 (штриховые температуры приводит к активизации безызлучательной кривые) и 300 K (сплошные кривые). На вставке — энергетирекомбинации как в объеме, так и в области гетерограческие зонные диаграммы исследованных гетероструктур 1–c различной величиной гетеробарьеров n-GaSb/n-GaInAsSb на границе с активной областью: 1 — 100%, 2 — 54%, 3 — 27% от первоначальной величины.

n-GaSb (Au + 3%Te) и точечным (диаметром 40 мкм) к p-AlGaAsSb (Au + 5%Ge). Площадь p-n-перехода составляла 3 · 10-3 см2.

Токовые зависимости оптической мощности (рис. 11) подобны для трех типов структур. Во всем диапазоне токов и температуры наибольшую оптическую мощность имели структуры типа 2, наименьшую — структуры типа 1. Квантовый выход излучения ext (рис. 12, a) для всех типов структур сначала незначительно возрастал при увеличении температуры в интервале T = 77-110 K на 5–10%, а затем начинал резко уменьшаться. Вблизи комнатной температуры квантовый выход уменьшался.

Наименьший квантовый выход наблюдался в структурах без промежуточного слоя (тип 1), а наибольший в структурах с промежуточным слоем с x = 0.10 (тип 2).

Температурная зависимость времени жизни неосновных носителей заряда (рис. 12, b) имела максимум при T = 220 K. Температурная зависимость времени жизни для структур с промежуточным слоем более пологая, чем для структур без промежуточного слоя. Температура, при которой время жизни максимально, зависела Рис. 12. Температурные зависимости внешнего квантового от типа структуры. Время жизни становится одинаковым выхода излучения ext (a) и времени жизни неосновных носитедля структур типа 1 и 2 при 130 K, а для структур типа лей заряда (b) при импульсном токе 100 мА для структур 1, и 3 при 190 K. При комнатной температуре в структу- 2, 3 (рис. 11).

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Светодиоды на основе твердых растворов GaSb для средней инфракрасной области спектра... ницы. С увеличением Ec эффективность излучательного процесса уменьшается за счет ускорения безызлучательного оже-процесса, поэтому структуры без промежуточных слоев имеют большие времена жизни и меньшую эффективность при комнатной температуре (рис. 12). Как следует из эксперимента, рекомбинация носителей заряда в области n-n-гетероперехода оказывает прямое влияние на эффективность излучательной оже-рекомбинации в светодиодах на основе nGaInAsSb. Влияние n-n-гетерограницы наблюдалось во всем исследованном диапазоне температур (77–300 K) и токов накачки (I < 6A) и проявлялось в соотношении эффективности каналов излучательной и безызлучательной рекомбинации. Введение промежуточного слоя ( Ec/Eg = 40%) позволило увеличить внешний квантовый выход излучения в 1.5–2 раза по сравнению с квантовым выходом структур без промежуточного слоя.

Таким образом, были созданы и исследованы светодиоды для спектрального диапазона 1.6–2.5 мкм с пониженным потенциальным барьером на n-n-границе активной области. Бoлее низкий энергетический ограничивающий барьер представлял собой n-n-гетеропереход II типа.

Светодиоды такой конструкции имели при комнатной температуре внешний квантовый выход до 5–6% в импульсном режиме. Кроме того, исследование этих светодиодов позволило изучать свойства n-n-гетероперехода II типа для системы GaSb/GaInAsSb. При этом показано, Рис. 13. Схема исследованных светодиодных двойных гетерочто имеется оптимальное значение разрыва в зоне структур: S — cимметричной, NS — несимметричной.

проводимости Ec, при котором внешний квантовый выход максимален. Оно составляет для данных светодиодов величину 200 мэВ. Для нас представляло большой интерес сравнить разработанные конструкции несимметлегированный слой p-GaSb толщиной 0.5 мкм нараричных светодиодов с n-n-гетеропереходом II типа с щивался сверху для создания низкоомного контакта.

симметричной конструкцией светодиодов, не имеющих Активный слой GaInAsSb характеризовался содержагетероперехода II типа.

нием индия x = 16% (Eg = 0.57 эВ) и был легирован Te до концентрации (1-2) · 1017см-3. Широкозонные ограничивающие слои AlGaAsSb с содержанием Al 50% 3. Светодиоды на основе (Eg = 1.11 эВ) легировались Te и Ge до концентрации симметричной структуры (2-4) · 1018 и (6-8) · 1018 см-3 для слоев n- и p-типа AlGaAsSb/GaInAsSb/AlGaAsSb соответственно. Все слои были согласованы по периоду на длины волн 1.94, 2.2 и 2.35 мкм решетки с подложкой GaSb. Cтруктура второго типа (несимметричная, NS) отличалась отсутствием слоя nВ работе [15] выполнено сравнительное исследование AlGaAsSb.

конструкции двух типов светодиодов на основе симметИсследовались круглые меза-диоды, полученные с поричной и несимметричной гетероструктур. Светодиоды мощью фотолитографии и глубокого травления в глубь излучали на длине волны max = 2.2 мкм. Измерения подложки. Диаметр мезы (300 мкм) определял площадь проводились в квазинепрерывном (CW) режиме при излучаемой поверхности (7 · 10-4 см2). Кристалл одикомнатной температуре. Цель работы заключалась в ночного светодиода имел в основании форму квадрата создании мощных светодиодов на эту длину волны для с длиной сторон 500 мкм. Полупроводниковый кристалл измерения спектров поглощения азотсодержащих молемонтировался на стандартный корпус ТО-18. На корпус кул (N2O, NO2, NH3). Конструкции таких светодиодов ТО-18 помещался также параболический отражатель, представлены на рис. 13.

что позволяло сколлимировать излучение светодиода в Светодиоды выращивались методом жидкофазной эпиугле (10-12). Полные размеры светодиода — 9 мм в таксии на подложке n-GaSb (100). Гетероструктура диаметре и 5.5 мм в длину.

Pages:     | 1 | 2 || 4 | 5 |   ...   | 9 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.