WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Tc Природа ЭПР регистрируемых аномалий, по-видигде — угол между направлением спонтанной поляримому, связана с присутствием внутреннего электричезации и направлением распространения фононов.

ского поля на ионе хрома. Для подтверждения данПредставим вклад мягкой моды через U(t) — смещеного предположения в группе Фельдмана были проние иона Cr3+ относительно окружающей решетки — ведены диэлектрические измерения. При температуре аналогично [12] Tc = 54.8C (Tc = 327.9K) зафиксирован фазовый переход (рис. 6, b, c) из параэлектрического в дипольно-упоD(t) =D0 +D U(t), (5) рядоченное состояние, связанный с конденсацией мягкой моды. где D0 — член, связанный со статическим вкладом окружающих ионов. Раскладывая D по малым смещеВ работах [12–14] показано, что нелинейная темпераниям U(t) и усреднив по времени, получим турная зависимость положения линий ЭПР и параметра D тонкой структуры могут быть связаны с влиянием D(t) = D0 + (K2d/q)(2nq + 1), (6) мягкой моды (оптической ветви спектра колебаний кристаллической решетки, чья частота стремится к нулю где d — коэффициент разложения U(t)2 в D(U(t)), nq — в точке фазового перехода для некоторой точки зоны оператор числа фононов, K —константа, а q — частота Бриллюэна). мягкой моды с волновым вектором q.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Особенности магнитного и диэлектрического поведения мезофаз комплексов хрома... При приближении к Tc, q 0, вклад мягкой моды Список литературы возрастает и параметр D, согласно (6), значительно [1] A.M. Giroud-Godquin, P.M. Maitlis. Angew. Chem. Int. Ed.

увеличивается. В работах [12,13] уравнение (6) было Eng. 30, 375 (1991).

проинтегрировано по q и в пределах зоны Бриллюэна с [2] S.A. Hudson, P.M. Maitlis. Chem. Rev. 93, 3, 861 (1993).

учетом (4) и линейного теплового расширения кристал[3] Metallomesogens: synthesis, properties and applications / ла в высокотемпературном приближении Ed. by J.L. Serrano. VCH, Weinheim–N. Y.–Basel–Cambridge D(T ) =D0 + D1T + D2T (1996).

[4] Y. Galyametdinov, G. Ivanova. I. Ovchinnikov, A. Prosvirin, |T - Tc|/2 D. Guillon, B. Heinrich, D. Dunmur, D. Bruce. Liq. Cryst. 20, 1 - arctg, (7) 6, 831 (1996).

|T - Tc|/[5] L.M. Blinov. Liq. Cryst. 24, 2, 143 (1998).

где = (qm/) и qm — максимальное значение [6] И.Г. Бикчантаев, И.В. Овчинников. ФТТ 18, 5, 1479 (1976).

волнового вектора q.

[7] Н.М. Жидомиров, Я.С. Лебедев, С.Н. Добряков, Аномальные сдвиги резонансных полей тесно связаны М.Я. Штейншнейдер, А.К. Чирков, В.А. Губанов. Интерс изменением D-тензора. Учет линейной связи между репретация сложных спектров ЭПР. Наука, М. (1975).

зонансным значением положения линии ЭПР и величи- [8] B.R. McGarvey. J. Chem. Phys. 41, 12, 3743 (1964).

[9] A. Facher. Dissertation. Universitt Bayreuth (2000).

ной D [14,15] приводит к выражению для температурной [10] D.L. Huber, M.S. Seehra. Phys. Stat. Sol. (b) 74, 1, 145 (1976).

зависимости положения резонансных полей иона Cr3+ в [11] Y. Yokozawa. J. Phys. Soc. Jap. 31, 5, 1590 (1971).

параэлектрических фазах [12] K. Tzuchida, R. Abe. J. Phys. Soc. Jap. 46, 4, 1225 (1979).

H(T ) =H0 + H1T + H2T [13] D. Barb, N.M. Grecu, V.V. Grecu, F.F. Popescu. Chem. Phys.

Let. 56, 2, 355 (1978).

|T - Tc|/[14] G.V. Mamin, V.N. Efimov. Ferroelectrics 233, 1–2, 1 - arctg. (8) |T - Tc|/2 (1999).

[15] G. Burns. J. Appl. Phys. 32, 9, 2048 (1961).

Температурные зависимости H и D были аппроксимированы с использованием выражений (7) и (8) (рис. 5, d).

Как видно из рисунка, такая аппроксимация хорошо описывает экспериментальные данные, что подтверждает влияние мягкой моды на спектры ЭПР ионов хрома соединения 1 в параэлектрической фазе. Значения параметров и близки к значениям, характерным для ферроэлектрических фазовых переходов, фиксируемых методом ЭПР [13,14].

Таким образом, аномальные температурные зависимости параметра D и резонансного значения поля H соединения 1 в параэлектрической фазе обусловлены влиянием мягкой моды спектра колебаний кристаллической решетки.

Проявление в спектрах ЭПР мезофаз комплекса хрома мягкой моды обусловлено динамическим процессом дипольного упорядочения в системе. Конкретная структура, приводящая к модели двухъямной потенциальной энергии, необходимой для объяснения динамического процесса, так же как и необычные для соединения хрома (III) значения g-фактора, будут обсуждены в отдельной работе.

Полученный результат независимо от объясняющей его конкретной структурной модели представляет интерес в связи с проблемой поиска жидкокристаллических надмолекулярных структур с коллективными дипольными свойствами.

Авторы выражают глубокую признательность Ю. Фельдману и Э. Галстяну из Иерусалимского университета за проведение диэлектрических измерений, Марку Нилгесу и Иллинойсовскому центру ЭПР исследований (США) за предоставление программы расчета порошкообразных спектров ЭПР, Б.З. Малкину за полезное обсуждение результатов.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.