WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 10 Электронная структура и спектральные характеристики клатратов Si46 и Na8Si46 ¶ © С.И. Курганский, Н.А. Борщ, Н.С. Переславцева Воронежский государственный университет, 394006 Воронеж, Россия Воронежская государственная технологическая академия, 394000 Воронеж, Россия (Получена 2 февраля 2005 г. Принята к печати 3 февраля 2005 г.) Представлены результаты расчета электронной структуры клатратов Si46 и Na8Si46. Для расчетов использовался метод линеаризованных присоединенных плоских волн. В результате расчета были получены зонная структура, полные и парциальные плотности электронных состояний, а также рентгеновские эмиссионные SiK1,3- и SiL2,3-спектры. Для клатрата Na8Si46 приводится сопоставление рассчитанных спектров с экспериментальными.

1. Введение электронных состояний, а также рентгеновские эмиссионные SiK1,3- и SiL2,3-спектры. Кроме того, нами Кремниевые клатраты впервые были синтезированы в также был проведен расчет электронной структуры 1965 году [1]. Однако только в последние годы они стали кристаллического кремния c-Si, на основе которого объектом интенсивных экспериментальных и теоретиче- были получены SiK1,3- и SiL2,3-спектры. Для клатрата ских исследований [2–6]. Такой интерес вызван преж- Na8Si46 и кристаллического кремния приводится соде всего активным поиском новых полупроводниковых поставление рассчитанных спектров с экспериментальматериалов. Поскольку кремний является самым рас- ными [11].

пространенным и доступным полупроводником, многие исследования направлены на получение новых наноформ 2. Детали расчета именно кремния. Клатраты представляют собой весьма перспективные с этой точки зрения соединения. При Расчет электронной структуры клатратных соединесинтезе кремниевых клатратных соединений существоний Si46 и Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si вала проблема стабилизации кремниевой клатратной проводился методом линеаризованных присоединенных структуры. Решить ее удалось путем внедрения в поплоских волн (ЛППВ) [12] в рамках локального прилости полупроводниковой решетки атомов щелочных ближения функционала плотности с использованием и (или) щелочноземельных металлов [7,8]. При этом обменно-корреляционного потенциала в аппроксимаоказалось, что атомы металлов сильно влияют на свойции [13] и скалярно-релятивистского приближения [14].

ства кремниевых клатратных соединений. Так, клатраВ этом приближении учитываются все релятивистские ты M8Si46 (M=Na, K) являются термоэлектрическими эффекты, кроме спин-орбитального расщепления. Реалиматериалами, обладают предельно низкой теплопроводзованный нами метод ЛППВ ранее успешно применялся ностью [6]. Частичная замена атомов Na на атомы для расчетов электронной структуры и спектральных Ba приводит к появлению сверхпроводящих свойств.

характеристик силицидов переходных металлов [15–17].

Клатрат Nax Ba8-xSi46 становится сверхпроводником при Для расчетов электронной структуры клатратов испольтемпературе 2–4 K, в зависимости от соотношения конзовался базис в 1213 ЛППВ, а для кристаллического центраций атомов Na и Ba [9,10]. При замене всех кремния c-Si — 113 ЛППВ. В разложении базисной атомов Na на атомы Ba температура сверхпроводящего функции по сферическим гармоникам учитывались вклаперехода повышается до 8 K [8]. Таким образом, путем ды до lmax = 5.

легирования кремниевой клатратной структуры атомами различных металлов реальным становится получение С помощью полученных в результате зонного расчета соединений с заданными свойствами. Однако изучение собственных функций i,k(r) и собственных значений влияния различных примесей на свойства кремние- энергии Ei(k) в одноэлектронном приближении вывых клатратных соединений невозможно без детально- числялась интенсивность рентгеновских эмиссионных го исследования электронной структуры кремниевых и спектров:

кремниево-металлических клатратов. В данной работе мы представляем расчет электронной структуры клаI(E) = M2(k) E - Ei(k) +Ec dk i BZ i тратов Si46 и Na8Si46. На основе проведенного расчета BZ,Ei (k)EF нами были получены такие характеристики электронной структуры, как полные и парциальные плотности (i — номер энергетической зоны, BZ —объем зоны ¶ E-mail: ssd18@phys.vsu.ru Бриллюэна, Ec — энергия остовного состояния, на Электронная структура и спектральные характеристики клатратов Si46 и Na8Si46 Таблица 1. Координаты атомов в клатратах Si46 [11] и ширину в точке X, равную 0.6 эВ. Этот интервал отделен Na8Si46 [12] в единицах параметра элементарной ячейки от основной части валентной зоны щелью шириной a = 10.069 Aдля Si46, a = 10.196 Aдля Na8Siв 0.7 эВ.

Структура основной части валентной зоны в клатраx y z Позиция тах Si46 и Na8Si46 идентична. В ней можно выделить атома две области, каждая из которых включает по 46 зон.

Si46 Na8Si46 Si46 Na8Si46 Si46 Na8SiВ клатрате Si46 эти области отделены друг от друга Si1(6c) 0.25 0.25 0 0 0.5 0.Si2(16i) 0.1840 0.1851 0.1840 0.1851 0.1840 0.Si3(24k) 0 0 0.3160 0.3077 0.1170 0.Na1(2a) - 0 - 0 - Na2(6b) - 0.25 - 0.5 - которое происходит переход, M2(k) — матричный элеi мент вероятности рентгеновского перехода, при вычислении которого нами использовалось дипольное приближение).

Кремниевые и кремниево-металлические клатраты кристаллизуются в примитивную кубическую ячейку, пространственная группа Pm3n [3,18]. Кристаллическая решетка строится из двух додекаэдров Si20 и шести тетракаидекаэдров Si24, соединенных между собой.

В Na8Si46 пустоты в полиэдрах заняты атомами Na.

В структуре имеется две неэквивалентные позиции атомов натрия (2a и 6b) и три неэквивалентных позиции атомов кремния: 6c, 16i и 24k, с симметрией 4m2, и m соответственно. Параметры элементарной ячейки, а также координаты атомов приведены в табл. 1.

3. Зонная структура На рис. 1 представлена зонная структура клатратов Si46 (рис. 1, a) и Na8Si46 (рис. 1, b) в прифермиевской области. Энергетические зоны в рассматриваемых соединениях имеют практически одинаковую структуру.

Различие заключается только в относительном положении уровня Ферми. Объяснение этого эффекта можно провести в рамках модели жестких зон [13]. Согласно этой модели, для изоструктурных соединений, которыми и являются клатраты Si46 и Na8Si46, характерна схожая структура энергетических зон. При легировании кремниевой структуры атомами Na увеличивается число валентных электронов (добавляется по одному валентному электрону от каждого атома металла), и поэтому растет заполнение зон, вследствие чего уровень Ферми смещается вверх.

В Si46 полностью заполненными являются 92 энергетические зоны, уровень Ферми попадает в запрещенную зону. Таким образом, данное соединение является полупроводником. Ширина запрещенной зоны составляет 0.9 эВ.

ВNa8Si46 уровень Ферми расположен в зоне проводимости, т. е. этот клатрат обладает металлическими свойствами. Уровень Ферми отсекает от зоны проводимости Рис. 1. Зонная структура клатратов Si46 (a) и Na8Si46 (b) в энергетический интервал, который имеет максимальную прифермиевской области.

5 Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 1220 С.И. Курганский, Н.А. Борщ, Н.С. Переславцева Таблица 2. Энергетические зазоры (в эВ) валентной зоны кристаллического кремния c-Si в точках, X и L зоны Бриллюэна (обозначения направлений приняты в соответствии с [19]) Направление Наш расчет По данным [19] X1-X4 5.4 5. - 1 12.3 11.L1-L 2 2.9 2.L1-L 3 6.1 6.щелью шириной в 2.0 эВ, а в Na8Si46 — щелью в 1.8 эВ.

Ширина области, расположенной у дна валентной зоны, составляет 7.4 эВ в чисто кремниевом клатрате и уменьшается до 7.2 эВ в Na8Si46. Область, расположенная ближе к уровню Ферми, хотя и включает также зон, но значительно более узкая: 2.3 эВ в клатрате Siи 2.5 эВ в Na8Si46.

Структура рассчитанной нами валентной зоны кристаллического кремния c-Si в целом подобна хорошо известной из литературы. В табл. 2 мы сравниваем энергетические зазоры полученной нами валентной зоны в некоторых высокосимметричных точках зоны Бриллюэна с результатами (ставшего уже классическим) расчета эмпирическим методом ортогонализованных плоских волн [19].

4. Плотность электронных состояний На рис. 2 показаны полные и парциальные плотности электронных состояний (DOS) в клатратах Si46 и Na8Si46. Полные DOS в клатратных соединениях имеют схожие профили, но при легировании кремниевой структуры атомами Na происходит смещение уровня Ферми в область более высоких энергий, и он попадает в зону проводимости. Такая ситуация может быть интерпретирована, если обратиться к описанной выше модели жестких зон. Как было показано, при переходе от кремниевого клатрата к кремниево-натриевому структура зон остается практически неизменной, а изменяется только положение уровня Ферми. Следовательно, не должно быть существенных различий и в профилях полных DOS.

В клатрате Na8Si46 вклад от состояний атомов металла в полную DOS является незначительным. Во всем рассматриваемом энергетическом интервале преобладает вклад от электронных состояний атомов кремния.

Как видно из рисунков, у потолка валентной зоны доминирующим является вклад p-состояний кремния, при движении в глубь валентной зоны преобладает вклад Si-s-состояний. Такая же ситуация наблюдается и в чисто кремниевом клатрате. Область, в которой больший вклад в полную DOS вносят Si-p-состояния, отделена от области с преобладанием Si-s-состояний Рис. 2. Полная и парциальные плотности электронных состояний клатратов Si46 (a) и Na8Si46 (b).

щелью в 1.4 эВ в клатрате Si46 и щелью в 1.7 эВ в Na8Si46.

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Электронная структура и спектральные характеристики клатратов Si46 и Na8Si46 5. Рентгеновские эмиссионные спектры На рис. 3 и 4 показаны полученные в результате расчета SiK1,3- и SiL2,3-спектры клатратных соединений Si46 и Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si, а в табл. 3 и 4 приведены энергетические положения основных особенностей спектров. Для кристаллического кремния и легированного клатрата проводится также сопоставление рассчитанных спектров с экспериментальным [11]. Совмещение теоретического и экспериментального спектров проводилось по положению главного максимума.

SiK1,3-спектры соответствуют 3p 1s переходам, т. е. отражают валентные p-состояния кремния. В K1,3спектре кремниевого клатрата выделяются две особенности: главный максимум B в прифермиевской области и значительно менее интенсивный максимум A при энергии -5.2 эВ. Максимум B имеет сложную структуру с дополнительной особенностью B. В спектре Na8Siглавный максимум смещается в глубь валентной зоны, а около уровня Ферми появляется максимум C. Появление этой особенности можно интерпретировать, если обратиться к рис. 2, где показаны плотности электронных Рис. 4. Рентгеновские эмиссионные рассчитанные и экспериментальные [11] Si L2,3-спектры клатратов Si46 и Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si.

состояний. Как уже говорилось, в легированном клатрате уровень Ферми смещается в зону проводимости. Это и приводит к возникновению в SiK1,3-спектре дополнительной особенности вблизи EF. Сравнение SiK1,3спектров клатратов и кристаллического кремния c-Si показывает, что в целом структура спектров идентична, однако можно отметить и некоторые отличия. Главный максимум B в спектре кристаллического кремния имеет симметричную форму, тогда как в спектрах клатратов этот максимум расщеплен и асимметричен.

SiL2,3-спектры соответствуют 3s3d 2p переходам и, следовательно, отражают Si3s- и Si3d-состояния валентной зоны. В спектрах рассматриваемых клатратов доминирует вклад Si3s-состояний, а вклад 3d-состояний кремния является значительно меньшим.

ВSiL2,3-спектре клатрата Si46, как и в спектре кристаллического кремния, можно выделить три особенности, которые обозначены на рис. 4 как A, B и C. В спектре Na8Si46 появляется дополнительный максимум D в прифермиевской области. Его появление обусловлено, как Рис. 3. Рентгеновские эмиссионные рассчитанные и эксперии в случае SiK1,3-спектра, смещением уровня Ферми в ментальные [11] Si K1,3-спектры клатратов Si46 и Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si. зону проводимости.

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 1222 С.И. Курганский, Н.А. Борщ, Н.С. Переславцева Таблица 3. Энергетическое положение особенностей (в эВ, кремния. Влияние состояний атомов металла в Na8Siотносительно уровня Ферми) в Si K1,3-спектрах клатратов Siна полную DOS является незначительным.

и Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si 3. SiK1,3-спектр клатрата Si46 имеет двухпиковую, а SiL2,3-спектр трехпиковую структуру. Легирование кремNa8Si46 c-Si ниевой структуры атомами Na приводит к появлению Особенность Si46 расчет экспери- расчет эксперидополнительного максимума в прифермиевской области спектров.

мент [11] мент [11] 4. Сравнение рассчитанных SiK1,3- и SiL2,3-спектров A -5.2 -6.5 -6.9 -6.8 -6.с экспериментальными [11] показывает хорошее соглаB -0.6 -2.2 -2.2 -2.0 -2.сие теории и эксперимента. Различие можно отметить B -1.3 -2.8 -3.0 - только в соотношении интенсивностей основных макC - -0.2 0.8 - симумов. Мы интерпретируем такое расхождение как следствие неидеальной стехиометрии и кристаллической структуры реальных клатратов.

Таблица 4. Энергетическое положение особенностей (в эВ, относительно уровня Ферми) в SiL2,3-спектрах клатратов SiРабота выполнена при финансовой поддержке Амеи Na8Si46 и кристаллического кремния c-Si риканского фонда гражданских исследований и развития для независимых государств бывшего Советского Na8Si46 c-Si Союза (CRDF) и Министерства образования и науки Особенность Si46 расчет экспери- расчет экспериРоссийской Федерации (грант Y2-P-10-11 программы „Фундаментальные исследования и высшее образовамент [11] мент [11] ние“ (BRHE)).

A -8.4 -9.7 -9.7 -9.6 -9.B -5.2 -6.7 -6.7 -7.0 -7.C -1.3 -3.1 -4.0 -3.4 -3.Список литературы D - -0.4 -0.7 - [1] J.S. Kasper, P. Hagenmuller, M. Pouchard, C. Cros. Science, 150, 1713 (1965).

[2] T. Yokoya, A. Fukushima, T. Kiss. Phys. Rev. B, 64, 172 Кроме этого отличия в L2,3-спектрах клатратов (2001).

[3] K. Moriguchi, M. Yonemura, A. Shintani, S. Yamanaka. Phys.

следует отметить, что в SiL2,3-спектре кремниевоRev. B, 61, 9859 (2000).

металлического клатрата увеличивается относительная [4] L. Qui, M.A. White, Z. Li, J.S. Tse, C.I. Ratcliffe, C.A. Tulk, интенсивность максимума B и он превосходит максиJ. Dong, O.F. Sankey. Phys. Rev. B, 64, 24 303 (2001).

мум A. Из рис. 4, на котором приводится сопоставление [5] R.F.W. Herrmann, K. Tanigaki, T. Kawaguchi, S. Kuroshima, экспериментального и рассчитанного SiL2,3-спектров, O. Zhou. Phys. Rev. B, 60, 13 245 (1999).

видно, что форма спектров и энергетическое положе[6] J.S. Tse, K. Uehara, R. Rousseau, A. Ker, C.I. Ratcliffe, ние особенностей совпадают. Некоторые расхождения M.A. White, G. MacKay. Phys. Rev. Lett., 85, 114 (2000).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.