WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Спектры возбуждения люминесценции структур B, C, D, полученные при различных температурах, приведены на рис. 4. При регистрации спектров энергия детектирования соответствовала энергии максимума спектра ФЛ при данной температуре. Для удобства восприятия все спектры сдвинуты по шкале энергии E на энергию детектирования EDET. В спектрах возбуждения фотолюминесценции структуры B с увеличением температуры наблюдается постепенное падение интенсивности резонансных линий и практически полное их гашение при T = 270 K. При комнатной температуре в спектре возбуждения отсутствуют какие-либо особенности. Это означает, что термический выброс электронов и дырок и их латеральный транспорт становятся настолько эффективными, что носители, фотовозбужденные в КТ с определенной энергией, перераспределяются по всему ансамблю и возбуждение больше не является селективным для квантовых точек с энергией основного перехода, соответствующей EDET. К такому же заключению можно придти, если обратиться к спектрам ФЛ при резонансном возбуждении, полученном для этой структуры (рис. 5, a, b). В спектрах ФЛ, полученных при возбуждении монохроматическим светом с энергией, достаточно близкой к энергии основного состояния КТ, при низких температурах (рис. 5, a) наблюдаются фононные линии, соответствующие фононным репликам в спектре возбуждения (рис. 4). Существование LO-фононных резонансов, определяющих форму спектра резонансной ФЛ КТ, означает селективное возбуждение КТ с энергией основного состояния, отстоящей от линии возбуждения на энергию, кратную энергии LO-фононов [16]. В спектрах, полученных при комнатной температуре (рис. 5, b), Рис. 4. Спектры возбуждения люминесценции структур B, C, с увеличением энергии возбуждения происходит лишь D при различных температурах. Спектры сдвинуты по шкале энергии E на энергию детектирования EDET. уширение линий ФЛ, положение максимума при этом не 6 Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 1234 Н.В. Крыжановская, А.Г. Гладышев, С.А. Блохин, М.В. Максимов, Е.С. Семенова, А.П. Васильев...

Рис. 5. Спектры резонансного возбуждения, полученные при температурах 10 (a, c, e) и 295 K (b, d, f ) для структур B (a, b), C (c, d) и D (e, f ). Энергии возбуждения ФЛ показаны стрелками.

изменяется, LO-фононных реплик не наблюдается. Инте- термического выброса носителей из КТ с последуюресно отметить, что в СВЛ данной структуры при ком- щим латеральным транспортом и захватом в другую натной температуре поглощение в матрице подавлено, квантовую точку и сохранении условий селективного что означает наличие безызлучательной рекомбинации возбуждения КТ.

носителей в матрице GaAs. Увеличение энергии локализации при использовании В СВЛ структуры C (рис. 4, b) резонансная линия, со- матрицы AlxGa1-xAs в структуре D приводит к усиответствующая поглощению в возбужденном состоянии, лению эффектов, характерных для структуры C. Резосохраняется вплоть до комнатной температуры. Изме- нансные линии в спектре возбуждения ФЛ сохраняются нение формы спектров резонансной ФЛ при T = 300 K до комнатной температуры во всем диапазоне энергий.

(рис. 5, d) с изменением энергии возбуждения и нали- Также сохраняется сильная модуляция спектров резочие LO-фононных линий свидетельствуют о подавлении нансной ФЛ при 300 K (рис. 5, f ). Таким образом, при Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Неравновесный характер распределения носителей при комнатной температуре... комнатной температуре в структуре D носители, захва- [7] A.F. Tsatsul’nikov, A.R. Kovsh, A.E. Zhukov, Yu.M. Shernyakov, Yu.G. Musikhin, V.M. Ustinov, N.A. Bert, P.S. Kop’ev, ченные в КТ, полностью изолированы и распределение Zh.I. Alferov. J. Appl. Phys., 88, 6272 (2000).

носителей по состояниям имеет неравновесный характер [8] Б.В. Воловик, А.Ф. Цацульников, Д.А. Бедарев, А.Ю. Еговследствие отсутствия термических выбросов носителей ров, А.Е. Жуков, А.Р. Ковш, Н.Н. Леденцов, М.В. Макиз КТ и их дальнейшего латерального транспорта.

симов, Н.А. Малеев, Ю.Г. Мусихин, А.А. Суворова, В.М. Устинов. ФТП, 33, 990 (1999).

4. Заключение [9] Z.Y. Zhang, B. Xu, P. Jin, X.Q. Meng, Ch.M. Li, X.L. Ye, D.B. Li, Z.G. Wang. J. Cryst. Growth, 241, 304 (2002).

Методами спектроскопии фотолюминесценции и воз- [10] I.R. Sellers, H.Y. Liu, M. Hopkinson, D.J. Mowbray, буждения люминесценции исследовались свойства кван- M.S. Skolnik. Appl. Phys. Lett., 83, 4710 (2003).

товых точек InAs, осажденных в матрицу GaAs или [11] М.В. Максимов, Д.С. Сизов, А.Г. Макаров, И.Н. Каяндер, Л.В. Асрян, А.Е. Жуков, В.М. Устинов, Н.А. Черкашин, Al0.3Ga0.7As и покрытых тонкими слоями AlAs/InAlAs.

Н.А. Берт, Н.Н. Леденцов, D. Bimberg. ФТП, 38, Длина волны излучения КТ при T = 300 K составила (2004).

1.27 мкм. Обнаружено, что значение ширины линии ФЛ [12] Kenichi Nishi, Hideaki Saito, Shigeo Sugou, Jeong-Sik Lee.

основного состояния таких квантовых точек практичеAppl. Phys. Lett., 74 (8), 1111 (1999).

ски не изменяется в диапазоне температур 10-400 K.

[13] Б.В. Воловик, А.Ф. Цацульников, Д.А. Бедарев, А.Ю. ЕгоПадение интегральной интенсивности ФЛ с увеличеров, А.Е. Жуков, А.Р. Ковш, Н.Н. Леденцов, М.В. Макнием температуры существенно меньше по сравнению симов, Н.А. Малеев, Ю.Г. Мусихин, А.А. Суворова, с КТ InAs, покрытыми тонким слоем In0.15Ga0.85As.

В.М. Устинов, П.С. Копьев, Ж.И. Алфёров, Д. Бимберг, В спектрах резонансной ФЛ наблюдаются пики, соответП. Вернер. ФТП, 33 (8), 990 (1999).

ствующие фононной релаксации, вплоть до комнатной [14] D.P. Popescu, P.G. Eliseev, A. Stintz, K.J. Malloy. Semicond.

температуры, что означает отсутствие термализованного Sci. Techol., 19, 33 (2004).

распределения носителей между состояниями в кван[15] R. Heitz, M. Grundmann, N.N. Ledentsov, L. Eckey, M. Veit, товых точках. Подавление температурного перераспреD. Bimberg, V.M. Ustinov, A.Yu. Egorov, A.E. Zhukov, деления носителей между различными КТ при 300 K P.S. Kop’ev, Zh.I. Alferov. Appl. Phys. Lett., 68, 361 (1996).

связано с наличием барьеров AlAs/InAlAs, увеличением [16] R. Heitz, M. Veit, N.N. Ledentsov, A. Hoffmann, D. Bimberg, энергетического зазора между уровнями основного и V.M. Ustinov, P.S. Kop’ev, Zh.I. Alferov. Phys. Rev. B, 56, возбужденного состояний в КТ, отсутствием уровня 10 435 (1997).

[17] B. Jusserand, M. Cardona. Topics Appl. Phys., 66, 49 (1994).

смачивающего слоя, а также с увеличением энергии локализации носителей в точках в случае использования Редактор Л.В. Шаронова матрицы Al0.3Ga0.7As.

Работа выполнена в рамках совместного проекта Non-equilibrium room temperature carrier ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН и NL-Nanosemiconductordistribution in InAs quantum dots, covered GmbH (Германия), при поддержке проекта INTAS Young by thin AlAs/InAlAs layers Scientist Fellowships 03-55-882, Российского фонда фундаментальных исследований и проекта SANDiE.

N.V. Kryzhanovskaya+, A.G. Gladyshev+, S.A. Blokhin+, A.P. Vasil’ev+, E.S. Semenova+, +, A.E. Zhukov+, M.V. Maximov+, N.N. Ledentsov, Список литературы V.M. Ustinov+, D. Bimberg [1] M.V. Maximov, I.L. Krestnukov, Yu.M. Shernyakov, A.E. Zhu- + Ioffe Physicaltechnical Institute, kov, N.A. Maleev, Yu.G. Musikhin, V.M. Ustinov, Zn.I. AlfeRussian Academy of Sciences, rov, A.Yu. Chernyshov, N.N. Ledentsov, D. Bimberg, T. Maka, 194021 St. Petersburg, Russia C.M. Sotomayor Torres. J. Electron Mater., 29, 487 (2000).

Institut fr Festkrperphysik, [2] S. Ghosh, S. Pradhan, P. Bhattacharya. Appl. Phys. Lett., 81, 3055 (2002). Technische Universitt, [3] D. Klotzkin, K. Kamath, K. Vineberg, P. Bhattacharya, D-10623 Berlin, Germany R. Murty, J. Laskar. IEEE Photon. Techn. Lett., 10, (1998).

Abstract

The work is focused on the optical properties of [4] N.N. Ledentsov, M. Grundmann, N. Kirstaedter, O. Schmidt, quantum dots formed in GaAs or AlGaAs matrixes by overgrowth R. Heitz, J. Bhrer, D. Bimberg, V.M. Ustinov, V.A. Shchukin, of initial Stransky–Krastanov InAs islands with thin AlAs/InAlAs P.S. Kop’ev, Zh.I. Alferov, S.S. Ruvimov, A.O. Kosogov, layers. The quantum dots emit at 1.27 µm at room temperature.

P. Werner, U. Richter, U. Gsele, J. Heydenreich. Sol. St.

Electron., 40, 785 (1996). It is shown that transport of carriers between neighbouring [5] I. Mukhametzhanov, R. Heitz, J. Zeng, P. Chen, A. Madhukar.

quantum dots is absent in the temperature range 10-300 K, Appl. Phys. Lett., 73, 1841 (1998).

and, correspondingly, the carrier distribution remains non-thermal.

[6] M.V. Maximov, A.F. Tsatsul’nikov, B.V. Volovik, D.S. Sizov, Suppression of the thermal escaping of the carriers is conditioned Yu.M. Shernyakov, I.N. Kaiander, A.E. Zhukov, A.R. Kovsh, by high energy separation between ground- and first excited-state, S.S. Mikhrin, V.M. Ustinov, Zh.I. Alferov, R. Heitz, absence of wetting layer level, and increase of carrier localization V.A. Shchukon, N.N. Ledentsov, D. Bimberg, Yu.G. Musikhin, energy in quantum dots in case of Al0.3Ga0.7As matrix.

W. Neumann. Phys. Rev. B, 62, 16 671 (2000).

6 Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.