WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. 6 Селективное усреднение ЭПР переходов высокоспинового центра вблизи их случайного совпадения © В.А. Важенин, В.Б. Гусева, М.Ю. Артемов Научно-исследовательский институт физики и прикладной математики при Уральском государственном университете, 620083 Екатеринбург, Россия E-mail: vladimir.vazhenin@usu.ru (Поступила в Редакцию 26 июня 2001 г.) Исследовано усреднение части спиновых пакетов двух переходов тригонального центра Gd3+ в сегнетоэлектрическом германате свинца вблизи совпадения их положений, приводящее к появлению дополнительного ЭПР сигнала. В результате компьютерной симуляции экспериментального спектра получена температурная зависимость времени спин-решеточной релаксации, связывающей дублеты, в которых происходят резонансные переходы, и приводящей к селективному усреднению пакетов. В районе структурного сегнетоэлектрического перехода обнаружено увеличение скорости релаксации как внутридублетных, так и междублетных переходов.

Работа выполнена при частичной поддержке Американского фонда гражданских исследований и развития для независимых государств бывшего Советского Союза (грант N REC-005).

Электронный парамагнитный резонанс успешно ис- сационных переходов между дублетами 3-4 и 5-6, пользуется для детектирования структурных фазовых приводящих к усреднению части пар спиновых пакетов, переходов, определения величины и температурного принадлежащих указанным ЭПР переходам и соответповедения локального параметра порядка, исследования ствующих одному локальному кристаллическому полю релаксационных характеристик парамагнитных дефек(„изополевых“).

тов, отражающих критическую динамику решетки [1,2].

Необходимым условием усреднения этих пакетов явВ случае высокотемпературных структурных превращеляется неравенство W >, где W — вероятность ний большие скорости передачи энергии от спиновой релаксационных переходов между дублетами, — системы в решетку вынуждают довольствоваться релакрасстояние между пакетами в спектре в частотных сационными параметрами, получаемыми из анализа форединицах. Ключевым моментом предлагаемой модели мы линии, который чрезвычайно осложняется существоявляется квазисимметричное расположение (см. далее и ванием альтернативных температурно-зависимых механизмов уширения [1,3]. Эффекты, изучаемые в данной работе, по крайней мере в некоторых материалах могут способствовать исследованиям спиновой релаксации в окрестности структурного превращения.

1. В легированном гадолинием германате свинца (ГС) Pb5Ge3O11 (сегнетоэлектрический переход P3(C1) P6(C1 ) при Tc = 450 K [4]) наблюдается 3 3h ЭПР спектр тригонального центра Gd3+, для которого хорошо выполняется приближение сильного магнитного поля (рис. 1). В произвольной ориентации магнитного поля вырождение спектров ионов Gd3+, находящихся в противоположных доменах, снимается. Между сигналами 3 4 и 5 6, принадлежащими одному типу доменов, вблизи совпадения их резонансных положений (полярный угол магнитного поля 0 41, z C3) авторами [5–7] наблюдался дополнительный сигнал, величина которого росла с уменьшением расстояния между исходными сигналами (рис. 2). Было показано, что причиной этого сигнала не может быть многоквантовый переход, хотя в окрестности пересечения угловых зависимостей переходов 4 5 и 3 4, а также 4 и 5 6, 3 4 и 2 3, 5 6 и 6 7 отчетливо наблюдаются двухквантовые переходы.

Рис. 1. Полярная угловая зависимость положений переходов Для объяснения появления дополнительного сигнала тригонального центра Gd3+ в плоскости zy. Нумерация уровв [5–7] предполагалось существование быстрых релак- ней энергии снизу вверх.

Селективное усреднение ЭПР переходов высокоспинового центра вблизи их случайного... ля является статическая модуляция параметра спинового гамильтониана b21 (c21), увеличивающаяся при приближении к температуре структурного превращения.

Разброс b43 вносит заметный, но не доминирующий вклад при азимутальных углах, близких к нулю.

Наши расчеты показали, что характер расположения спин-пакетов на переходах 3 4 и 5 6 за счет флуктуаций b21 (рис. 3) аналогичен распределению пакетов в результате модуляции b43, следовательно, подход [5–7] в объяснении дополнительного сигнала остается в силе.

На сильную зависимость величины эффекта от степени неоднородного уширения исходных линий указывает изменение формы ЭПР спектра вблизи совпадения резонансных положений при включении внешнего электрического поля (рис. 4). Наблюдаемое уменьшение интенсивности дополнительного сигнала обусловлено уменьшением неоднородной ширины исходных сигналов в электрическом поле, обнаруженным в работе [11] и связанным, по-видимому, с насыщением поляризуемости.

Задачей настоящей работы является количественное описание спектра с дополнительным сигналом вблизи совпадения резонансных положений ЭПР переходов и получение температурного поведения в районе сегнетоэлектрического перехода скоростей внутридублетной и Рис. 2. Вид спектра ЭПР вблизи совпадения положений перемеждублетной релаксации.

ходов 3 4 и 5 6 при 458 K (0.05% Gd2O3). 1 — = 0, 2 —0.5, 3 — 0.63, 4 — 0.75, 5 —1.75. Штриховая линия — результат описания формулой (4). B — ширина между pp точками экстремумов производной сигнала поглощения.

рис. 3) „изополевых“ спиновых пакетов в паре исходных ЭПР сигналов. В случае антисимметричного расположения „изополевых“ пакетов для всех пар примерно одинаково и селекция усреднения не происходит. В [5–7] предполагалось, что такой характер неоднородного уширения обусловлен разбросом величины спонтанной поляризации, а следовательно, и линейно с ней связанного параметра спинового гамильтониана b43. В результате авторам [5–7] удалось качественно описать основные закономерности поведения дополнительного ЭПР сигнала.

В качестве механизмов, вызывающих переходы между исходными дублетами, рассматривались кроссрелаксация и спин-решеточное взаимодействие. Таким образом, наблюдаемая в ГС особенность ЭПР спектра аналогична эффектам, возникающим при учете релаксации без переворота спина между крамерсовыми дублетами, происходящими из вибронного дублета, расщепленного в результате взаимодействия со случайными деформацияРис. 3. Фрагмент полярной угловой зависимости переходов ми [8,9], а также близка по природе к кросссингулярным 3 4 и 5 6 (рис. 1), иллюстрирующий формирование эффектам в ЯМР поликристаллов [10].

квазисимметричного расположения спиновых пакетов. СплошВ работе [11] было показано, что по крайней мере в ные линии — b21 = 0, штриховые — b21 = +100 MHz, окрестности сегнетоэлектрического перехода (±50 K) пунтирные — b21 = -100 MHz. Справа на линиях поглощения основным механизмом неоднородного уширения спектзнаками „+“ и „-“ показано положение „изополевых“ пакетов, ра тригональных центров Gd3+ в ГС в произвольной соответствующих максимальному и минимальному значени( = 0, 90) ориентации поляризующего магнитного по- ям b21.

Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. 1098 В.А. Важенин, В.Б. Гусева, М.Ю. Артемов частотам, I() =Re W · A()-1 · 1, (1) где W — вектор с компонентами, равными вероятностям исходных переходов, 1 — единичный вектор; в случае двух близких частот матрица i(- + ) - A() =, (2) -i( + ) - — вероятность перехода от одной частоты к другой, ± — исходные частоты.

В отличие от (1) нами предполагалось, что исходные линии состоят из пакетов лоренцевой формы с интенсивностями, имеющими гауссово распределение Рис. 4. Спектр ЭПР вблизи совпадения положений переходов m I0 exp(-n/ )3 4 и 5 6 при 454 K и = 0.5 на слаболегированном I(B) =, (3) образце. 1 — без поля, 2 — E = 7kV/cm.

1 + Teff(B - B0 - n) n=-m где B — магнитная индукция, B0 — резонансное положение, 2m + 1 — количество спиновых пакетов, 2. Измерения проводились с помощью спектромет = 2geff/h, Teff — эффективное время релаксации, ра ЭПР трехсантиметрового диапазона на образцах мообусловливающее однородное уширение линии, — нокристаллов ГС, выращенных в атмосфере воздуха или параметр, характеризующий неоднородное уширение.

азота методом Чохральского из расплава стехиометриВ этом случае выражение для формы ЭПР спектра ческого состава с примесью 0.0075 и 0.05 mol.% Gd2O3.

вблизи случайного совпадения переходов имеет вид Во избежание перекрытия исследуемых переходов с (учитывающий упомянутое выше квазисимметричное сигналами центров в противоположных доменах перед расположение пакетов) каждым циклом температурных измерений образцы монодоменизировались.

m При каждой температуре спектр ЭПР регистрировал- I(B) =- Re W · A(B)-1 · 1 exp(-n/ )2, (4) ся: в точке совпадения резонасных положений исход- n=-m ных переходов ( = - 0 = 0); при „большой“ разориентации ( = 1.5-2), где дополнительный A(B) = сигнал отсутствует, а искажение исходных сигналов из1 1 за междублетной релаксации невелико; при „малой“ i(a + n - B) - Teff 2 разориентации ( = 0.3-0.6), где эффекты усредне, (5) 1 1 i(b - nd- B)- - ния спиновых пакетов наиболее заметны (рис. 2). На 2 Teff первом этапе измерений (магнитное поле расположено в плоскости zx, соответствующей максимальному расщеп- где a и b — резонансные положения исходных сигналов, лению между одноименными переходами центров Gd3+ 1/2 — вероятность перехода от дублета к дублету, в противоположных доменах) было обнаружено, что d = b/ = b/a — отношение параметров неодновблизи Tc происходит заметная полидоменизация образ- родного уширения исходный линий.

ца, приводящая к неконтролируемому искажению формы Симуляция ЭПР спектра возможна и с использованирегистрируемых сигналов, особенно нетерпимому при ем формул работы [13], полученных при совместном ре = 0.3-0.6. В связи с этим дальнейшие измерения шении уравнений Блоха для двух низкоспиновых систем, проводились в плоскости zy, где сигналы от центров в связанных обменом. Однако меньшая гибкость последразных доменах совпадают.

них (например, невозможность корректного учета различия вероятностей исходных переходов) заметно ухуд3. Для определения вероятности междублетных шает качество описания экспериментального спектра.

переходов проводился компьютерный синтез формы ЭПР спектра с дополнительным сигналом, использую- Во избежание неоднозначности нахождения параметщий выражение [12], полученное для описания спектра ров синтезируемого ЭПР спектра необходимо аккуспиновой системы, имеющей несколько близких частот ратно определить их затравочные значения. Резонансс бесконечно узкими линиями и совершающей переходы ные положения, измеренные при = 0 и 1.5-2, (движение) между уровнями, соответствующими этим использовались для нахождения положений исходных Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. Селективное усреднение ЭПР переходов высокоспинового центра вблизи их случайного... затруднено из-за сложной при = 0, 90 сверхтонкой структуры (величины расщеплений при 41 составляют десятки мегагерц), обязанной сильному квадрупольному взаимодействию [15].

Температурное поведение параметров неоднородного и однородного уширения, а также времени междублетной релаксации для двух концентраций парамагнитной примеси, полученное в результате симуляции ЭПР спектра, приведено на рис. 6–8. Зависимости (T ) (рис. 6) качественно согласуются с данными [11] о поведении неоднородного уширения линии Gd3+ в окрестности сегнетоэлектрического перехода.

Рис. 5. Зависимость от температуры ширины линии (расстояние между экстремумами первой производной сигнала поглощения) перехода 4 5 при B C3.

переходов(a, b) в случае отсутствия эффектов усреднения спиновых пакетов. Время релаксации Teff оценивалось из температурной зависимости ширины перехода 4 5 при B C3 (рис. 5), имеющего крайне малую ширину при низких температурах и не подверженного уширению за счет разброса параметров тонкой структуры, т. е. предполагалась крайне слабая зависимость времени релаксации от типа перехода и ориентации поляризующего поля. Такое предположение было сделано в связи со сложностью выделения релаксационного вклада в ширину линии переходов 3 4 и 5 6 из- Рис. 6. Температурная зависимость. 1 — 0.0075% Gd2O3, 2 — 0.05% Gd2O3.

за сильной температурной зависимости неоднородного уширения [11] (см. также рис. 6). Оценка b, a и отношения вероятностей исходных переходов проводилась путем синтеза с помощью (3) (при заданном значении Teff) формы исходных линий при „большой“ разориентации. Отношение интенсивностей и параметров неоднородного уширения исходных сигналов 3 и 5 6 вблизи совпадения были близки к единице.

В процессе симуляции спектра при „малой“ разориентации допускалось варьирование затравочных параметров только в пределах их погрешности. Полученный спектр после дифференцирования сравнивался с экспериментальным, представляющим первую производную спектра поглощения. Пример описания наблюдаемого спектра предлагаемой моделью приведен на рис. 2 (кривая 3). Хуже всего поддаются описанию крылья трехкомпонентного ЭПР сигнала, которые спадают медленнее расчетных. Причиной этого, на наш взгляд, является существование квазинепрерывного спектра триклинных центров, имеющих сигналы на крыльях тригонального и возникающих в результате локальной компенсации избыточного заряда Gd3+ [14], а также неучет сигналов 155 от нечетных изотопов Gd и Gd (естественная распространенность для каждого 15%). Включение Рис. 7. Зависимость от температуры Teff. 1 — 0.0075% Gd2O3, в расчетную модель сигналов от нечетных изотопов 2 — 0.05% Gd2O3.

Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. 1100 В.А. Важенин, В.Б. Гусева, М.Ю. Артемов 4. Представляет несомненный интерес наблюдение и исследование проявлений релаксационного усреднения в иных (рис. 1) случайных совпадениях резонансных положений ЭПР переходов.

Вблизи пересечения угловых зависимостей переходов, имеющих общий энергетический уровень, обсуждаемые эффекты не могут иметь места, но хорошо наблюдаются двухквантовые переходы (раздел 1). В районах совпадений резонансных положений переходов, происходящих в дублетах, разделенных (так же как переходы 3 и 5 6) одним энергетическим интервалом, только для переходов 2 3 и 4 5 реализуется квазисимметричное расположение „изополевых“ спин-пакетов.

Анализ выражений (4), (5) в случае антисимметричного расположения спиновых пакетов показал, что влияние движения (релаксационных переходов) на форму и ширину линии в этом случае минимально.

Тщательное исследование спектра вблизи совпадения переходов 2 3 и 4 5 (0 42) не обнаружило следов дополнительного сигнала, наблюдение которого осложняется большим отличием интенсивностей и шиРис. 8. Температурное поведение. 1 — 0.0075% Gd2O3, рин исходных линий, причем с приближением к Tc это 2 — 0.05% Gd2O3.

отличие увеличивается.

Однако в работе [7] было показано, что спектр ЭПР и в точном совпадении резонансных положений ( = 0) Сильная зависимость Teff от температуры и слабая от исходных переходов возмущен эффектами усреднения.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.