WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

1/1/2 -Tc2 - T +T Для сравнения времен релаксации для разных кристал 1+ -1, T < Tc2, (5) Tлов и для разных фазовых переходов удобно определить Физика твердого тела, 1998, том 40, № 1096 Е.В. Балашова, В.В. Леманов, И. Альберс, А. Клепперпипер из (7) время релаксации при T = 0K в виде могут проявляться в таких системах с пониженной размерностью. С другой стороны, примесь BP, приводящая -1/2 1/к появлению очень сильных локальных полей при замеTc2 +T T 0 = 0 щении группы HPO3 группой PO4 [13], в принципе моT1 Tжет проявиться в особенностях акустических аномалий.

Кроме того, экспериментальные данные, имеющиеся в -1/Tc2 +T литературе, также дают основание предполагать наличие 1+. (8) Tвнутренных электрических полей в кристаллах BPI [12], которые могут сказываться на акустических аномалиях Учитывая в (5) аддитивно статический вклад в измене- при сегнетоэлектрическом фазовом переходе.

ние скорости, обусловленный энергией взаимодействия Как следует из рис. 3, распространение продольных параметра порядка с деформацией вида gP2S2, получаем акустическох волн вдоль моноклинной оси (Y) не соследующее выражение для изменения скорости:

провождается уменьшением скорости при сегнетоэлектрическом фазовом переходе. В области максимума ди1 электрической проницаемости наблюдаются лишь плато v/v = 1 на температурной зависимости скорости и небольшое 1 + изменение наклона за счет биквадратичной связи вида -1 1/gQ2S2. Отсутствует также и пик затухания. Отсутствие 1/Tc2 - T +T отрицательного скачка скорости и максимума затухания 1 + -Tза счет стрикционной энергии dQ2S для продольных акустических волн, распространяющихся вдоль оси спонтан1/g Tc2 -T +T ной поляризации (Y ), является результатом подавления + -1. (9) 2c0 T этих аномалий дальнодействующим диполь-дипольным взаимодействием [14] в одноосном сегнетоэлектрике.

Используя (6) и (9) и экспериментальные данные, мы Работа поддержана Российским фондом фундамен оценили значения T, T1, 0 и комбинацию констант тальных исследований (проект № 96-02-17857).

(g/c0). На рис. 5 показана расчетная температурная зависимость скорости вдоль оси X, полученная из (9) при значении времен релаксации поляризации Список литературы 0 10-10 s, T = 1.6 · 10-2, T1 = 5.2 · 10-3 и = [1] J. Albers. Ferroelectrics 78, I, 3 (1988).

(g/c0) = 5.6 · 10-4. Малое значение параметра [2] J. Albers, A. Klpperpieper, H.J. Rother, S. Hausshl. FerroT указывает на то, что фазовый переход близок к electrics 81, IV, 27 (1988).

трикритической точке. Этот вывод соответствует дан[3] I. Fehst, M. Paasch, S.L. Hutton, M. Braune, R. Bhmer, ным диэлектрических измерений, в которых отношение A. Loidl, M. Drffel, TH. Narz, S. Hausshl, G.J. McIntyre.

наклонов обратной диэлектрической проницаемости в Ferroelectrics 138, 1–4, 1 (1993).

сегнето- и парафазе оказывается близким к четырем.

[4] R. Sobestrianskas, J. Grigas, Z. Czapla, S. Dacko. Phys. Stat.

Времена релаксации параметра порядка, полученные из Sol. (a) 136, 223 (1993).

аномалий скорости и затухания, совпадают. Что касается [5] A. Pppl, G. Vlkel, H. Metz, A. Klpperpieper. Phys. Stat.

параметра T1, описывающего силу связи параметра Sol. (b) 184, 471 (1994).

[6] H. Bauch, R. Bttcher, G. Vlkel. Phys. Stat. Sol. (b) 178, Kпорядка с деформацией, то его значение, полученное (1993).

из аномалии скорости, превышает в 2–3 раза значение, [7] H. Bauch, J. Banys, R. Bttcher, C. Klimm, A. Klpperpieper, полученное из аномалии затухания. В обоих случаG. Vlkel. Phys. Stat. Sol. (b) 187, K81 (1995).

ях параметр T1 достаточно мал. Это означает, что [8] M.L. Santos, J.M. Kiat, A. Almeida, M.R. Chaves, A. Klpperзаметные изменения скорости должны наблюдаться в pieper, J. Albers. Phys. Stat. Sol. (b) 189, 371 (1995).

достаточно узкой области температур вблизи фазового [9] M. Maeda. J. Phys. Soc. Jap. 57, 9, 3059 (1988).

перехода со стороны упорядоченной фазы. Однако, как [10] J. Albers, E.V. Balashova, A. Klpperpieper, V.V. Lemanov, указывалось выше, отсутствие ярко выраженного отрицаH.E. Mser, A.B. Sherman. Ferroelectrics 108, V, 357 (1990).

тельного скачка скорости при Tc2 и уменьшение скорости [11] J. Albers, E.V. Balashova, A. Klpperpieper, V.V. Lemanov, при температурах выше температуры максимума диэлекH.E. Mser. Ferroelectrics, in press.

трической проницаемости, т. е. фактически в парафазе, [12] R. Cach, S. Dacko, Z. Czapla. Phys. Stat. Sol. (a) 148, (1995).

принципиально отличают аномалию скорости от класси[13] H. Bauch, G. Vlkel, R. Bttcher, A. Pppl, H. Schfer, ческого термодинамического поведения для кристаллов J. Banys, A. Klpperpieper. Phys. Rev. B54, 13, 9162 (1996).

без пьезоэффекта в парафазе и требуют рассмотрения [14] С.Я. Гегузина, М.А. Кривоглаз. ФТТ 9, 10, 3095 (1967).

дополнительных механизмов. Особенности структуры кристаллов BPI, характеризующиеся наличием квазиодномерных цепочек, указывают на существенную роль флуктуаций параметра порядка, которые наиболее ярко Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.