WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Параметр димеризации q, корреляционный радиус и корреляционные функции по продольным компонентам Величину энергетической щели между основным и спина на расстоянии r = 1 довольно слабо зависят от возбужденным состояниями определим из зависимости температуры при T < Tc1 (рис. 3). Это связано с намагниченности от внешнего магнитного поля, напратем, что возбуждениями являются спиноны (понятие, вленного перпендикулярно плоскости решетки. Так, при введенное Андерсоном [13]), т. е. димер разрывается критическом значении поля Hc намагниченность M = 0, на два спина, находящихся на некотором расстоянии корреляционной радиус, параметр димеризации резко 9 Физика твердого тела, 1998, том 40, № 1084 С.С. Аплеснин Рис. 4. Зависимости намагниченности M (a), корреляционного радиуса (на вставке), параметра димеризации q (b) и спинz,+ z,спиновой корреляционной функции на r = 1 по продольным (z) (1, 2) и поперечным (+, -) (3) компонентам спина S0 Sв модели (, 0), = 0.05, = 0.65 (1) и (, ), = 0.0, = 0.45 (2, 3) (c) от внешнего поля. d — фазовая диаграмма димерного состояния (DS), спин-флоп фазы (SF) на плоскости поле–альтернирование обмена в модели (, ) (1) и (, 0) (2) для изотропного обмена =0.

уменьшаются с ростом величины поля в обеих моделях плоемкости и восприимчивости. В 2D-модели Гейзенбер(рис. 4). Корреляционные функции по поперечным ком- га TC max/T max 0.5, в 1D-модели TC max/T max 0.76.

понентам меняются незначительно. Здесь также можно В области 0.5, где энергии DS в двух моделях выделить область полей Hc < H < H, в которой сравниваются, энергетические щели также равны.

реализуется неоднородное магнитное состояние, исчезаИтак, при альтернировании обмена по двум векторам ющее при 0. Зависимость M(H) линейна в этой трансляций либо по одному из них получены асимобласти полей. В полях H > H образуется классическое птотические зависимости от альтернирования обмена спин-флоп-состояние. На рис. 4 изображена зависимость значений энергии (E - 0.68) =0.361.80(6) и 0.212.0(5), критических полей от величины альтернирования обмена энергетической щели между основным и триплетным содля двух моделей в изотропном случае. В моделях (, ) стояниями Hc() =1.962.(1) и 1.8(1)( - 0.35(3))0.67(2).

и (, 0) эти зависимости соответственно интерполиОпределены границы устойчивости анизотропного антируются степенными зависимостями Hc = 1.962.(1) и ферромагнетика относительно альтернирования обмена Hc = 1.8(1)(-0.35(3))0.67(2). При альтернировании об =(1 - Jx,y/Jz)0.4 в модели (, ) и =(1 - Jx,y/Jz)0.мена по двум направлениям отношение Hc/Tc1 1.78 не = в модели (, 0). Энергия, приходящаяся на одну альзависит от величины альтернирования обмена, а в модетернативную связь, больше по абсолютной величине в ли (, 0) наблюдается зависимость от, которую можно (, )-модели, чем в (, 0), для < 0.5. При альтерприближенно оценить как Hc/Tc1 ( - 0.34)0.17. Понировании обмена по одному из векторов трансляций видимому, это связано с анизотропией корреляционного анизотропный AF с анизотропией < 0.02 переходит радиуса. Так, с ростом магнитная квазиодномерность увеличивается, происходит перераспределение плотно- в димерное состояние через неупорядоченное квантовое сти состояний синглетных и триплетных возбуждений, состояние. Это состояние реализуется в области темпечто проявляется в смещении температуры максимума те- ратур между DS и PM.

Физика твердого тела, 1998, том 40, № Димерное состояние в двумерной анизотропной модели Гейзенберга с альтернированными обменами Список литературы [1] L.N. Bulaevskii, A.I. Buzdin, D.I. Khomskii. Solid State Commun. 27, 5 (1978).

[2] M.C. Cross, D.S. Fisher. Phys. Rev. B19, 402 (1979).

[3] S.A. Kivelson, D.S. Rokhsar, J.P. Sethna. Phys. Rev. B35, (1987).

[4] J.E. Hirsch. Phys. Rev. B35, 8726 (1987).

[5] S. Tang, J.E. Hirsch. Phys. Rev. B37, 9546 (1988).

[6] A. Feiguin, C.J. Gazza, A.E. Trumper, H.A. Ceccatto. J. Phys.:

Condens. Matter. 6, 9546 (1988).

[7] K. Yonemitsu, A.R. Bishop, J. Lorenzana. Phys. Rev. B47, 8065 (1993).

[8] N. Read, S. Sachdev. Phys. Rev. B42, 4568 (1990).

[9] M. Nishi, O. Fujita, J. Akimitsu. Technical Report of ISSP. Ser.

A 2759, 1 (1993).

[10] J.R. Fletcher, S.S. Kazmi, K.J. Maxwell, J.R. Owers-Bradey.

Physica B 165–166, 973 (1990).

[11] H. Raedt, A. Lagendijk. Phys. Rep. 127, 233 (1985).

[12] С.С. Аплеснин. ФТТ 38, 6, 1868 (1996).

[13] P.W. Anderson. Mater. Res. Bull. 8, 153 (1973).

[14] P. Vries, H.D. Raedt. Phys. Rev. B47, 7929 (1993).

Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.