WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 9 Электронное строение наноструктур дисульфида титана: монослои, наноленты, нанотрубки © В.В. Ивановская, Г. Зейферт, А.Л. Ивановский¶ Институт химии твердого тела Уральского отделения Российской академии наук, 620219 Екатеринбург, Россия Институт физической химии, Технический университет, D-1062 Дрезден, Германия (Получена 11 января 2005 г. Принята к печати 13 января 2005 г.) Предложены атомные модели квазиодномерных (1D) плоских (наноленты) и цилиндрических (нанотрубки) наноструктур 1T - и 2H-фаз TiS2. Самосогласованным зонным методом функционала электронной плотности в схеме сильной связи исследованы особенности электронного строения и факторы устойчивости этих наноструктур в сравнении с двумерной (2D, молекулярный монослой) и трехмерной (3D, кристалл) формами дисульфида титана. Впервые выполнен анализ возможности фазовых переходов (1T 2H) в наноструктурах. Установлено, что октаэдрический тип атомного окружения, присущий устойчивой фазе 1T кристаллического TiS2, в 2D, 1D наноструктурах сохраняется. В отличие от 3D TiS2, все стабильные 2D и 1D наноструктуры являются полупроводниками; определены закономерности изменений зонного спектра наноструктур TiS2 в зависимости от их типа и атомного строения.

1. Введение дов Mo, W являются полупроводниками, причем в зависимости от диаметра и атомной конфигурации стенок Дисульфид титана TiS2 принадлежит к широкой груп(так называемой хиральности) величина запрещенной пе слоистых дихалькогенидов d-металлов (MX2, M — щели резко меняется. Наоборот, все NbS2-нанотрубки металл, X = S, Se). Эти материалы в зависимости от по своим проводящим свойствам являются металласостава металлической подрешетки могут проявлять как ми [14–16].

металлические (и сверхпроводящие), так и полупроводДля дисульфидов d-металлов известны два наиболее никовые свойства (см. [1]).

устойчивых политипа — фазы 1T и 2H, отличающиеся Как известно, структура TiS2 составлена упаковкой типом локальной атомной координации. Для d-металлов молекулярных слоев (S-Ti-S). Внутри слоев атомы VI группы (MoS2, WS2) более стабильны 2H-фазы, где связаны за счет сильных ковалентно-ионных взаимодейатомы металла находятся в тригонально-призматичесствий, между отдельными слоями существуют слабые ком окружении атомов серы. Наоборот, для дисульфидов связи типа связей Ван-дер-Ваальса [2–4]. Слоистая струкметаллов IV группы (Ti, Zr) характерна октаэдрическая тура и анизотропия межатомных связей в кристалликоординация атомов металла (1T -политип). Дисульфиды ческих веществах рассматриваются [5–10] как факторы, металлов V группы могут существовать как в 1T, так указывающие на возможность получения их квазиоднои 2H политипных формах [1,17].

мерных (1D — нанотрубки) и квазинульмерных (0D — До настоящего времени тип локальной атомной кофуллереноподобные молекулы) наноструктур.

ординации в дисульфидных наноструктурах, т. е. возможНедавно [11] метод низкотемпературного газофазного ность „фазовых переходов“ 1T 2H при переходе от синтеза (TiCl4 + 2H2S TiS2 + 4HCl) успешно примекристаллического состояния к наноразмерному, не изунен для получения первых нанотрубок TiS2. Анализ их чался. В работах по моделированию нанотрубок NbS2, морфологии и структуры показал, что трубки составлеMoS2 и WS2 a priori полагали [14–16], что локальная ны коаксиальными слоями сульфида титана (расстояние атомная структура трубок совпадает с таковой для между слоями 0.57 нм) с атомным соотношением соответствующих кристаллических 2H-дисульфидов.

Ti : S=1 : 2, имеют открытые концы, средние величины В данной работе впервые предложены атомные мовнешних и внутренних диаметров (D) трубок составлядели и в рамках самосогласованного зонного метода ют 20-30 и 10 нм соответственно. В работах [12,13] функционала электронной плотности в схеме сильной изучены процессы интеркаляции нанотрубок TiS2 литисвязи (DFT-TB) предприняты сравнительные исследоваем и водородом и обсуждены возможности их использония электронно-энергетических свойств серии 1D, 2D вания в качестве материалов водородных аккумуляторов.

наноструктур дисульфида титана с различными (октаМатериаловедческие перспективы различных классов эдрическим и тригонально-призматическим) типами лонаноструктур во многом определяются их электронными кальной атомной конфигурации. В результате выполнен свойствами, которые могут существенно отличаться от анализ вероятности изменения типа атомного окружесоответствующих кристаллических (3D) фаз. Указанные ния при переходе кристаллического TiS2 в наноструксвойства в свою очередь зависят от атомного строения турное состояние и впервые установлены особенности и геометрии наноструктур. Так, нанотрубки дисульфизонного спектра 1D наноструктур (нехиральных zigzag ¶ E-mail: ivanovskii@ihim.uran.ru и armchair TiS2-нанотрубок и соразмерных атомных 1094 В.В. Ивановская, Г. Зейферт, А.Л. Ивановский Таблица 1. Диаметры D(Ti), величины запрещенной щели BG, полные энергии Etot и энергии деформации Est для оптимизированных структур нанотрубок и нанолент 1T - и 2H-TiS2 (расчеты DFT-TB) Фаза Наноструктура D(Ti), нм BG, эВ -Etot, эВ/атом Est, эВ/атом 1T Трубка (20, 0) 2.174 (2.161) 1.28 55.703 0.Лента I - 1.38 55.766 Трубка (20, 20) 3.733 (3.743) 1.54 55.759 0.Лента III - 1.48 55.771 2H Трубка (20, 0) 2.072 (2.161) 1.12 55.378 0.Лента II - 0.87 55.495 Трубка (20, 20) 3.478 (3.743) 1.21 55.499 -0.Лента IV - Металл 55.481 Диаметры „центральных“ цилиндров TiS2-нанотрубок, образованных атомами титана (в скобках даны значения D(Ti) до структурной оптимизации). I-IV — типы нанолент (см. текст).

лент) в сравнении с 2D молекулярными монослоями 1T - На первом этапе мы провели расчеты оптимизирои 2H-фаз. ванных структур и энергетических зон трехатомных молекулярных слоев фаз 1T и 2H дисульфида титана, на основе которых были построены структурные модели 2. Структурные модели и метод бесконечных нанотрубок. Для этого из слоя „вырезали“ расчета молекулярные ленты, которые, подобно графеновым лентам для углеродных нанотрубок [7–10,18,19], сво Структура устойчивой 1T -фазы TiS2 (группа P3m) обрачивали с образованием „трехстенных“ трубок. Эти разована триатомными (S-Ti-S) молекулярными слояTiS2-трубки состоят из трех коаксиальных цилиндров ми, состоящими из гексагональных атомных сеток Ti, атомов S, Ti и S (рис. 2). Геометрические параметры заключенных между плоскими сетками атомов S (рис. 1).

TiS2-нанотрубок (НТ), согласно принятой схеме [18,19], Слои упакованы таким образом, что атомы Ti располоописывали с помощью базисных векторов гексагональжены друг над другом вдоль оси z. Координационные ной сетки атомов Ti (a1 и a2, рис. 1), задавая так числа атомов Ti и S равны 6 и 3 соответственно, называемый хиральный вектор ch = na1 + ma2, который атомы Ti находятся в центрах октаэдров [TiS6], соприравен периметру цилиндра атомов Ti.

касающихся гранями. Элементарная ячейка содержит Все многообразие конструируемых указанным ободну формульную единицу (Z = 1), атомы находятся в разом TiS2-НТ можно, воспользовавшись известной позициях: Ti — 1a(0, 0, 0); S — 2d(1/3, 2/3, 0.2501).

классификацией (см. [18,19]), разделить на три групПараметры решетки: a = 0.3402, c = 0.5698 нм [1].

пы структур: так называемые нехиральные armchair Метастабильная фаза 2H-TiS2 (группа C6/mmc) также (n, n), zigzag (n, 0) (рис. 2) и хиральные (n, m) трубобразована молекулярными слоями S-Ti-S, состоящики. Мы рассмотрели нехиральные zigzag (20, 0) и ми из сопряженных тригональных призм [TiS6]. Позиции armchair (20, 20) НТ. Зонные расчеты проведены с исатомов в ячейке (Z = 2): 2Ti — (0, 0, 0), (0, 0, 1/2), пользованием 120-атомных элементарных ячеек; диамет4S — (1/3, 1/3, ±z ), (-1/3, -1/3, 1/2, ±z ).

ры центральных (в трубке —D(Ti)) атомных цилиндров приведены в табл. 1.

Кроме того, проведены расчеты зонной структуры бесконечных молекулярных TiS2-лент, „сверткой“ которых получены упомянутые (20, 0) и (20, 20) трубки. При этом мы преследовали две основные цели.

Во-первых, представляется интересным сравнить электронно-энергетические состояния нанолент 1T и 2H-фаз TiS2 с тремя типами срезов, составленных S-, Ti- или (S + Ti)-атомами, и определить их наиболее устойчивые конфигурации. Образование таких краевых структур для TiS2-нанотрубок может быть связано с наличием протяженных атомных дефектов их стенок (дислокациями) вдоль оси НТ либо за счет отклонения Рис. 1. Структуры молекулярных слоев фаз TiS2 1T и 2H структуры трубок от цилиндрической — при формирова(1 —Ti, 2 —S). Указаны базисные векторы (a1, a2), используении свиткообразной морфологии НТ. Отметим, что „намые при построении атомных моделей нанотрубок. Штриховые носвитки“ обнаружены (методом сканирующей микролинии обозначают „срезы“ нанолент I-IV, пояснения см. в скопии) для ряда наноматериалов (например, оксидов тексте.

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Электронное строение наноструктур дисульфида титана: монослои, наноленты, нанотрубки Рис. 2. Фрагменты оптимизированных атомных структур нанотрубок zigzag (20, 0), построенных на основе молекулярных слоев фаз 1T - и 2H-TiS2.

d-металлов [20–23]). Наличие краевых состояний мо- ячейках. Направления „разрезов“ 1T - и 2H-TiS2 может привести к переходам типа полупроводник-металл: нослоев показаны на рис. 1. В результате плоскости недавно найдено возникновение металлоподобных со- срезов лент I, II содержат атомы Ti или S, тогда как стояний на срезах мономолекулярных лент полупрово- лент III, IV — атомы (Ti + S).

дящего MoS2; соответствующие краевые атомные це- Расчеты всех упомянутых наноструктур выполнены пи были интерпретированы как одномерные проводни- самосогласованным зонным методом функционала элекки [24]. тронной плотности в схеме сильной связи (DFT-TB) [25].

Структуры всех рассмотренных наносистем оптимизиВо-вторых, сравнение энергетических состояний сорованы по условию минимизации их полной энергии.

размерных нанолент и нанотрубок позволяет обсудить Результатами расчетов явились энергетические зоны, относительную стабильность этих систем в термиполные и парциальные плотности электронных состоянах энергии деформации (strain energy Est, см., наний (ПС), полные энергии систем (Etot).

пример, [14–16]), отражающей энергетический эффект свертки плоского слоя (ленты) в цилиндр.

В качестве модельных систем мы рассмотрели четыре 3. Обсуждение результатов бесконечные молекулярные ленты типа I-IV, использованные для построения 1T - и 2H-подобных TiS2-HT: Прежде чем обратиться к изложению полученных zigzag (20, 0) — (I, III) и armchair (20, 20) — (III, IV) результатов, отметим, что зонная структура кристалс одинаковым числом атомов (120) в элементарных лического 1T -TiS2, изучена к настоящему времени как Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 1096 В.В. Ивановская, Г. Зейферт, А.Л. Ивановский Рис. 3. Энергетические зоны молекулярных слоев фаз 1T - и 2H-TiS2.

экспериментальными, так и теоретическими методами в DFT-TB. Две нижние зоны (от -13.86 до -11.90 эВ) ряде работ (см. обзоры в [3,4,26–28]). В отличие от вы- относятся к квазиостовным и составлены в основном водов ранних работ, согласно которым 1T -TiS2 отнесен вкладами состояний S-3s. Расщепление между связык узкощелевым полупроводникам [2], более корректные вающими и антисвязывающими s-подобными зонами оценки последних лет показали, что дисульфид титана (в высокосимметричных точках зоны Бриллюэна и M) является полуметаллом — за счет перекрывания зон не превышает 1.96 эВ. В интервале от -5.46 до -0.53 эВ S-p-Ti-d в области уровня Ферми (табл. 2, [4,26–28]).

расположены шесть занятых связывающих зон с преКритический анализ имеющихся расчетов TiS2, а также имущественными вкладами состояний S-3p. Верхний и данные экспериментов по рентгеноэлектронной спектронижний края этой полосы соответствуют точкам зоны скопии и измерениям электросопротивления приводятся Бриллюэна M и. Выше уровня Ферми (EF) локалив работах [26,27]. С другой стороны, зонный расчет зованы три несвязывающие Ti-3d-зоны симметрии t2g, (методом линейных muffin-tin орбиталей (LMTO)) изокоторые образуют дно зоны проводимости. Отметим, что лированного молекулярного монослоя 1T -TiS2 [4] покаk-дисперсия этих зон очень мала (рис. 3). Монослой зал, что он является полупроводником. Переход в ме1T -фазы дисульфида титана является полупроводником таллоподобное состояние достигается для „пластины“, (с непрямым переходом -M), величина Eg составляет содержащей более 10 молекулярных слоев. Какие-либо 1.65 эВ.

сведения об электронной структуре метастабильного Зонный спектр монослоя 2H-TiS2 имеет ряд суще2H-TiS2 нам неизвестны.

ственных отличий и во многом подобен зонной структуре других 2H-дисульфидов [29–31]. В частности, в срав3.1. 1T- и 2H-монослои нении с 1T -монослоем k-дисперсия зон S-3p оказывается меньше, как и величина запрещенной щели ( 1.25 эВ).

На рис. 3 представлены энергетические зоны молеСравним энергетические распределения полных и паркулярного слоя 1T -TiS2, полученные в рамках метода циальных плотностей состояний 1T - и 2H-монослоев (рис. 4). Интенсивный пик A (с максимумом при Таблица 2. Параметры зонной структуры (в эВ) моносло-12.4эВ) для 1T -TiS2 монослоя образован 3s-состояев 1T - и 2H-TiS2 (наши DFT-TB-расчеты) в сравнении с ниями серы, пик B (вблизи -3, 41 эВ) —S-3p с заметрезультатами предыдущих зонных расчетов кристалла 1T -TiSными вкладами состояний Ti-3d. Нижние пики ПС зоны проводимости C, D составлены в основном состояниями Монослой Кристалл Ti-3d(t2g) и Ti-3d(eg) с примесью антисвязывающих соШирины зон 1T 2H 1T [4] [4] [26] [27] [28] стояний S-3p и Ti-sp. Данные полосыПСимеют ряд субструктур. Например, профиль ПС S-3p-подобной полосы S-3s 1.96 2.22 1.9 - 2.0 2.1 1.(пик B) содержит три максимума (b1, b2 и b3), которые Щель S-3s-S-3p 6.44 6.38 6.4 - 6.2 6.5 6.обнаруживаются также в спектре кристалла [32]. Их S-3p (до EF) 4.93 4.70 5.1 5.31 5.3 5.5 5.относят за счет связывающих S-3p-Ti-4s, 4p; S-3p-Ti-3d BG 1.65 1.25 1.0 п/м п/м п/м п/м (Перекрывание зон) - - - 0.4 0.1 - - и несвязывающих S-3p состояний соответственно. Из полученного распределения ПС для 3H-монослоя можно Наши расчеты DFT-TB. Зонные расчеты методами: NB-LMTO [4], видеть, что отмеченные пики (A-D) становятся месферических волн (LSW) [26], полнопотенциальным линейным менее интенсивными, причем полосы C и D сливаются тодом присоединенных плоских волн (full-potential LAPW) [27,28], в единую антисвязывающую полосу смешанного типа Для полуметаллического (п/м) кристалла TiS2 приведены величины перекрывания S-3p-Ti-3d-зон в области EF.

Ti-3d(t2g + eg)-S-3p.

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Электронное строение наноструктур дисульфида титана: монослои, наноленты, нанотрубки Рис. 4. Полные (сплошные линии) и парциальные (Ti-3d, штриховые линии) плотности состояний монослоев 1T (a) и 2H (b) TiS2.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.