WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Высокоэнергетическая полоса ФЛ нанокластеров обусловлена рекомбинацией между электронами и дырками, dn n n n расположенными на соответствующих уровнях размер= gn + gnT - rn - - -, (6) dt rn act esc ного квантования электронов и дырок. Низкоэнергетическая полоса ФЛ связана с излучательной рекомбинацией dN N электронов, захваченных на уровни электронных лову- = rn - gnT -. (7) dt rN шек, с дырками, расположенными на уровнях ловушек для дырок. Вероятность первого процесса составля- При стационарном процессе концентрации электронов ет 1/rn, вероятность второго равна 1/rN. Во-вторых, на уровне энергии размерного квантования и на уровне рассматриваются 2 процесса термически активируемой ловушек не изменяются со временем. Поэтому с учетом Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. 1222 Е.А. Багаев, К.С. Журавлев, Л.Л. Свешникова выражений (4)–(5) можно переписать выражения (6), ФЛ обусловлена рекомбинацией между электронами и (7) в виде дырками, захваченными на соответствующие ловушки для электронов и дырок. В рамках модели получена En n n n оценка значения глубины ловушек для электронов, равgn + N exp - - n - - - = 0, (8) kT rad act esc ного 120 мэВ. Также получена оценка значений энергии активации безызлучательной рекомбинации, составляюEn N n - N exp - - = 0. (9) щих около 5 и 100 мэВ.

kT rРабота выполнена при поддержке Министерства Решая систему уравнений, получим выражение для конобразования России (грант A04-2.9-875) и Российцентрации электронов:

ского фонда фундаментальных исследований (проект g № 05-02-16901-a).

n =, (10) G(T ) где знаменатель равен Список литературы G(T ) = rN exp(-En/kT) +[1] E.S. Smotkin, C. Lee, A.J. Bard, A. Campion, M.A. Fox, T.E. Mallouk, S.E. Webber, J.M. White. Chem. Phys. Lett., 1 1 Eact 1 Eesc 152, 265 (1988).

+ + exp - + exp -.

rn a kT e kT [2] I. Moriguchi, K. Hosoi, H. Nagaoka, I. Tanaka, Y. Teraoka, S. Kagawa. J. Chem. Soc. Faraday Trans., 90, 349 (1994).

Интенсивность ФЛ высокоэнергетической полосы [3] С.А. Яковенко, С.П. Губин, Е.С. Солдатов, А.С. Трифонов, определяется произведением концентрации электроВ.В. Ханин, Г.Б. Хомутов. Неогр. матер., 32 (10), нов n и вероятности излучательной рекомбинации нерав(1996).

новесных носителей заряда 1/rn:

[4] T. Yamaki, K. Asai, K. Ishigure. Chem. Phys. Lett., 273, (1997).

n(T ) [5] U.N. Roy, A. Ingale, L.M. Kukreja, S. Mishra, V. Ganesan, I(T) =. (11) rn K.C. Rustagi. Appl. Phys. A, 69, 385 (1999).

[6] J. Xu, H. Mao, Y. Du. J. Vac. Sci. Tecnol., B15, 1465 (1997).

Следовательно, температурная зависимость интеграль[7] A.V. Nabok, A.K. Ray, A.K. Hassan. J. Appl. Phys., 88, ной интенсивности высокоэнергетической полосы ФЛ (2000).

имеет вид [8] Y. Tian, C. Wu, J.H. Fendler. J. Phys. Chem., 98, 4913 (1994).

g I(T ) =. (12) [9] A. Iwantono, A.V. Nabok, A. Ruban. ISSN 0855-8692, rnG(T ) ISSM-2002 Committee: ISTECS-Europa, FDIB and BIBC На рис. 3 показана аппроксимация температурной (2002).

зависимости интегральной интенсивности ФЛ зависи- [10] Е.А. Багаев, К.С. Журавлев, Л.Л. Свешникова, И.А. Бадмаева, С.М. Репинский, M. Voelskow. ФТП, 37, 1358 (2003).

мостью, описываемой выражением (12). В результате [11] А.Г. Милехин, Л.Л. Свешникова, С.М. Репинский, А.К. Гуаппроксимации была получена оценка значений параметтаковский, М. Фридрих, Д.Р.Т. Цан. ФТТ, 44, 1884 (2002).

ров En, Eact, Eesc, усредненных по ансамблю нанокластеров CdS. Значение глубины ловушек для электронов En [12] H.Y. Fan. Phys. Rev. B, 82, 900 (1951).

[13] C. Trallero-Giner, A. Debernardi, M. Cardona. Phys.

составляет 120 ± 10 мэВ. Значения энергии термически Rev. B, 57, 8 (1998).

активируемой безызлучательной рекомбинации состав[14] U. Woggon, W. Petri, A. Dinger, S. Petillon, M. Hetterich, ляют Eact = 4 ± 0.5 мэВ и Eesc = 100 ± 10 мэВ.

M. Grun, K.P. O’Donnell, H. Kalt, C. Klingshirn. Phys. Rev.

B., 55, 3 (1997).

[15] A. Hasselbarth, A. Eychmuller, H. Weller. Chem. Phys. Lett., 5. Заключение 203 (2–3), 271 (1993).

[16] P. Nemec, P. Maly. J. Appl. Phys., 87, 3342 (2000).

В диапазоне температур 5–300 K исследована фото[17] Y.M. Park, Y.J. Park, K.M. Kim, J.C. Shin, J.D. Song. J. Lee.

люминесценция нанокластеров CdS, сформированных в Phys. Rev. B, 70, 035322 (2004).

матрице пленки Ленгмюра–Блоджетт. Эксперименталь[18] E.C. Le Ru, J. Fack, R. Murray. Phys. Rev. B, 67, 245 ные данные объяснены в рамках модели рекомбинации (2003).

неравновесных носителей заряда в нанокластерах CdS.

Высокоэнергетическая полоса ФЛ связана с рекомбинаРедактор Т.А. Полянская цией электронов и дырок, расположенных на соответствующих уровнях размерного квантования электронов и дырок. Отличие температурной зависимости положения максимума данной полосы от зависимости ширины запрещенной зоны объемного CdS связано с транспортом носителей заряда в локально связанных нанокластерах различных размеров. Низкоэнергетическая полоса Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. Температурная зависимость фотолюминесценции нанокластеров CdS, сформированных в матрице... A temperature dependence of the photoluminescence of CdS nanoclusters formed in the matrix of a Langmuir–Blodgett film E.A. Bagaev, K.S. Zhuravlev, L.L. Sveshnikova Institute of Semiconductor Physics, Siberian Branch of the Russian Academy of Sciences, 630090 Novosibirsk, Russia

Abstract

A temperature dependence of the photoluminescence (PL) of CdS nanoclusters formed in the matrix of a Langmuir– Blodgett film has been investigated in the 5–300 K temperature range. The PL spectrum of the structure at 5 K consists of two bands at 2.95 and 2.30 eV. The temperature dependence of a highenergy band differs from that of the energy band gap of the bulk CdS. The integrate PL intensity of this band decreases as the temperature rises up to 75 K and increases with the temperature growing from 150 to 230 K (rapidly decreasing at temperatures above 230 K). Experimental data have been explained applying a model of recombination of non-equilibrium charge carriers in CdS nanoclusters considering carrier transport in locally connected nanoclusters of different sizes. In frames of the model the energy of electron traps have been obtained to be about 120 meV.

Also, the activation energies of the nonradiative recombination are estimated to be about 5 and 100 meV.

Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.