WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

процесс распада дивакансионного D-кластера, причем С уменьшением энергии дефектообразующей частицы последний процесс будет происходить с последующим возрастает прицельный параметр и частота соударений накоплением по диффузионному механизму одиночных с максимальной передачей энергии, которые для нейраспределенных по кристаллу мультивакансий. Можно тронов и протонов различны. Доминирование реакции показать [3], что и в этом случае конечным результатом V + V V2 над другими приводит к том, что в будет накопление центров Si-P3 и Si-P1. Из такого центральной части кластера образуются тетравакансии, рассмотрения следует, что обратный отжиг обусловлен а во всей остальной части — дивакансии. Подтвержденираспадом D-кластера и накоплением тетравакансий и ем этому служит независимость постоянной деградации пентавакансий. В пределе больших потоков нейтронов от содержания кислорода и зависимость напряжения будут преобладать процессы накопления мультивакан- обеднения от концентрации кислорода при облучении сий (в основном пентавакансий) в кольцевой конфигу- протонами. Действительно, так как обратный ток опрерации, асимптотическим состоянием для которых будет деляется тетравакансиями, преобладающими в центре, компенсированный собственный кремний. то все изменения на периферии не оказывают на него никакого влияния. Напряжение обеднения определяется дивакансиями, концентрация которых на периферии 5. Радиационная стойкость мала. Присутствие кислорода уменьшает скорость образования дивакансий из-за захвата вакансий и приводит Из приведенного анализа следует, что повысить радик уменьшению радиуса D-кластера и соответственно ационную стойкость кремниевого детектора можно, изпостоянных b (9), (12) и c (10).

меняя асимптотическое состояние кластера. Это может быть достигнуто, например, путем введения центров, обладающих большими сечениями захвата вакансий и 6. Заключение междоузлий и препятствующих образованию дивакансий и тетравакансий. В [2] показано, что если для Согласие вычисленных постоянных, b, c и с inv вероятностей элементарных актов реакций V + O V O экспериментальными данными свидетельствует в пользу (O — любая примесь, в том числе и кислород) и представленной кластерной модели. Модель основываV + V V2 выполняется условие V O >VV и 1, ется на представлении нейтронных нарушений дивато кластер будет состоять из дивакансий, а на пери- кансионным D-кластером с тетравакансионным ядром.

ферии основным является V O. Конкуренция со сторо- Энергетическая структура уровней мультивакансий выны рекомбинации коррелированных пар (V -I) будет числяется в приближении ММД. Идентификация энервлиять на выход реакции V + O V O. Следовательно, гетических уровней вблизи середины запрещенной зоны скорость последней реакции будет зависеть от энергии имеет принципиальное значение, так как именно они облучаемой частицы, т. е. от параметра разделения, определяют свойства облученных детекторов. Однако до входящего в функцию зарождения коррелированных пар сих пор этот вопрос окончательно не решен. Объясне(r) =0 exp[-(r - rV )]. Если скорости реакций ли- ние нейтронно-наведенных эффектов дивакансиями или митируются диффузией, то, для того чтобы они были кислородными комплексами V2O не получило эксперисравнимы, концентрация примеси (кислорода) должна ментального подтверждения.

быть NO (rV /rO)NV, где rV, rO — радиусы захвата Из представленной модели следует, что основными вакансией и примесью (кислородом) соответственно. дефектами, ответственными за радиационную стойкость Физика и техника полупроводников, 2002, том 36, вып. Нейтронно-наведенные эффекты в зонном кремнии, обусловленные дивакансионными кластерами... и нейтронно-наведенные эффекты, являются дивакансии [28] W.A. Harrison. In: The Physics of Solid State Chemistry, ed. by J. Treusch [Festkoperprobleme, 17] (Viewig and Son, и тетравакансии. Тетравакансии ответственны за повеBraunschweig, 1977).

дение обратного тока, а дивакансии — за напряжения [29] B.R. Gossick. J. Phys., 30 (8), 1214 (1959).

обеднения. В то же время кислородные комплексы, не [30] F.F. Morehead, B.L. Crovden. Radiat. Eff., 6 (1), 27 (1970).

приводя к возникновению наблюдаемых радиационных [31] Н.Н. Герасименко, А.В. Двуреченский, Г.П. Лебедев. ФТП, эффектов, повышают радиационную стойкость, умень7 (12), 2297 (1973).

шая скорость образования мультивакансий, ответствен[32] B. Dezillie, V. Eremin, Z. Li. Nucl. Instr. Meth. A, 426, ных за радиационную стойкость.

(1999).

Модель качественно и количественно предсказыва- [33] Y.H. Lee. Appl. Phys. Lett., 73 (8), 1119 (1998).

ет поведение нейтронно-облученного кремния, полуРедактор Л.В. Шаронова ченного методом зонной плавки, в зависимости от его внутренних свойств и внешних условий. Также Neutron-induced effects conditioned предсказывается эффект „сжатия“ внешней ОПЗ клаby the divacancy clusters with the стера при концентрации легирующей примеси больше tetravacancy core in a float zone silicon критической (16). Ожидаемый эффект может приводить к уменьшению напряжения обеднения с фактором P.F. Ermolov, D.E. Karmanov, A.K. Leflat, R [1 - (rn/rcl)3]-1.

V.M. Manankov, M.M. Merkin, E.K. Shabalina Skobeltsyn Institute of Nuclear Physics, Moscow State University, Список литературы 119899 Moscow, Russia [1] Физические процессы в облученных полупроводниках (Новосибирск, Наука, 1977).

Abstract

It has been shown that the neutron damage image [2] В.Л. Винецкий, Г.А. Холодарь. Радиационная физика as a divacancy D-cluster with a tetravacancy core adequately полупроводников (Киев, Наук. думка, 1979).

describes the neutron-induced effects in a float-zone silicon. Also [3] Радиационные эффекты в полупроводниках (Новосиit has been predicted that the decrease of depletion voltage бирск, Наука, 1979).

depends on the shrinkage of the outer part of space charge region [4] J.L. Hastings, S.K. Estreicher, P.A. Fedders. Phys. Rev. B, when the doped impurity concentration exceeds the critical one.

56 (16), 10 215 (1997).

The expected value of the effect is determinated by the factor [5] I.D. Konozenko, A.K. Semenyuk, V.I. Khivrich. Phys. St. Sol., [1 - (rn/rcl)3]-1, where rcl and rn are clusters radius and core 35, 1043 (1969).

radius, respectively.

[6] V.L. Vinetskii. Phys. St. Sol., 41, K93 (1970).

[7] E. Fretwurst et al. Nucl. Instr. Meth. A, 326, 357 (1993).

[8] G. Lindstrm, M. Moll, E. Fretwurst. Nucl. Instr. Meth. A, 426, 1 (1999).

[9] R. Wunstorf et al. Nucl. Instr. Meth. A, 315, 149 (1992).

[10] H.-J. Ziock et al. Nucl. Instr. Meth. A, 342, 96 (1994).

[11] C.E. Barnes. Radiat. Eff., 8, 221 (1971).

[12] V.A.J. van Lint, R.E. Leadon, J.E. Colwell. IEEE Trans. Nucl.

Sci., 19, 181 (1972).

[13] G.D. Watkins. J. Phys. Soc. Jap., Suppl. 2, 18, 22 (1963).

[14] G.D. Watkins, J.W. Corbett. Phys. Rev., 138, A543 (1965);

Phys. Rev., 138, A555 (1965).

[15] G.D. Watkins, J.W. Corbett. Phys. Rev., 134, 1359 (1964).

[16] Y.H. Lee, J.W. Corbett. Phys. Rev. B, 13 (6), 2653 (1976).

[17] D.F. Daly, H.E. Noffke. Radiat. Eff., 8, 203 (1971).

[18] Wan Jung, G.S. Newell. Phys. Rev., 132 (2), 648 (1963).

[19] K.L. Brower. Radiat. Eff., 8, 213 (1971).

[20] Y.H. Lee, Y.M. Kim, J.W. Corbett. Radiat. Eff., 15, 77 (1972).

[21] G.D. Watkins, J.W. Corbett. Phys. Rev., 121 (4), 1001 (1961).

[22] G.A. Kholodar, V.L. Vinetskii. Phys. St. Sol. (a), 30, 47 (1975).

[23] V.L. Vinetskii, G.N. Eritsyan, R.A. Melkonyan. Phys. St. Sol.

(a), 52, 441 (1979).

[24] P.F. Lugakov, T.A. Lukashevich, V.V. Shusha. Phys. St. Sol. (a), 74, 445 (1982).

[25] J. Krynicki, J.C. Bourgoin, G. Vassal. Rev. Phys. App., 14, (1979).

[26] F.D. Haldane, P.W. Anderson. Phys. Rev. B, 13, 2553 (1976).

[27] G.A. Baraff, E.O. Kane, M. Schluter. Phys. Rev. Lett., 43, (1979).

4 Физика и техника полупроводников, 2002, том 36, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.