WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 6 Особенности магнитного и диэлектрического поведения мезофаз комплексов хрома (III) с азоциклическими лигандами © Н.Е. Домрачева, И.В. Овчинников, А. Туранов, Г. Латтерманн, А. Фачер Казанский физико-технический институт Российской академии наук, 420029 Казань, Россия Universitt Bayreuth, D-95440 Bayreuth, Germany E-mail: domracheva@sci.kcn.ru (Поступила в Редакцию 17 октября 2000 г.) Методами ЭПР, магнитной восприимчивости и диэлектрической спектроскопии исследованы два (1, 2) парамагнитных металломезогена хрома, обладающие полиморфизмом жидкокристаллических колончатых фаз. Для мезогена 1 методом ЭПР в колончатой Colxd-фазе обнаружен необратимый структурный фазовый переход. Зафиксирована аномальная, нелинейная температурная зависимость положения резонансных полей линий ЭПР и параметра D тонкой структуры в мезофазах соединения 1. Показано, что эта аномалия обусловлена влиянием мягкой моды спектра колебаний кристаллической решетки. Данные диэлектрической спектроскопии подтверждают наличие мягкой моды связанной, по-видимому, с переходом системы из параэлектрического в дипольно-упорядоченное состояние. Структура колончатой пластической фазы мезогена 2 образована одним типом мономерных парамагнитных центров хрома и не проявляет специфических особенностей.

Авторы благодарят Российский фонд фундаментальных исследований за финансовую поддержку работы (грант № 99-03-32716).

1. Создание мезогенных молекул, содержащих ато- зотропном растворителе — эвтектической смеси немамы металла (металломезогены), [1–3] заметно обогати- тических жидких кристаллов МББА + ЭББА. В поло физические (оптические, магнитные, электрические) следнем случае анизотропный раствор комплексов предсвойства жидких кристаллов. В частности, получены варительно ориентировался магнитным полем, а затем парамагнитные мезофазы с большой магнитной ани- застекловывался резким охлаждением. Спектры ЭПР зотропией [4], ведутся поиски жидкокристаллических регистрировались на спектрометре Bruker ER 200E-SRC полярных ахиральных систем [5]. в X-диапазоне длин волн в температурном интерваМетодом ЭПР исследованы два парамагнитных метал- ле -130-240C и на спектрометре Varian (E-line) ломезогена хрома (III) L1 CrCl3 (1) и L2 CrCl3 (2) с азо- в Q-диапазоне.

циклическими лигандами 1, 4, 7-три(3, 4-дидецилоксибен- 2. Спектр ЭПР (X-диапазон) соединения 2 (L2CrCl3) зил)-1, 4, 7-триазоциклононан L1 и 1, 3, 5-три(3, 4-диде- во всей области существования колончатой пластической цилоксибензил) гексагидро-1, 3, 5-триазин L2, имеющие фазы и в застеклованном анизотропном растворителе близкое геометрическое строение координационного (эвтектической смеси МББА + ЭББА) имел идентичузла (рис. 1, a), но проявляющие существенно различные ную форму и состоял из двух линий с эффективными физические свойства. g-факторами gef 2 и 4 (рис. 1, b). Наблюдаемый тип Для мезогена L1CrCl3 наблюдается необычный порошкообразного спектра (реализуется случай сильных полиморфизм жидкокристаллических колончатых кристаллических полей) хорошо изучен в литературе, в фаз (температуры фазовых переходов указаны в C): частности, он идентичен спектру трис-хелатного ацетилK 42.0 Colxd 68.5 Colhd 167 Colrd 223.5 I, где K — кристал- ацетонатного комплекса хрома Cr(acac)3 [6]. Регистрилическая фаза, Colxd — неидентифицированная, Colhd — руемые линии тонкой структуры принадлежат переходу гексагональная и Colrd — прямоугольная колончатые 1/2 -1/2 в параллельной (gef 2) и перпендикулярмезофазы, I — изотропная фаза. Комплекс L2CrCl3 имеет ной (gef 4) ориентациях магнитного поля относительтолько одну стабильную мезофазу (Colhp) — колончатую но выделенной молекулярной оси C3 комплекса. Спектры гексагональную пластическую фазу K36 Colhp233.5 I. ЭПР ионов хрома описываются спин-гамильтонианом Для выяснения различий в электронном строении с S = 3/металломезогенов 1, 2 был использован ЭПР — один H = g HZSZ + g(HXSX + HY SY ) из наиболее чувствительных методов исследования электронного строения веществ и изменения локальных кри- 2 2 + D SZ - S(S + 1)(1/3) + E SX - SY, (1) сталлических полей при фазовых переходах.

Спектры ЭПР снимались в X- и Q-диапазонах длин волн в кристаллическом, изотропном и различных ме- где D и E — параметры тонкой структуры, характеризузоморфных состояниях, а также в застеклованном ани- ющие величины аксиального и ромбического искажений 1146 Н.Е. Домрачева, И.В. Овчинников, А. Туранов, Г. Латтерманн, А. Фачер Следовательно, структуру колончатой пластической фазы соединения 2 формирует один тип мономерных парамагнитных центров хрома. В этих центрах выделенной молекулярной осью симметрии является ось C3 (вдоль нее направлена магнитная ось z D-тензора); октаэдрическая симметрия координационного узла иона хрома имеет достаточно сильное аксиальное (D = 0.6cm-1) и незначительное (E = 0.008 cm-1) ромбическое искажение.

3. В зависимости от полиморфного состояния вещества наблюдаются несколько типов спектров ЭПР мезогенного комплекса 1. Спектры ЭПР в кристаллической фазе при комнатной температуре в X- и Q-диапазонах длин волн представлены (сплошные линии) на рис. 2.

Грубую оценку величины параметра D в кристаллической фазе соединения 1 (без расчета спектра) можно получить по положению пика дополнительного поглощения (CP), соответствующего линии промежуточной ориентации в спектре ЭПР Q-диапазона. Спектр ЭПР в Q-диапазоне состоит из линии с gef 2, соответствующей переходу 1/2 -1/2 [7]. Резонансные значения поля H и H для этого перехода близки;

несколько дальше от них (в области более высоких полей) расположен пик CP. Анизотропное расщепление Рис. 1. a — структурные формулы металломезогенов 1 и 2, b — ЭПР спектр соединения 2, ориентированного в смеси нематических жидких кристаллов при = 0 и 90.

октаэдрической симметрии локального поля на центральном ионе. В Q-диапазоне длин волн ( = 36.5GHz) сдвиг линии, обязанной перпендикулярной ориентации, позволил определить величины параметров тонкой структуры: D = 0.6cm-1, E = 0.008 cm-1, g = 1.98, где g = (g + 2g)/3. Ориентирование соединения 2 в анизотропной жидкоскристаллической матрице — эвтектической смеси МББА + ЭББА — показало, что способ ориентирования комплекса L2CrCl3 также аналогичен способу ориентирования Cr(acac)3 [6] в этой матрице (рис. 1, b), а именно осью C3 вдоль направления директора. При таком способе ориентирования параллельная компонента спектра ЭПР с gef 2 максимальна по интенсивности при = 0, где — угол между внешним Рис. 2. Экспериментальные и теоретические спектры ЭПР магнитным полем и направлением директора. соединения 1 в кристаллической фазе.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Особенности магнитного и диэлектрического поведения мезофаз комплексов хрома... для пика CP ) равно [7] =HCP - H D2 4S(S + 1) - 3 · 7 64(g)2H0. (2) Подставив значение резонансного поля пика CP в выражение (2), получаем грубо-оценочное значение параметра D порядка 0.2 cm-1. Теоретическая симуляция спектров в X-, Q-диапазонах длин волн (пунктирные линии на рис. 2) с помощью спин-гамильтониана (1) дает следующие значения параметров тонкой структуры:

D = 0.17 cm-1, E = 0.03 cm-1, g = 1.99.

Таким образом, кристаллическую фазу соединения формирует только один тип парамагнитных комплексов хрома (III) (назовем его A-тип), который характеризуется более высокой симметрией локального кристаллического поля на ионе хрома по отношению к 2.

4. Для сравнения величин ковалентной связи металллиганд в 1 и 2 воспользуемся приближенным выражением для g-факторов [8] 2 g = 2.0023 - 8/10Dq. (3) Тогда отношение параметров ковалентности для комплексов 1 и 2 составляет величину 2 2 2 (1)(1)/ (2)(2) 0.6, где значения 10Dq, полученные по результатам оптических исследований [9], равны 15 700 и 14 300 cm-1 для 1 и 2 соответственно.

Следовательно, ковалентный характер связей металллиганд для мезогена 1 заметно выше, чем для 2, в полном соответствии с данными импульсной ИК спектроскопии (частоты валентных колебаний CrNвыше в 1 по сравнению с 2 приблизительно на 100 cm-1 [9]). Большая гибкость азоциклического лиганда в мезогене 1 и соответственно более сильная Рис. 3. Трансформация спектра ЭПР при структурном A B ковалентная связь, по-видимому, и определяют различия фазовом переходе соединения 1.

в структуре и поведении мезофаз комплексов 1 и 2.

Определить способ ориентирования комплекса в анизотропной матрице (эвтектической смеси МББА + ЭББА) не удалось из-за присутствия в ней двух Спектр ЭПР B-типа парамагнитных центров предтипов (A и B) парамагнитных центров, речь о центрах ставляют собой почти симметричную линию (крестики B-типа пойдет далее. Однако близкое геометрическое на рис. 4, a) с эффективным g-тензором gef = 2.строение соединений 1 и 2 позволяет предположить, что и наблюдаемой (пик-пиковой) шириной 680 G. Расчет направления главных магнитных и молекулярных осей спектра B-типа центров после фазового K Colxd пев них идентичны.

рехода (сплошная кривая на рис. 4, a) с помощью 5. Перейдем к рассмотрению ЭПР (X-диапазон) со- спин-гамильтониана (1) дает следующие параметры:

единения 1 в различных колончатых мезофазах. Пере- D = 0.05 cm-1, E = 0, g = 2.08 для индивидуальвод образца из кристаллической фазы в неидентифи- ной лоренцевой формы линии с шириной H = цированную колончатую мезофазу в процессе первого и H = 450 G соответственно для параллельной нагревания сопровождается необратимым структурным и перпендикулярной ориентаций внешнего магнитного фазовым переходом (рис. 3), при котором резко меняется поля относительно оси C3. Температурная зависимость симметрия ближайшего окружения иона хрома и пара- изменения нормированных интегральных интенсивномагнитные центры A-типа трансформируются в новые стей спектров A- и B-типов парамагнитных центров при (назовем их B-типом) парамагнитные центры. структурном фазовом переходе приведена на вставке Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 1148 Н.Е. Домрачева, И.В. Овчинников, А. Туранов, Г. Латтерманн, А. Фачер Рис. 4. Экспериментальные и расчетные спектры ЭПР металлломезогена 1 в Colxd (a), Colhd (b), Colrd (c) и изотропной (d) фазах.

Температурное смещение линии ЭПР перехода 3/2 1/2 (e).

рис. 3. Скорость изменения температуры вблизи области Из найденных значений параметров тонкой структуры перехода составляла порядка 1 в минуту. Отметим, следует, что октаэдрическая конфигурация окружения что переход от одного спектра к другому на 90% иона хрома (III) при структурном A B фазовом пересовершается в области температур 47-63C, однако ходе изменяется от аксиально вытянутого (вдоль оси C3) как выше, так и ниже этой области, содержатся сле- октаэдра с ромбическим искажением к слабо искаженной октаэдрической конфигурации. При последующем нагреды обоих спектров. Характерное значение температуры вании (охлаждении) колончатые мезофазы формируются структурного фазового перехода (т. е. температуры, при которой интенсивности спектров A- и B-типов одинако- исключительно B-типом парамагнитных центров.

вы) равно 54C. Степень размытости фазового перехода, Колончатые мезофазы (Colrd, Colhd, Colxd) были исхарактеризуемая температурным интервалом, в преде- следованы при медленном охлаждении соединения 1 из лах которого интенсивность изменяется на 90%, рав- изотропной фазы, поскольку именно при такой процена 18-20C. Гистерезисный характер фазового перехода дуре, согласно данным поляризационной микроскопии, наблюдать не удалось, так как при охлаждении образца наиболее четко различаются текстуры фаз. В изотропзамораживается высокотемпературная B-фаза. ной фазе спектр ЭПР представляет собой одну симмеФизика твердого тела, 2001, том 43, вып. Особенности магнитного и диэлектрического поведения мезофаз комплексов хрома... Рис. 5. Температурная зависимость резонансных полей (a), ширин линий (b) и параметра D (c) в колончатых фазах мезогена 1.

Аппроксимация (d) согласно формулам (7), (8) температурной зависимости параметра тонкой структуры и положения H.

Параметры аппроксимации приведены на вставке.

тричную линию (рис. 4, d) с g-фактором, равным 2.04. зонансных полей для параллельной и перпендикулярВ колончатых мезофазах ЭПР линия становится асим- ной ориентаций в области существования колончатых метричной (рис. 4, b, c), и в тонкой структуре спектра фаз различно. Кроме того, температурная зависимость наблюдается линия, обязанная переходу 3/2 1/2. При H резонансного поля, ширин линий и параметра D при понижении температуры левое крыло асимметричной переходе из Colrd, Colhd фаз в колончатую Colxd фазу нелинейны.

линии (переход 3/2 1/2) смещается в область низких полей относительно центрального перехода ±1/2 на Поведение сдвигов резонансных полей и ширин линий величину порядка 250 G в интервале 185C (рис. 4, e).

аналогично поведению этих величин в анизотропных При приближении к точке фазового перехода Colxd K ферромагнетиках [10] и антиферромагнетиках [11] выше ЭПР линия существенно уширяется, вновь становится точки магнитного упорядочения, которое объясняется симметричной и описывается теми же параметрами g, D, ростом спиновых корреляций [10].

E и H, как в процессе первого нагрева (при K Colxd Для выяснения природы данных аномалий были профазовом переходе).

ведены измерения магнитной восприимчивости, диэлектСпектры ЭПР симулировались с помощью спин-га- рической проницаемости и времени релаксации соединения 1 в стандартных температурных режимах (охлаждемильтониана (1) для различных видов колончатых фаз.

ния, нагрева) образца.

Были рассчитаны значения микроволновых резонансных полей Hres, индивидуальных H ширин линий (для па- Магнитная восприимчивость (рис. 6 a) подчиняется раллельной {H z(C3)} и перпендикулярной ориентаций закону Кюри–Вейса, =(C/T -)+dia, в температурвнешнего магнитного поля относительно оси C3) и пара- ном интервале (4.2-400) K с константой C, соответствуметра D тонкой структуры. Температурные зависимости ющей значению спина S = 3/2, dia = -1023 cm3/mol и этих величин приведены соответственно на рис. 5, a–c. =0.65 K, что указывает на слабые ферромагнитные Как видно из рис. 5, a, поведение микроволновых ре- обменные взаимодействия (J/k = 0.13 K) между ионами Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 1150 Н.Е. Домрачева, И.В. Овчинников, А. Туранов, Г. Латтерманн, А. Фачер Рис. 6. Температурная зависимость молярной магнитной восприимчивости и магнитного момента соединения 1 (a). Температурная зависимость изменения действительной части диэлектрической проницаемости (b) и времени релаксации (c) в Colxd фазе.

хрома (III). Столь малое значение обменного интеграла Зависимость частоты мягкой моды от температуявно недостаточно для объяснения (за счет магнитно- ры, волнового вектора и направления выражается формулой [12,13] го упорядочения) обнаруженных аномальных изменений положения резонансного поля H и параметра D тонкой T - Tc q = 2 + 2q2 + q22 cos2, (4) структуры в высокотемпературных колончатых фазах.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.