WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

концентрации (рис. 7) говорит о том, что однородное Действительно, на рис. 2 хорошо видно, что ширина уширение сигналов контролируется процессами спинрезультирующей линии при = 0 (кривая 1) заметно решеточной релаксации. Слабое отклонение от мономеньше ширины исходных сигналов (кривая 5). Спектр тонной температурной зависимости ширины перехода при = 0 переходов 2 3 и 4 5, приведенный 4 5 при B C3 вблизи структурного превращения на рис. 9, также демонстрирует небольшое сужение (рис. 5) можно было бы отнести на счет ошибок измеререзультирующей линии относительно суммы исходных, ний, однако симуляция адекватного экспериментальному что свидетельствует об усреднении спиновых пакетов спектра с дополнительным сигналом в предположении и в этом случае. К сожалению, точность определения монотонной Teff(T ) оказалась невозможной.

времен релаксации при полном совпадении положений Температурная и концентрационная зависимости вреисходных переходов очень низка.

мени (рис. 8) в целом аналогичны зависимостям Teff (зависимость для образца с малой концентрацией гадолиния представлена прямой в связи с большими погрешностями определения ). Этот факт подтвержает вывод [7] о том, что междублетная релаксация обусловлена спин-решеточным взаимодействием. При этом (T ), так же как Teff(T ), имеет узкий минимум в районе сегнетоэлектрического перехода. Такого типа особенность в поведении времени спин-решеточной релаксации, определенной из измерений ширины линии ЭПР, вблизи Tc, наблюдалась в BaTiO3 : Mn2+ [16] и была отнесена за счет аномалии во взаимодействии спиновой системы с поперечными оптическими колебаниями [17–19]. Увеличение скорости спин-решеточной релаксации вблизи структурного превращения также наблюдалось в ЯМР NaNbO3 на ядрах Na [20] и, возможно, в PbTiO3 на примесных ионах Fe3+ [21]. В [2] Рис. 9. Вид спектра ЭПР в точном совпадении положена центрах Mn2+ в трисаркозинкальция хлориде при ний переходов 2 3 и 4 5 при комнатной температуре.

фазовом переходе, напротив, наблюдалось увеличение 1 — эксперимент, 2 — сумма исходных сигналов без учета времени спин-решеточной релаксации. междублетной релаксации.

Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. Селективное усреднение ЭПР переходов высокоспинового центра вблизи их случайного... В окрестности совпадений резонансных положений к интенсивности и ширине исходных сигналов делает переходов, происходящих в дублетах, разделенных дву- вероятность обнаружения селективного усреднения ЭПР мя энергетическими интервалами, спин-пакеты, обуслов- спектра невысокой.

ленные модуляцией b21, расположены квазисимметрично Авторы выражают искреннюю благодарность для переходов 3 4 и 6 7, 2 3 и 5 6, 4 А.Н. Легких за помощь в измерениях и обработке и 7 8. Однако район пересечения угловых зависиспектров, а Н.А. Легких за обсуждение результатов.

мостей переходов 2 3 и 5 6 перекрыт интенсивным сигналом 4 5, а интенсивности переходов 4 и 7 8 абсолютно несравнимы. Исследования спектра Список литературы вблизи совпадения сигналов 3 4 и 6 7, также [1] G.F. Reiter, W. Brelinger, K.A. Mller, P. Heller. Phys. Rev.

имеющих заметно различные пиковые интенсивности B21, 1, 1 (1980).

(I34/I67 3 при B / B 1.5), не обнаружили pp67 pp[2] W. Windsch, G. Volkel. Ferroelectrics 24, 195 (1980).

признаков взаимодействия спин-пакетов.

[3] Б.Е. Вугмейстер, М.Д. Глинчук, А.А. Кармазин, И.В. КонНе было замечено эффектов усреднения и в районе дакова. ФТТ 23, 5, 1380 (1981).

пересечения угловых зависимостей переходов, разделен[4] Y. Iwata. J. Phys. Japan 43, 961 (1977).

ных тремя интервалами. В этой группе наиболее пер[5] В.А. Важенин, К.М. Стариченко. Письма в ЖЭТФ 51, 8, спективным для обнаружения дополнительного сигнала 406 (1990).

в смысле соотношения интенсивностей (I23/I67 2.5) [6] В.А. Важенин, К.М. Стариченко. ФТТ 34, 1, 172 (1992).

является пересечение зависимостей переходов 2 3 [7] В.А. Важенин, К.М. Стариченко, А.Д. Горлов. ФТТ 35, 9, 2450 (1993).

и 6 7, происходящее между двумя интенсивными [8] J.R. Herrington, T.L. Estle, L.A. Boatner. Phys. Rev. B3, 9, ЭПР сигналами.

2933 (1971).

Компьютерное моделирование трехкомпонентного [9] И.Б. Берсукер, В.З. Полингер. Вибронные взаимодействия спектра выражениями (4), (5) показало, что увеличение в молекулах и кристаллах. Наука, М. (1983). 336 с.

отношения интенсивностей исходных сигналов до [10] Э.П. Зеер, В.Е. Зобов, О.В. Фалалеев. Новые эфффекты в четырех или b/a до двух при сохранении значений ЯМР поликристаллов. Наука, Новосибирск (1991). 184 с.

релаксационных параметров приводит к спектру без [11] В.А. Важенин, Е.Л. Румянцев, М.Ю. Артемов, К.М. Стазаметных признаков дополнительного сигнала. Этот риченко. ФТТ 40, 2, 321 (1998).

факт, по нашему мнению, вполне объясняет отсутствие [12] А. Абрагам. Ядерный магнетизм. ИЛ, М. (1963). 551 с.

дополнительного сигнала в иных, чем 3 4 и 5 6, пе- [13] H.S. Gutowsky, S.H. Holm. J. Chem. Phys. 25, 6, 1228 (1956).

ресечениях угловых зависимостей положений сигналов с [14] В.А. Важенин, К.М. Старченко, А.В. Гурьев. ФТТ 30, 5, 1443 (1988).

квазисимметричным расположением спиновых пакетов.

[15] А.Д. Горлов, А.П. Потапов, Ю.А. Шерстков. ФТТ 27, 3, Кроме того, для наблюдения трехкомпонентного спектра 625 (1985).

необходимо выполнение определенных соотношений [16] В.В. Шапкин, Б.А. Громов, Г.Т. Петров, Я.Г. Гиршберг, между Teff, и. Из данных рис. 6–8 следует, что Э.В. Бурсиан. ФТТ 15, 5, 1401 (1973).

дополнительный сигнал наблюдается при близких [17] Б.И. Кочелаев. ЖЭТФ 37, 242 (1959).

значениях величин geff, 1/2Teff и 1/2. Изменения [18] N. Kumar, K.P. Sinha. Physica 34, 387 (1967).

в спектре, связанные с междублетной релаксацией, [19] C.Y. Huang. Phys. Rev. 161, 2, 272 (1967).

становятся наиболее заметными при увеличении [20] G. Bonera, F. Borsa, A. Rigamonti. J. Phys. 33, C2, ее скорости, однако в рамках нашей модели скорость (1972).

междублетной релаксации не может превышать скорость [21] С.Т. Кириллов, Ю.Г. Плахотников. Письма в ЖЭТФ 34, 11, релаксации внутри дублета, поэтому оптимальное 572 (1981).

[22] Н.В. Карлов, А.А. Маненков. Квантовые усилители.

соотношение, связывающее с Teff, выглядит как ВИНИТИ, М. (1966). 335 с.

Teff. Поскольку появление дополнительного сигнала невозможно в отсутствие неоднородного уширения, еще одним условием наблюдения трехкомпонентного спектра является соотношение 1/2Teff geff.

Характер ЭПР спектра многих высокоспиновых парамагнитных центров осевой симметрии в основном определяется аксиальным параметром спинового гамильтониана b20, флуктуирующим в результате дефектности кристалла [22]. При наличии разброса b20 по крайней мере в случае выполнения приближения сильного магнитного поля на полярной угловой зависимости положений переходов реализуются точки совпадения сигналов с квазисимметричным расположением „изополевых“ спин-пакетов. Однако необходимость удовлетворения указанных выше соотношений Teff,, и требований Физика твердого тела, 2002, том 44, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.