WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Это сходство объясняется тем. что мультислойная пленка с толщиной слоев железа 5.8 представляет собой двухфазный сплав Pd с Fe/Pd с концентрацией атомов Pd 81 at.% и может быть сравнима со сплавом Fe6Pd94. Для остальных пленок (6 < d < 30 ) поведение величины межзонной плотности состояний в зависимости от энергии не может быть представлено в виде суперпозиции спектров чистого Fe и спин-поляризованного Pd (об этом свидетельствует отрицательное значение величины 2( )2 в области энергий от 2.1-3eV для пленок с толщиной слоя железа 14, 17 и 23 ).

Сравнивая спектры 22 для пленок Fe/Pd, можно заметить немонотонное поведение этих кривых в зависимости от толщины слоев железа. Так, например, для пленки с толщиной слоя 5.8 величина 22 меньше только значений 22 у пленки с толщиной слоя железа 30 для всего спектра и пленки с толщиной 19.3 для значений энергии от 1.3 до 2.1 eV. А для пленок с толщиной слоя Рис. 4. a) Спектральная зависимость величины 2( )2 для железа 14, 17 и 23 величина 22 меняет знак на пленок Fe (x )/Pd (30 ). Обозначение кривых (1–9) то же, противоположный в области энергий от 2.1-3eV. На что и на рис. 1. b) Спектральные зависимости величины рис. 5 приведена зависимость величины 22, характери- 2( )2 для массивной пленки Fe, а также пленок спинполяризованного Pd и Fe, полученные в [3].

зующей межзонную плотность состояний, от магнитного Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Магнитооптические свойства многослойных пленок Fe/Pd Теоретически для тонких пленок было показано [8], что наблюдаемые в них осцилляции ЭЭК с изменением толщины магнитного слоя вызваны осцилляциями недиагональной компоненты тензора диэлектрической проницаемости, что в свою очередь является результатом возникновения квантовых размерных эффектов в этих (d ) пленках, а именно следствием образования QWS. Образование QWS должно приводить и к осцилляциям косвенного обменного взаимодействия. Действительно, при изучении намагниченности насыщения в данных мультислоях было обнаружено осцилляционное поведение в зависимости от толщины магнитного слоя (рис. 6). Сравнивая осцилляции величины 22 при изменении толщины слоя железа с кривой зависимости Рис. 5. Зависимость величины 2( )2 для пленок Fe (x )/Pd (30 ) от толщины x магнитной прослойки Fe при намагниченности насыщения для тех же пленок (рис. 6), различных значениях энергии падающего света. E, eV: 1 —1.5, можно видеть, что, несмотря на качественное подобие 2 —2.5, 3 —3.5.

кривых, имеются и существенные различия. При изменении толщины слоя железа намагниченность и величина 22 изменяются непропорционально. Например, при переходе от пленки с толщиной слоя железа к пленке с толщиной слоя железа 30 намагниченность возрастает в 3 раза тогда как соответствующее изменение величины межзонной плотности состояний составляет примерно 13 для энергии 1.5 eV, 30 для энергии 2.5 eV, а для энергии 3.5 eV наблюдается еще и изменение знака.

Для пленок с толщиной Fe в районе 12-17 поведение кривой межзонной плотности состояний качественно отличается от поведения кривой намагниченности. Таким образом, осцилляции величины 22 не являются прямым следствием осцилляций косвенного обменного взаимодействия. Осцилляции как в том, так и в другом случае — проявление квантовых размерных эффектов в мультислоях, которые соответствующим образом Рис. 6. Зависимость намагниченности насыщения для пленок меняют электронную структуру пленок с изменением Fe (x )/Pd (30 ) от толщины x магнитной прослойки Fe.

толщины магнитной прослойки. Но если для кривой намагниченности нам важны изменения, происходящие на уровне Ферми, то в магнитооптике мы видим влияние квантовых размерных эффектов на всю энергетическую слоя Fe для энергии 1.5, 2.5 и 3.5 eV. Из сравнения полуструктуру.

ченных кривых с кривыми зависимости величины ЭЭК Таким образом, в настоящей работе проведено изуот толщины слоя железа для углов падения света чение магнитооптических свойств многослойных плеи 73.7 (рис. 3) было обнаружено, что для пленки с нок Fe/Pd при помощи ЭЭК в области энергий световых толщиной слоев железа 19.3 как величина ЭЭК, так квантов 1.3-3.6 eV для углов падения света 60 и 73.и величина 22 имеют локальный максимум для всех при комнатной температуре.

трех значений энергии. Для пленки с толщиной слоя Fe, Показано, что в изучаемом диапазоне энергий спектравной 12.4, величина 22 не является локальным ральное поведение величины ЭЭК для системы мномаксимумом при всех значениях энергии, в то время гослойных пленок Fe/Pd существенно отличается от как величина ЭЭК является. Значение величины 22 спектра ЭЭК поликристаллических пленок железа.

для пленки с толщиной слоя железа 30 является Проведен расчет недиагональных компонент тензомаксимальным, так же как значения ЭЭК.

ра диэлектрической проницаемости для системы плеПодобие общего вида всех трех кривых (кривой ЭЭК нок Fe/Pd. Обнаружена осцилляционная зависимость для угла падения света 60, кривой ЭЭК для 73.7, величины 22 от толщины ферромагнитной прослойа также величины 22 в зависимости от толщины ки Fe, качественно похожая на осцилляционную зависислоя железа) указывае на то, что осцилляции ЭЭК при мость ЭЭК от толщины слоя Fe.

изменении толщины слоев железа являются следствием Наблюдаемая осцилляционная зависимость ЭЭК и соответствующих осцилляций величины 22, характе- межзонной плотности состояний связывается с проявлеризующей межзонную плотность состояний. нием квантовых размерных эффектов.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 1066 Е.А. Ганьшина, А.А. Богородицкий, Р.Ю. Кумаритова, В.В. Бибикова, Г.В. Смирницкая...

Список литературы [1] G.G. Low, T.M. Holden. Proc. Phys. Soc. Lond. 89, (1966).

[2] V.L. Moruzzi, P.M. Maraes. Phys. Rev. B39, 471 (1989).

[3] D. Weller, W. Reim, K. Sporl. J. Magn. Magn. Mater. 93, (1991).

[4] J.E. Ortega, E.F. Himpsel. Phys. Rev. Lett. 69, 844 (1992).

[5] W.R. Bennet, W. Schwaracher, W.F. Egelhoff. Phys. Rev. Lett.

65, 3169 (1990).

[6] T. Katayama, Y. Suzuki, M. Hayashi, A. Thiaville. J. Magn.

Magn. Mater. 126, 527 (1993).

[7] Y. Suzuki, P. Bruno. J. Magn. Magn. Mater. 140–141, (1995).

[8] A. Vedyayev, N. Ryzhanova, S. Young, B. Dieny. Phys. Lett.

A215, 317 (1996).

[9] Э.М. Рейхрудель, Г.В. Смирницкая. Итоги науки и техники.

Сер. Электроника и ее применение 8, 43 (1976).

[10] М. Старкова, Е. Лихушина, С. Свешников, А. Кацнельсон.

Вестн. МГУ. Сер.3. Физика, астрономия 6, 38 (1999).

[11] Г.С. Кринчик. Физика магнитных явлений. Изд-во МГУ, М.

(1976). 367 с.

[12] Y.R. Beatti. Phil. Mag. 460, 235 (1955).

[13] P.N. Argyres. Phys. Rev. 97, 334 (1955).

[14] S. Adler. Phys. Rev. 126, 413 (1962).

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.