WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Ситуация существенно меняется во втором предельip 1 + p ном случае, если d 1, d 1, когда насыщение p + ip ловушек играет определяющую роль. В таких условиях сохраняются обе моды ВПЛ. В случае если частоты этих + iqp(p0µpE + pµpE0 + iqDp p) =0, (57) колебаний сильно отличаются друг от друга, дисперси0 1 онные соотношения для них имеют очень простой вид iq E = - 1 + n + 1 + p.

e e + ie p + ip 1 = e и 1 = p, где (58) e,pde,p Здесь введены параметры для электронов и дырок e,p, e,p =. (63) e,p аналогично формулам (9), (13) с соответствующими Me,p 1 - ide,p Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. Электрические токи, обусловленные волнами пространственного заряда в высокоомных... Заметим, что формально зависимость Re e,p от E0K при наличии биполярной проводимости, но эти работы имеет максимум при de,p = 1. Однако следует отметить, прямого отношения к ВПЗ не имеют. Лишь в [24,25] дечто добротность этих резонансов больше единицы лишь тально рассматривались собственные моды и вопросы их при de,p < 1, так что соответствующие резонансы будут неустойчивости при наличии биполярной проводимости действительно означать возбуждение собственных мод и захвата на ловушки. Однако сопоставление [24,25] с лишь в области роста резонансных частот с увеличением результатами настоящей работе весьма затруднительно параметра E0K. в силу существенно разных допущений, использованных В произвольном случае, когда частоты обеих мод в расчетах.

ВПЛ могут быть близки или даже равны между собой, дисперсионное соотношение для этих колебаний имеет 6. Заключение вид Полученные в настоящей работе результаты показы1 1 1,2 = (e + p) ± (e - p)2 +, (64) вают, что уменьшение эффективной концентрации лову2 2 MeMp шек приводит не только к количественным, но и к качественным изменениям в свойствах ВПЗ. Так, инверсный где закон дисперсии ВПЛ меняется на линейный, и при этом e,pde,p e,p =. (65) исчезает высокочастотная ветвь (ДВ). При биполярной Me,p проводимости вместо одной ветви ВПЛ появляются две.

Здесь для простоты мы приняли, что добротность колеВ результате проведенного расчета получены формулы, баний достаточно высока, и поэтому опустили мнимую описывающие эффекты полного и пространственного часть в (64).

выпрямления ВПЗ при оптическом возбуждении ВПЗ с Приведенные соотношения для собственных частот помощью осциллирующей интерференционной картины, ВПЛ могут быть непосредственно использованы для т. е. получены соотношения, описывающие поправки к сравнения с экспериментальными данными при измерепостоянному току, а также величину переменного тока нии резонансных частот при условии, что добротность при указанном методе возбуждения ВПЗ. Полученные исследуемых волн больше единицы. При интерпретации соотношения показывают, каким образом из экспериэкспериментальных данных следует иметь в виду также ментальных данных можно определить такие важные то обстоятельство, что в отличие от случая монополярпараметры кристалла, как эффективная концентрация ной проводимости собственные частоты пропорциональловушек, произведение µ (в некоторых случаях оканы Me,p, а не полному максвелловскому времени релакзывается возможным определить µ и в отдельности), -1 -1 -сации M = Me + Mp, которое можно определить, на- найти соотношения между концентрацией доноров и акцепторов, определить максвелловские времена релакпример, по измерению статической электропроводности.

В частности, при сильном различии вкладов от электро- сации.

Заметим в заключение, что, несмотря на то что нов и дырок, когда Mp Me (преобладает электронный основное внимание в работе уделено токам во внешвклад в проводимость), резонанс на дырках происходит -на частоте Mp pdp, которая может оказаться значитель- нем электрическом поле, полученные выше результаты -(в частности, формула для переменного тока (39)) в но ниже, чем M.

качестве частного случая описывают и нестационарную В настоящей работе мы ограничились изучением фотоэдс, если положить E0 = 0 (т. е. отсутствует внештолько дисперсионных соотношений для ВПЗ при бинее поле и работает только диффузионный механизм).

полярной проводимости и не производим расчета токов для такой модели. В литературе имеются крайне немногочисленные публикации, касающиеся собственных мод Список литературы в условиях биполярной проводимости. Этот вопрос кратко затрагивался ранее в работе [3], где приводятся [1] А.Ф. Волков, Ш.М. Коган. УФН 9, 4, 633 (1968).

результаты для спектра ВПЗ для модели, близкой к [2] Р.Ф. Казаринов, Р.А. Сурис, Б.И. Фукс. ФТП 6, 3, (1972).

использованной выше. В отсутствие насыщения ловушек [3] B.I. Sturman, E. Shamonina, M. Mann, K.H. Ringhofer. J. Opt.

полученный в [3] спектр совпадает с (63). Однако Soc. Am. B 12, 9, 1642 (1995).

детального обсуждения и подробного расчета для случая [4] В.В. Брыксин, М.П. Петров. ФТТ 42, 10, 1809 (2000).

d 1 в [3] при биполярной проводимости не [5] M.P. Petrov, A.P. Paugurt, V.V. Bryksin, S. Wevering, приводится, и поэтому трудно сравнить результаты [3] E. Kraetzig. Phys. Rev. Lett. 84, 22, 5114 (2000).

в общем случае с результатами настоящей работы.

[6] S. Mansurova, S. Stepanov, N. Korneev, C. Dibon.

Имеется также работа [21], в которой рассматривался Opt. Commun. 152, 202 (1998).

ток во внешнем поле при биполярной проводимости, но [7] M.P. Petrov, V.V. Bryksin, H. Vogt, F. Rahe, E. Kraetzig. Phys.

без участия ловушек, когда пространственный заряд возRev. B 66, 8, 085 107 (2002).

никает лишь в силу различной подвижности электронов [8] В.В. Брыксин, М.П. Петров. ФТТ 44, 10, 1785 (2002).

и дырок. Имеется ряд публикаций (например, [12,22,23]), [9] М.П. Петров, С.И. Степанов, Г.С. Трофимов. Письма где исследовались токи за счет нестационарной фотоэдс в ЖТФ12, 15, 916 (1986).

Физика твердого тела, 2006, том 48, вып. 1176 В.В. Брыксин, М.П. Петров [10] Г.С. Трофимов, С.И. Степанов. ФТТ 28, 9, 2785 (1986).

[11] M.P. Petrov, I.A. Sokolov, S.I. Stepanov, G.S. Trofimov. J. Appl.

Phys. 68, 2216 (1990).

[12] S. Stepanov. „Photo-electromotive-force in semiconductors“.

Handbook of Advanced Electronics and Photonic Materialsand Devices / Ed. by H.S. Nalva. (2001). Vol. 2. P. 205.

[13] U. Haken, M. Hundhausen, L. Ley. Phys. Rev. B 51, 16, 10 579 (1995).

[14] J.P. Huignard, J.P. Rerrian, G. Rivet, P. Gunter. Opt. Lett. 5, 102 (1980).

[15] P.A.M. Dos Santos, P.M. Garcia, J. Freilich. J. Appl. Phys. 66, 1, 247 (1989).

[16] V.M. Petrov, S. Wevering, M.P. Petrov, E. Kraetzig. Appl.

Phys. B 68, 73 (1999).

[17] В.В. Брыксин, П. Кляйнерт, М.П. Петров. ФТТ 46, 9, (2004).

[18] N.V. Kukhtarev, V.B. Markov, S.G. Odulov, M.S. Soskin, V.L. Vinetskii. Ferroelectrics 22, 949 (1979).

[19] B.I. Sturman, M. Mann, J. Otten, K.H. Ringhofer. J. Opt. Soc.

Am. B 10, 1919 (1993).

[20] M.P. Petrov, V.V. Bryksin, A. Emgrunt, A. Imlau, E. Kraetzig.

J. Opt. Soc. Am B 22, 7, 1529 (2005).

[21] P. Kleinert. J. Appl. Phys. 97, 7, 073 711 (2005).

[22] J.A. Schmidt, M. Hundhausen, L. Ley. Phys. Rev. B 62, 19, 13 010 (2000).

[23] J.A. Schmidt, M. Hundhausen, L. Ley. Phys. Rev. B 64, 16, 104 201 (2001).

[24] О.В. Константинов, В.И. Перель. ФТТ 6, 12, 3364 (1964).

[25] О.В. Константинов, В.И. Перель. ФТТ 9, 6, 1761 (1967).

Физика твердого тела, 2006, том 48, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.