WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Кинетика оптического теплового пробоя тонкой полупроводниковой пленки К уравнению (27) следует также добавить уравнение Однако для большинства физически значимых ситуатемпературного баланса ций в неравновесной кинетике (например, для модели, описываемой уравнением (3)) такая схема неприменима из-за сложности построения обобщенного термодинами( ) +3 R2g(, R)dR =0, (29) ческого потенциала в аналитической форме. Развитый выше подход позволяет описать эволюцию сильно неравновесной системы по формальной аналогии с распадом где 0 — разность между температурой перехода 2 пересыщенного твердого раствора, без использования и температурой среды 0 к началу процесса оствальаналитического вида обобщенного термодинамического довского созревания; ( ) — разность между темпотенциала.

пературой перехода 2 и температурой среды ( ) в момент времени. Последний член отображает степень Список литературы заполнения поверхности полупроводниковой пластины фазой с температурой 3.

[1] C.R. Giuliano. Appl. Phys. Lett. 5, 7, 137 (1964).

Уравнения (24), (27), (29) составляют полную систе[2] J.H. Cullom, R.W. Waynant. Appl. Opt. 3, 8, 989 (1964).

му уравнений рассматриваемой задачи. Подставляя (24) [3] Н.Н. Розанов. Оптическая бистабильность и гистерезис в в (27), получим функцию распределения в том виде, распределенных нелинейных системах. М. (1997). 336 с.

в котором она была получена ранее для островковых [4] P.A. Young. Appl. Opt. 10, 3, 638 (1971).

пленок [21]: [5] Э.М. Эпштейн. Изв. вузов. Радиофизика 15, 1, 33 (1972).

[6] Н.Н. Розанов, Г.В. Холодова. Квантовая электрон. 13, 2, 4 368 (1986).

g(u) =Cu(2 - u)-4 exp -, (30) [7] А.В. Субашиев, И.М. Фишман. ЖЭТФ 93, 6, 175 (1987).

2 - u [8] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Статистическая физика. М.

(1995). Ч. 1. 608 c.

где u = R/Rc.

[9] R. Graham, T. Tel. Phys. Rev. A42, 4661 (1990).

Нормировочную константу C можно определить из [10] Е.А. Бренер, В.И. Марченко, С.В. Мешков. ЖЭТФ 85, 6, уравнения (29).

2107 (1983).

Очевидно, что приведенная функция распределения [11] Е.М. Лифшиц, Л.П. Питаевский. Физическая кинетика. М.

зародышей по размерам не исчерпывает всех возмож(1979). 528 с.

ных механизмов укрупнения новой фазы. Однако чтобы [12] В.Г. Бойко, В.М. Сысоев, А.В. Чалый. ЖЭТФ 97, 3, учесть их (например, диффузию из окружающей среды), (1990).

пришлось бы сделать предположения, не вытекающие [13] Ю.Е. Кузовлев, Т.К. Соболева, А.Э. Филлипов. ЖЭТФ 103, 5, 1742 (1993).

прямо из физической модели, описанной в разделе 2.

[14] B. Meerson, P.V. Sasorov. Phys. Rev. E53, 4, 3491 (1996).

Таким образом, на примере обратимого оптическо[15] И.М. Лифшиц, В.В. Слезов. ЖЭТФ 35, 2, 479 (1958).

го теплового пробоя полупроводниковой пластины для [16] В.И. Марченко. Письма в ЖЭТФ 64, 1, 61 (1996).

сильно неравновесной системы удалось представить в [17] I.M. Lifshits, V.V. Slezov. J.Phys. Chem. Sol. 19, 1/2, едином подходе как процесс образования зародышей, так (1961).

и поздние стадии, т. е. оствальдовское созревание. Для [18] C. Wagner. Z. Electrochem. 65, 7/8, 581 (1961).

изучения кинетики неравновесного фазового перехода не [19] G.W. Greenwood. The Mechanism of Phase Transformation делалось никаких дополнительных предположений, кроin Crystalline Solids. London (1969).

ме лежащих в основе физической модели, отображающей [20] R.D. Vengrenovich. Acta Met. 20, 1079 (1982).

свойства данной системы. Предложенный способ опи- [21] Р.Д. Венгренович. УФЖ 22, 2, 219 (1977).

[22] Al.S. Mikhailov. Foundation of Synergetics I. Distributed сания позволяет исследовать кинетику широкого класActive Systems. Berlin (1994). 213 p.

са неравновесных систем. Как известно, современные [23] A. Hagberg, E.Meron. Phys. Rev. Lett. 72, 15, 2494 (1994).

успехи теории самоорганизующихся систем в первую [24] G. Izus, R.Deza, O. Ramirez, H.S. Wio, D.H. Zanette, C. Borzi.

очередь связаны с тем, что термодинамически неравноPhys. Rev. E52, 1, 129 (1995).

весные системы, находящиеся в стационарном состоянии с детальным равновесием, формально неотличимы от равновесных [22], для анализа которых существует хорошо разработанный математический аппарат [8]. Физическое состояние такой термодинамической системы, значительно удаленной от равновесия, определяется ее характеристической функцией — обобщенным термодинамическим потенциалом [9,23,24]. Кинетика фазовых превращений указанных выше систем отображается уравнением Ландау–Халатникова, описывающим релаксацию фазовой переменной в новое, энергетически более выгодное состояние.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.