WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Отсюда можно получить выражения для потоков 90 Отметим, что в общем случае значение поверхности 180 доменов, удобные для оценки экспериментальных ного натяжения следует определять из скорости зароданных. Например, стационарный поток 90 доменов ждения новой фазы, а именно по формулам (31)–(35).

как функция электрического поля может быть оценен Для этого необходимо экспериментально найти скорость следующим образом:

зарождения и споставить ее с теоретическими зависимостями (31)–(35). Только в этом случае можно найти 8 ln I(1,2) = C1,2 -, (34) точное значение поверхностной межфазной энергии.

kBT (pE)Следует также отметить, что процесс переполяризации а поток 180 доменов начинается, как правило, на поверхности сегнетоэлектрика: в тех местах, куда приложены электроды, или на 2 ln I(1,2) = C1,2 -. (35) дефектах, которые всегда имеются в кристаллах. В этом kBT (pE)случае работа образования значительно понизится, а сам Здесь постоянные C1,2 зависят от конкретного механиз- процесс переключения приобретает черты, свойственма доменного роста и определяются предэкспоненциаль- ные гетерогенному образованию зародышей на подложными множителями формул (32), (33). ке. Поэтому в общем случае в выражения (31)–(35) Наконец, время установления и существования ста- должен входить коэффициент (0 1), учитываюционарного потока может быть оценено по формулам, щий понижение работы образования зародыша перепополученным в работах [1]. ляризации.

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып. Теория переключения многоосных сегнетоэлектриков (начальная стадия) Численный расчет по формулам (18) и (31)–(35) [7] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Теоретическая физика. Т. 8.

Электродинамика сплошных сред. Наука, М. (1982). 624 с.

в предположении нормального механизма роста при [8] Я.Б. Зельдович. ЖЭТФ 12, 11/12, 525 (1942).

0.56 · 10-3 J · m-2 показывает, что при внешних по[9] Ф. Иона, Д. Ширане. Сегнетоэлектрические кристаллы.

лях Ex < Ecx или Ey < Ecy, где Ecx 4 · 105 V · m-1 и Мир, М. (1965).

Ecy 0.8 · 106 V · m-1, стационарные потоки переполя[10] Дж. Барфут. Введение в физику сегнетоэлектрических ризации равны нулю, и, следовательно, переключения явлений. Мир, М. (1979). 352 с.

кристалла не происходит. Эта оценка нижней границы [11] M. Hayashi. J. Phys. Soc. Jap. 33. 616 (1972).

величины внешнего поля находится в удовлетворитель[12] E.V. Burtsev, S.P. Chervonobrodov. Ferroelectrics 45, ном согласии с экспериментальными значениями ко(1982).

эрцитивного поля для титаната бария [16]. Несколько [13] M. Molotskii, R. Kris, G. Rosenmann. J. Appl. Phys. 88, 9, 5318 (2000).

завышенные теоретические значения могут быть объяс[14] A.K. Tagantsev, I. Stolichnov, E.L. Colla, N. Setter. J. Appl.

нены, на наш взгляд, слишком грубым предположением, Phys. 90, 3, 1387 (2001).

касающимся цилиндрической формы доменов. Более [15] R.E. Nettleton. J. Appl. Phys. 38, 7, 2775 (1967).

строгие оценки могут быть получены в предположении [16] А.С. Сонин, Б.А. Струков. Введение в сегнетоэлектричеэллипсоидальной формы зародышей, а также при учете ство. Высш. шк., М. (1970). 270 с.

деполяризующих полей и дефектов кристаллической структуры. В полях Ex > Ecx или Ey > Ecy оценки основных характеристик начальной стадии переполяризации труда не представляют. Так, размеры критического зародыша 180 домена в поле Ex = 7 · 105 V · m-1 можно оценить как Rc, Hc 10-8 m, а величину стационарного потока — как I 1032. Аналогичные линейные размеры критического зародыша 90 домена достигаются в поле Ey = 0.8 · 107 V · m-1, при этом стационарный поток I 1040.

Кратко сформулируем основной результат настоящей работы и наметим направления дальнейшего развития предложенного подхода. В данной работе с позиций классической теории зарождения-роста рассмотрены термодинамика и кинетика начальной стадии переключения многоосных сегнетоэлектриков. При этом описана кинетика переключения в самом общем случае, когда переполяризующиеся домены имеют две степени свободы, а их рост не ограничен какими-либо формальными связями. Однако проведенное рассмотрение касалось исключительно начальной стадии кинетики переключения, когда доля объема кристалла, вовлеченная в фазовое превращение, весьма мала. Поэтому ток переключения на этой стадии практически отсутствует. В связи с этим представляется интересным рассмотреть вторую и третью стадии фазового превращения, т. е. массовой переполяризации и оствальдовского созревания. Эти вопросы будут обсуждаться в следующей работе.

Список литературы [1] С.А. Кукушкин, А.В. Осипов. ФТТ 43, 1, 80; 1, 88; 2, (2001).

[2] С.А. Кукушкин, М.А. Захаров. ФТТ 44, 2, 332; 12, (2002).

[3] В.А. Шнейдман. ЖЭТФ 91, 2(8), 520 (1986).

[4] Ф.М. Куни, А.А. Мелихов. ТМФ 81, 2, 247 (1989).

[5] С.А. Кукушкин, А.В. Осипов. ФТТ 36, 5, 1258 (1994).

[6] Б.А. Струков, А.П. Леванюк. Физические основы сегнетоэлектрических явлений в кристаллах. Наука, М. (1995).

304 с.

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.