WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

105-107периодов магнитного поля. 2) плотность оставшихся центров зарождения/закрепления доменов и скорости доменных границ таковы, что Изменения, происходящие с формой и размерами ГДД за полупериод поля доменные границы проходят расстоот периода к периоду поля, должны приводить к размыяние, не превышающее половины среднего расстояния тию петли гистерезиса. Из рис. 3 видно, что размытие между центрами доменов;

мало, но наблюдается некоторая нестабильность формы 3) наличие нижней (по амплитуде поля) и верхпетли. Следовательно, наиболее существенные измененей (по частоте) границ области формирования ГДД ния в ГДД происходят не непрерывно, а ступенчато, обусловлено невозможностью коллапсирования доменов через 500–1000 периодов поля (по данным рис. 3).

в течение периода поля, в первом случае из-за малой Переход к треугольной форме петли гистерезиса свяамплитуды поля HM Hs, во втором — из-за недостатка зан с задержкой образования и роста обратной магнитвремени на сближение в течение полупериода поля ной фазы [17]. Достигаемое при этом в течение одного из границ доменов;

периодов поля насыщение образца делает невозможным 4) верхняя (по амплитуде поля) и нижняя (по частосуществование устойчивых ГДД на протяжении многих те) границы области формирования ГДД определяются периодов поля. Для области формирования ГДД, как и практически полным подавлением зародышей доменов для области формирования двумерных доменных струкхотя бы в одном из полупериодов поля, что в свою тур [8], характерна несимметричная петля гистерезиса.

очередь приводит к треугольной форме петли гистереВ случае ГДД ее форма имеет вид, промежуточный зиса и невозможности сохранения доменной структуры между треугольной и эллиптической петлями (рис. 3).

в течение многих периодов поля.

В ряде работ, посвященных изучению свойств ферритов-гранатов в гармоническом магнитном поле, исследованы колебания доменных границ интегральными Список литературы методами [18–20], в основном при амплитудах полей [1] Г.С. Кандаурова, А.А. Русинов. ДАН 340, 5, 610 (1995).

HM Hs. Динамические механизмы перемагничивания [2] Г.С. Кандаурова. ДАН СССР 308, 1364 (1989).

в сильных гармонических полях с HM Hs (зарождение [3] И.Е. Дикштейн, Ф.В. Лисовский, Е.Г. Мансветова, Е.С. Чидоменов, движение доменных границ) практически не жик. ЖЭТФ 100, 5, 1606 (1991).

изучены, поэтому для выяснения количественных зако[4] М.В. Четкин, А.И. Ахуткина, Т.Б. Шабаева. Микроэлекномерностей формирования доменных структур необтроника 27, 5, 396 (1998).

ходимы дальнейшие исследования. Здесь отметим (без [5] М.В. Логунов, М.В. Герасимов. ФТТ 44, 9, 1627 (2002).

уточнения причин) следующие особенности перемагни- [6] Ф.В. Лисовский, Е.Г. Мансветова, Е.П. Николаева, А.В. Ничивания в гармоническом поле, выявленные при выпол- колаев. ЖЭТФ 103, 1, 213 (1993).

[7] Ф.В. Лисовский, Е.Г. Мансветова, Ч.М. Пак. ЖЭТФ 108, 9, нении настоящей работы: зарождение доменов может 103 (1995).

происходить спустя сравнительно большое время — [8] М.В. Логунов, М.В. Герасимов. Письма в ЖЭТФ 74, 10, несколько микросекунд после смены полярности поля 551 (2001).

(для сравнения в импульсном поле для зарождения до[9] G.S. Kandaurova, A.E. Sviderskiy. Physica B176, 213 (1992).

мена достаточно t 0.1 µs [21,22]). На коллапсирование [10] Г.С. Кандаурова. ФММ 79, 1, 158 (1995).

сблизившихся на расстояние 1 µm доменных границ [11] D.J. Craik, G. Myers. Phil. Mag. 31, 489 (1975).

требуется время t > 2 µs (рис. 4, g–i), так же как и на [12] G.J. Zimmer, T.M. Morris, F.B. Humphrey. IEEE Trans. Magn.

изменение направления движения „гребня“ при смене MAG-10, 3, 651 (1974).

полярности поля (рис. 5). Скорости движения доменных [13] Л.П. Иванов, А.С. Логгинов, Г.А. Непокойчицкий, В.В. Рандошкин. ФТТ 22, 11, 3469 (1980).

границ в различных условиях имеют близкие величи[14] F.H. de Leew. IEEE Trans. Magn. MAG-14, 5, 596 (1978).

ны: при движении как сравнительно плоской границы [15] A.P. Malozemoff, J.C. Slonczewski. Magnetic Domain Walls расширяющегося домена, так и лидирующих участков in Bubble Materials. Acad. Press, N.Y. (1979).

„гребня“ (радиусы закругления доменных границ [16] В.А. Боков, В.В. Волков, В.И. Карпович. ФТТ 24, 8, и 5 µm соответственно), а также при расширении и (1982).

сжатии домена.

[17] Г.С. Кандаурова, В.Х. Осадченко. Письма в ЖТФ 21, 20, Таким образом, сопоставление результатов прямого 11 (1995).

исследования динамических доменных структур стробо[18] B.E. Argyle, J.C. Slonczewski, M.H. Kryder. IEEE Trans.

скопическим методом и интегральных характеристик Magn. MAG-18, 6, 1325 (1982).

[19] Л.В. Великов, Е.П. Ляшенко, С.С. Маркианов. ЖЭТФ 84, процессов перемагничивания — динамических петель 2, 783 (1983).

гистерезиса — позволяет сделать выводы, что формиро[20] А.Ф. Алейников, Е.Г. Рудашевский. ПТЭ 4, 149 (1988).

вание ГДД в гармоническом магнитном поле возможно [21] V.G. Kleparsky, I. Pinter. Phys. Stat. Sol. (a) 76, 1, K1 (1983).

при выполнении следующих условий:

[22] V.G. Kleparsky, I. Pinter, L. Bodis. IEEE Trans. Magn.

1) амплитуда поля превышает статическое поле наMAG-20, 5, 1156 (1984).

сыщения доменной структуры образца, но из-за ограниФизика твердого тела, 2003, том 45, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.