WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Температурная и дисперсионная зависимости реальной и мнимой частей диэлектрической проницаемости (, T) (11) представлены на рис. 4–6. На рис. 4 штриховой линией показана температурная зависимость величины ((T ))-1/2 (обратной величины из корня реальной части диэлектрической проницаемости).

Это рисунок показывает, что в рамках нашего подхода удается естественным образом описать экспериментальРис. 6. Температурная и дисперсионная зависимость мниную зависимость вида (T ) (T - Tcm)-2, которая мой части диэлектрической проницаемости (, T ) (11) для часто обсуждается при описании размытых фазовых различных значений частоты электромагнитного поля, kHz:

1 —4, 2 —2.5, 3 —2, 4 —1.5, 5 —1.

переходов [9,10]. При этом, поскольку рассматриваемый 8 Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 1266 Р.Ф. Мамин в нашей теории случай близок к ситуации, реализуемой сти. К сожалению, в работе [11] видимо из-за техничев PMN или в PLZT (8/65/35), использовались следующие ских трудностей не было проведено ЭПР исследований значения параметров: n = 10-13 cm3/s, n0 = 106-109, при постоянном освещении, что несомненно должно Nc = 1019, M 1016-1019 и a 10-19-10-15 cm3, было бы дать новые качественные результаты. Также Tc = 260 K, константа Кюри–Вейсса C 105 K и несомненно важны ЭПР исследования данных локализоu 0.7 eV. В случае, представленном на рисунках, ванных состояний при медленном охлаждении образцов.

TcM 200 K. Как видно из рис. 5 и 6, в рамках Можно предположить, что при таких измерениях можно нашего подхода также удается достаточно точно описать будет исследовать постепенное возрастание амплитуды поведение диэлектрической проницаемости, не применяя резонансных линий этих центров по мере понижения никаких дополнительных предположений типа: разброс температуры и постепенного заполнения локальных центемпературы фазового перехода по образцу [9,10]; не- тров. Обсудим природу этих центров. В [11] предполагапрерывный набор времен релаксации [23–26].

ется, что за эти центры ответственны либо вакансии киВ нашей теории важную роль играют процессы ло- слорода, либо вакансии свинца. Однако согласно [12,39], кализации носителей заряда на локальных центрах, по- проводимость в PLZT, скорее всего, дырочная. Поэтому этому мы подробно рассмотрим различные возможности следует полагать, что эти состояния образуются при исследований этих центров. Для выяснения природы расположении вакансии кислорода вблизи вакансии свинлокальных центров обсудим имеющиеся в настоящее ца. При этом такое образование проявляет себя как время экспериментальные данные по релаксорам и не- акцептор, и на нем может локализоваться дырка. Как обходимость новых исследований.

показано в работе [40], энергия активации такого уровня должна быть порядка 0.7 eV, что хорошо согласуется с результатами теоретического рассмотрения, проведенно4. Обсуждение го выше.

Значение энергии активации и температурная область Как видно из проведенного рассмотрения, процессы локализации носителей заряда хорошо определяются локализации носителей заряда на локальных центрах из температурной зависимости проводимости. Значения играют главную роль в дисперсии диэлектрической происпользованных нами параметров хорошо согласуются с ницаемости, поэтому мы также подробно обсудим разэкспериментальными данными по проводимости [39]. Из личные возможности исследований этих локальных центработы [12] видно, что температурная область локализаров. Несмотря на очевидную важность изучения локальции носителей находится в районе температуры фазового ных центров и процессов их перезарядки, информация перехода.

о них ограничена. При этом особенно важно изучение Таким образом, изложен термодинамический подход фотостимулированных процессов, что даст новую индля описания размытых фазовых переходов в сегнетоформацию об этих центрах. Однако такие исследования электриках. Показана важность учета локализации нопроводились только в ряде случаев, при этом образцы сителей заряда на локальных центрах. Локализованные освещались либо только до, а не во время проведения заряды создают локальные электрические поля и таким измерений, либо интенсивность освещения была недособразом стимулируют возникновение индуцированной таточно велика, что существенно влияет на получаемые поляризации. Направление этой поляризации определярезультаты.

ется пространственным распределением уровней, заняПрироду этих центров можно понять из проведенных тых носителями заряда. При структурном фазовом перанее исследований PLZT [11]. Было показано, что реходе спонтанная поляризация будет направлена вдоль новые резонансные линии в спектрах ЭПР, если облуэтих полей. Дисперсия диэлектрической восприимчивочение образцов перед началом измерений происходит сти определяется колебательными свойствами локальпри низких температурах, относятся к F-центрам. Эти ных состояний и зависит не только от характерного линии отсутствуют в экспериментах без освещения или времени решеточной подсистемы, но также от динамики если освещение проводится при комнатной температуре.

электронов на уровнях прилипания. Надеемся, что наПо нашему мнению, это свидетельствует о том, что стоящая работа будет стимулировать новые эксперименпри комнатной температуре эти локальные центры еще ты, которые позволят проследить динамику заполнения термоактивированы и носители заряда не могут на них локальных центров и определить природу этих образолокализоваться. А при низких температурах носители ваний.

заряда локализуются на этих центрах. Характерно, что эти линии наблюдаются до температуры 200 K. Именно эта температура соответствует переходу в состояние с Список литературы локальной спонтанной поляризацией. Поэтому следует предположить, что эти локальные центры начинают тер[1] Г.А. Смоленский, В.А. Исупов. ДАН СССР 9, 653 (1954).

моактивироваться при температуре 200 K. И именно эти [2] Г.А. Смоленский, В.А. Исупов. ЖТФ 24, 1375 (1954).

локальные центры ответственны за размытость фазового [3] Г.А. Смоленский, Н.П. Таруртин, Н.П. Груцин. ЖТФ 24, перехода и за дисперсию диэлектрической проницаемо- 1584 (1954).

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. К теории фазовых переходов в релаксорах [4] Г.А. Смоленский, В.А. Исупов, А.И. Аграновская, С.Н. Попов. ФТТ 2, 10, 2906 (1960).

[5] Г.А. Смоленский, Н.К. Юшин, С.И. Смирнов. ФТТ 27, 3, 801 (1983).

[6] В.А. Боков, И.Н. Мыльникова. ФТТ 3, 3, 841 (1961).

[7] L.E. Cross. Ferroelectrics 76, 241 (1987).

[8] L.E. Cross, S.J. Jang, R.E. Newnham, S. Nomura, K. Uchino.

Ferroelectrics 23, 187 (1980).

[9] N. Setter, L.E. Cross. J. Appl. Phys. 68, 2916 (1990).

[10] V.A. Isupov. Ferroelectrics 143, 109 (1993).

[11] Ю.Л. Максименко, М.Д. Глинчук, И.П. Быков. ФТТ 39, 1833 (1997).

[12] A.E. Krumin, U.I. Ilyin, V.I. Dimza. Ferroelectrics 22, (1978).

[13] E.V. Colla, E.Yu. Koroleva, N.M. Okuneva, S.B. Vakhrushev.

Phys. Rev. Lett. 74, 1681 (1995).

[14] D. Viehland, S.J. Jang, L.E. Cross, M. Wuttig. Phys. Rev. B43, 10, 8316 (1991).

[15] D. Viehland, M. Wuttig, L.E. Cross. Ferroelectrics 120, (1991).

[16] R. Sommer, N.K. Yushin, J.J. van der Klink. Phys. Rev. B48, 18, 13 230 (1993).

[17] Z.-G. Ye, H. Schmid. Ferroelectrics 145, 83 (1993).

[18] V.I. Dimza, A.A. Strogis, A.E. Kapenieks, L.A. Shebanov, A.V. Plaude, R. Stumpe, M. Books. Ferroelectrics 90, (1989).

[19] C. Boulesteix, F. Varnier, A. Llebaria, E. Husson. J. Solid State Chem. 108, 141 (1994).

[20] S.N. Dorogovtsev, N.K. Yushin. Ferroelectrics 112, 18 (1990).

[21] A.A. Bokov. Ferroelectrics 131, 49 (1992).

[22] G. Schmidt. Ferroelectrics 78, 199 (1988).

[23] G. Burns, F.H. Dacol. Solid State Commun. 48, 10, (1983).

[24] G. Burns, F.H. Dacol. Ferroelectrics 104, 25 (1990).

[25] G. Burns, F.H. Dacol. Solid State Commun. 42, 9 (1982).

[26] A. Levstik, Z. Kutnjak, C. Filipic, R. Pirc. Phys. Rev. B57, 11 204 (1998).

[27] W. Kleemann. Int. J. Mod. Phys. B7, 2469 (1993).

[28] V. Westphal, W. Kleemann, M.D. Glinchuk. Phys. Rev. Lett.

68, 6, 847 (1992).

[29] W. Kleemann, A. Klossner. Ferroelectrics 150, 35 (1993).

[30] H.M. Christen, R. Sommer, N.K. Yushin, J.J. van der Klink.

J. Phys.: Condens. Matter 6, 2631 (1994).

[31] Z.-G. Ye, P. Tissot, H. Schmid. Mat. Res. Bull. 25, 739 (1990).

[32] Z.-G. Ye. Ferroelectrics 184, 513 (1996).

[33] R. Blinc, J. Dolinsek, R. Pirc, B. Tadic, B. Zalar. Phys. Rev.

Lett. 63, 2248 (1989).

[34] Р.Ф. Мамин. Письма ЖЭТФ 58, 7, 534 (1986).

[35] Р.Ф. Мамин, Г.Б. Тейтельбаум. Письма ЖЭТФ 44, 7, (1986).

[36] В.Л. Гинзбург. УФН 37, 490 (1949).

[37] Б.С. Кернер, В.В. Осипов. ЖЭТФ 83, 2201 (1982).

[38] Р.Ф. Мамин. ЖЭТФ 111, 4, 1 (1997).

[39] M. Takahashi. J. Appl. Phys. 10, 643 (1971).

[40] В.В. Приседский, Ю.Д. Третьяков. Изв. АН СССР. Неорган. материалы 21, 1389 (1982).

8 Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.