WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

- Uc(x) EG(ZnTe) - EG(x) - Uc(x) +Uhh(x).

Согласно [15], упругие напряжения приводят к энер(8) гетическим сдвигам зоны проводимости Uci, валентной Зависимость QC от состава x, рассчитанная по этой зоны тяжелых дырок Uhhi и зоны легких дырок Ulhi в формуле, представлена на рис. 2 сплошной кривой 3.

соответствии с формулами Монотонное уменьшение QC с увеличением концентрации Cd в квантовой яме обусловлено различием значеUci = 2aci(C11i - C12i)Xi, ний деформационных потенциалов ac и av для материала КЯ, а также одноосных деформационных потенциалов b для ZnTe и CdTe. На этом же рисунке треугольUhhi = -2avi(C11i - C12i)Xi + bi(C11i + 2C12i)Xi, (7) никами представлены значения QC, полученные нами из экспериментальных данных. Видно, что треугольники Ulhi = -2avi(C11i - C12i)Xi - 0.5bi(C11i + 2C12i)Xi хорошо ложатся на расчетную кривую. Отметим, что положение кривой QC(x) на графике слабо зависит от - 0.5i + 0.5 i + 4.5 2bi(C11i + 2C12i)Xi исходного значения a. На рис. 2 для иллюстрации 0.этого пунктирной кривой 2 представлен гипотетический - 2bi(C11i + 2C12i)Xii, случай, когда a = aGaAs, т. е. когда период решетки задается сильно рассогласованной подложкой. И даже в где aci и avi — гидростатические деформационные поэтом случае изменение кривой QC(x) мало, не говоря тенциалы зоны проводимости и валентной зоны соответуже об изменении a в пределах от ab до aqw. Это ственно; bi — потенциал деформации сдвига валентной означает, что для многоямных структур или сверхрешезоны; i — значение спин-орбитального расщепления;

ток ZnCdTe/ZnTe разрывы зон практически не зависят от C11i и C12i — упругие постоянные. Деформационные соотношения толщин КЯ и барьеров.

потенциалы, упругие постоянные и периоды кристаллических решеток для бинарных соединений ZnTe и CdTe хорошо известны. Они представлены в табл. 3. Для 5. Заключение слоя CdxZn1-xTe значения соответствующих параметров были получены линейной интерполяцией значений Методом ТРСГУ обнаружен сигнал, обусловленный для ZnTe и CdTe.

эмиссией электронов с основного уровня размерного Рассмотрим сначала случай a = aZnTe, который квантования в зоне проводимости высокоомной струкдостаточно хорошо соответствует эксперименту, протуры с одиночной КЯ на границе ZnCdTe/ZnTe. Энергия веденному в данной работе. Действительно, толщина активации этого уровня коррелирует с энергетическим буфера ZnTe (1.5 мкм) значительно превышает критичеположением линии излучения КЯ в спектрах катодолюскую толщину изоморфного роста пленки ZnTe на GaAs минесценции (КЛ). Предложена процедура расчета па(примерно 1.5 нм согласно [20]). Следовательно, можно раметра разрыва зоны проводимости QC, основанная на предположить, что кристаллическая решетка ZnTe вблиэкспериментальных данных ТРСГУ и КЛ при известной зи КЯ уже практически полностью релаксировала из-за ширине КЯ. Для структур с одиночной КЯ на гетерогравведения дислокаций несоответствия на границе раздела нице Zn1-xCdxTe/ZnTe при x = 0.2-0.22 установлено, GaAs–ZnTe. С другой стороны, ширина КЯ (3.5-6.5нм) что QC = 0.82 ± 0.05. Показано, что найденный разрыв в исследованных образцах значительно меньше критичезон определяется в основном внутренними упругими ской (примерно 17 нм для x = 0.22) толщины изоморфнапряжениями, возникающими в области КЯ из-за расного роста Zn0.78Cd0.22Te на ZnTe. В этом случае КЯ согласования периодов кристаллической решетки ямы и будет упруго сжата, а барьерные слои ZnTe практически барьера. Рассчетная кривая QC(x) хорошо согласуется с не деформированы. Потолок валентной зоны тяжелых полученными экспериментальными данными.

дырок в КЯ будет всегда выше потолка валентной зоны легких дырок по энергетической шкале. При этом Данная работа была поддержана Российским фондом энергетическая яма для тяжелых дырок увеличивается по фундаментальных исследований (грант № 98-02-16890).

Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. Разрыв зон в структурах с одиночной квантовой ямой Zn1-xCdxTe/ZnTe, выращенных на GaAs (001)... Список литературы [1] H. Mariette, F. Dal’bo, N. Magnea, G. Lentz, H. Tuffigo. Phys.

Rev. B, 38, 12 443 (1988).

[2] P. Peyla, Y. Merle d’Aubign, A. Wasiela, R. Romestain, H. Mariette. Phys. Rev. B, 46, 1557 (1992).

[3] Tran Min Duc, C. Hsu, J.P. Faurie. Phys. Rev. Lett., 58, (1987).

[4] T.W. Kim, H.L. Park. J. Cryst. Growth, 159, 467 (1996).

[5] O. Chretien, R. Apetz, L. Vescan, A. Souifi, H. Lth, K. Schmalz, J.J. Koulman. J. Appl. Phys., 78, 5439 (1995).

[6] K.L. Jiao, W.A. Anderson. J. Appl. Phys., 73, 271 (1993).

[7] D.V. Lang. J. Appl. Phys., 45, 3023 (1974).

[8] C.B. Norris. J. Appl. Phys., 53, 5172 (1982).

[9] П.С. Киреев, А.Г. Корницкий, В.Н. Мартынов, Ю.В. Платонов, А.В. Ванюков. ФТП, 4, 900 (1970).

[10] G. Bastard, J.A. Brum. IEEE J. Quant. Electron., QE-22, (1986).

[11] H. Mathieu, P. Lefebvre, P. Christol. Phys. Rev. B, 46, (1992).

[12] Х. Кейси, М. Паниш. Лазеры на гетероструктурах (М., Мир, 1981) т. 2, с. 15.

[13] R.K. Swank. Phys. Rev., 153, 844 (1967).

[14] H.J. Lozykowski, V.K. Shastri. J. Appl. Phys., 69 3235 (1991).

[15] F.K. Pollak, M. Cardona. Phys. Rev. B, 172, 816 (1968).

[16] C.G. Van de Walle. Phys. Rev. B, 39, 1871 (1989).

[17] W. Wardzynski, W. Giriat, H. Szymaczk, R. Kowalczyk. Phys.

St. Sol. (b), 49, 71 (1972).

[18] M. Zigone, H. Roux-Buisson, H. Tuffigo, N. Magnea, H. Mariette. Semicond. Sci. Technol., 6, 454 (1991).

[19] D.J. Thomas. J. Appl. Phys., 32, 2298 (1961).

[20] P.J. Parbrook, B. Henderson, K.P. O’Donnel, P.J. Wright, B. Cockayne. J. Cryst. Growth, 117, 492 (1992).

Редактор Т.А. Полянская Band offset in Zn1-xCdxTe/ZnTe single quantum well structure grown by molecular beam epitaxy on GaAs (001) V.I. Kozlovsky, V.G. Litvinov, Yu.G. Sadofyev Lebedev Physical Institute, Russian Academy of Sciences, 117924 Moscow, Russia Ryazan State Radiotechnical Academy, 390000 Ryazan, Russia

Abstract

ZnTe epilayers and strained Zn1-xCdxTe/ZnTe quantum well (QW) structures grown by MBE on GaAs (001) substrates have been studied by deep level current transient spectroscopy (DLCTS) and low-temperature cathodoluminescence (CL). DLCTS spectra of the QW structures were found to have an intense peak due to emission of the well electrons. Based on DLCTS- and CL-data, the parameter QC of the conduction-band discontinuity was determined. For the Zn1-xCdxTe/ZnTe single quantum well structures with x = 0.2-0.22, QC = 0.82 ± 0.was found. The effect of elastic internal stresses on the band discontinuity at the Zn1-xCdxTe/ZnTe QW interfaces and the QC parameter was also calculated. The calculation results were found to be in good agreement with the experimental data.

Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.