WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. 8 Стабилизация уровня Ферми резонансным уровнем галлия в сплавах Pb1-xSnxTe © Е.П. Скипетров¶, Е.А. Зверева, Н.Н. Дмитриев, А.В. Голубев+, В.Е. Слынько Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова (физический факультет), 119992 Москва, Россия + Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова (факультет наук о материалах), 119992 Москва, Россия Институт проблем материаловедения Национальной академии наук Украины, 274001 Черновцы, Украина (Получена 12 декабря 2005 г. Принята к печати 30 декабря 2005 г.) Исследованы электрофизические свойства сплавов n-Pb1-x SnxTe (x = 0.09-0.21), легированных галлием.

Обнаружены аномальные температурные зависимости коэффициента Холла, указывающие на стабилизацию уровня Ферми резонансным уровнем галлия, расположенным в зоне проводимости. По экспериментальным данным в рамках двухзонного закона дисперсии Кейна рассчитаны зависимости концентрации электронов и энергии Ферми от состава сплава и температуры. Показано, что положение резонансного уровня галлия относительно потолка валентной зоны практически не зависит от состава матрицы, и получена зависимость термического коэффициента движения резонансного уровня относительно середины запрещенной зоны от состава сплава.

PACS: 71.20Nr, 71.55.Ht Легирование полупроводников группы AIVBVI приме- ваны гальваномагнитные свойства твердых растворов сями с переменной валентностью (In, Ga, Tl, Cr, Yb, Pb1-xSnx Te : Ga. Предполагалось, что в условиях стаEu, Gd...) приводит к принципиальной модификации билизации уровня Ферми вариация состава матрицы энергетического спектра носителей заряда за счет воз- позволит изменять положение уровня галлия относиникновения в энергетическом спектре глубоких примес- тельно дна зоны проводимости, приводя, таким образом, ных уровней, расположенных как в запрещенной, так к изменению положения стабилизированного им уровня и в разрешенных зонах [1,2]. С существованием этих Ферми и концентрации электронов в зоне проводимости.

уровней связано появление целого ряда новых эффектов, Монокристаллические слитки n-Pb1-xSnxTe : Ga с новажнейшим из которых считается эффект стабилизации минальными концентрациями олова x = 0.10, 0.13, 0.уровня Ферми уровнем примеси. Недавно было пока- и галлия CGa = 0.4 мол % были синтезированы методом зано, что легирование твердых растворов Pb1-xGex Te Бриджмена. Слитки разрезались алмазным диском на галлием может приводить к образованию двух различшайбы толщиной 1.5-2 мм. Состав матрицы и содержаных глубоких уровней [3,4]. В PbTe это должны быть ние примеси в каждой шайбе определялись по загрузке известный ранее глубокий уровень EGa1 в запрещенной в шихту с учетом распределения компонент по длине зоне, расположенный на 70 мэВ ниже дна зоны прослитков в процессе роста кристаллов [5] и контролироводимости, и резонансный уровень EGa, находящийся вались методом рентгенофлюоресцентного анализа. Окана фоне разрешенных состояний примерно на 45 мэВ залось, что олово и галлий определенным образом расвыше дна зоны проводимости. В Pb1-xGexTe : Ga при пределяются по длине слитков: при движении от начала изменении состава матрицы примесный уровень EGa двик концу слитка концентрации олова и галлия в твердом жется практически параллельно потолку валентной зоны растворе монотонно увеличиваются (0.09 x 0.21, (EGa - L- (45 - 1980x) мэВ) и должен пересекать дно CGa = 0.2-2.2мол%). Затем из шайб при азотной темзоны проводимости при некотором критическом содерпературе выкалывались заготовки, из которых с поможании германия. Экспериментальные данные о положещью электроэрозионного станка вырезались образцы с нии глубокого резонансного уровня галлия EGa в других характерными размерами 3 0.7 0.7 мм, грани кототвердых растворах группы AIVBVI, а также информация рых совпадали с направлениями типа 100.

о его движении относительно краев энергетических зон Параметры исследованных образцов приведены в табпри изменении состава матрицы пока отсутствуют.

лице. Для каждого образца измерялись температурные С целью определения положения примесного резозависимости удельного сопротивления и коэффициеннансного уровня галлия и получения диаграммы пета Холла RH при температурах 4.2 T 300 K и в магрестройки энергетического спектра носителей заряда нитных полях B 0.1Тл.

в легированных галлием сплавах Pb1-x SnxTe при ваУстановлено, что для всех исследованных образцов риации состава сплава в настоящей работе исследотемпературные зависимости удельного сопротивления и ¶ коэффициента Холла (рис. 1) имеют „металлический“ E-mail: skip@mig.phys.msu.ru Fax: (095)9328876 вид: при понижении температуры сопротивление уменьСтабилизация уровня Ферми резонансным уровнем галлия в сплавах Pb1-x SnxTe Параметры исследованных образцов Pb1-x SnxTe : Ga при T = 4.2K CGa,, |RH|, µH, n, Образец x мол % 10-4 Ом · см 10-1 см3/Кл 103 см2/В · с 1019 см-Sn-9 0.09 0.2 1.3 9.7 7.8 0.Sn-10 0.10 0.3 1.4 9.0 6.5 0.Sn-11 0.11 0.9 1.4 9.4 6.8 0.Sn-14 0.14 0.5 1.6 8.0 5.1 0.Sn-16 0.16 0.3 1.2 5.2 4.3 1.Sn-18 0.18 0.7 1.0 4.1 3.9 1.Sn-21 0.21 2.2 1.5 2.7 1.7 2.Примечание. Приведены значения параметров, средние для 2-3 образцов каждого состава.

шается и выходит на насыщение, коэффициент Холла такое поведение также отвечает стабилизации уровня имеет отрицательный знак во всем исследованном диа- Ферми резонансным уровнем галлия EGa, расположенпазоне температур. Однако при повышении температуры ным на фоне разрешенных состояний зоны проводимости. С ростом содержания олова абсолютная величина коэффициент Холла изменяется аномальным образом:

коэффициента Холла во всем температурном интервале абсолютная величина RH увеличивается более чем вдвое в исследованном диапазоне температур. Подобное пове- заметно убывает, указывая на монотонное увеличение концентрации свободных электронов и изменение подение наблюдалось ранее в сплавах Pb1-xSnxTe, легиложения резонансного уровня галлия относительно дна рованных индием [1,6], и связывалось с перетеканием зоны проводимости.

электронов из зоны проводимости на резонансный уроПолученные в настоящей работе значения коэффивень индия при увеличении ширины запрещенной зоны циента Холла при гелиевой температуре использовас ростом температуры в условиях стабилизации уровня ны для построения экспериментальных зависимостей Ферми примесным уровнем. Очевидно, в нашем случае концентрации свободных электронов, энергии Ферми и положения резонансного уровня галлия в исследованных образцах от состава сплава, а температурные зависимости коэффициента Холла — для определения характера движения резонансного уровня относительно дна зоны проводимости при изменении температуры. При проведении расчетов предполагалось, что во всех образцах уровень Ферми стабилизирован резонансным уровнем галлия, а с ростом температуры положение уровня относительно середины запрещенной зоны Ei изменяется по линейному закону со скоростью d(EGa - Ei)/dT. Кроме того, поскольку концентрация электронов во всех образцах существенно превышала собственную концентрацию носителей заряда вплоть до комнатной температуры, при вычислении концентрации электронов n и положения уровня Ферми EF во всем исследованном интервале температур использовалась вырожденная статистика носителей заряда. Поэтому концентрация свободных электронов рассчитывалась по экспериментальным значениям коэффициента Холла как n =, (1) e|RH| где e — заряд электрона. Затем по значениям концентрации электронов при гелиевой температуре для каждого образца определялось положение уровня Ферми EF в рамках двухзонного закона дисперсии Кейна [7]:

Eg Eg p2 p- E - - E = E + E, (2) Рис. 1. Температурные зависимости коэффициента Холла 2 2 2m0 2mв Pb1-x SnxTe : Ga: точки — эксперимент, сплошные линии — где энергия E отсчитывается от середины запрещенной расчет в рамках модели (1)–(5). x: 1 — 0.09, 2 — 0.14, 3 —0.16, 4 — 0.18, 5 — 0.21. зоны, Eg — прямая щель в L-точке зоны Бриллюэна, Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. 924 Е.П. Скипетров, Е.А. Зверева, Н.Н. Дмитриев, А.В. Голубев, В.Е. Слынько Зависимости концентрации электронов и энергии Ферми от концентрации олова, рассчитанные по формулам (1)–(5) с параметрами E 7.65 эВ, E 0.73 эВ, экспериментально определенными в [8] для Pb1-x SnxTe (x 0.2), представлены на рис. 2, 3. Хорошо видно, что в исследованных образцах с ростом содержания олова концентрация электронов увеличивается более чем в 3 раза, а расстояние между уровнем Ферми и дном зоны проводимости монотонно увеличивается примерно вдвое. Если предполагать, что во всех исследованных образцах уровень Ферми стабилизирован резонансным уровнем EGa, то естественно считать, что увеличение энергии Ферми в этих кристаллах связано с движением резонансного уровня относительно краев энергетических зон в L. Тогда оказывается, что с ростом содержания олова в сплаве резонансный уровень EGa движется примерно по линейному закону относительно дна зоны проводимости L-. Вполне возможно, что, как и в исследованных ранее сплавах Pb1-xGex Te : Ga, он остается почти неподвижным относительно потолка Рис. 2. Зависимость концентрации электронов от состава сплава Pb1-x SnxTe : Ga. Сплошная кривая рассчитана в рамках модели (1)–(5) в предположении движения глубокого уровня EGa параллельно потолку валентной зоны L+ с ростом содержания олова в сплаве.

m0 — масса свободного электрона, p и p — компоненты квазиимпульса, направленные соответственно перпендикулярно и параллельно направлению типа 111, E и E — параметры модели, учитывающие взаимодействие валентной зоны и зоны проводимости.

При этом учитывалось, что электронная поверхность Ферми в исследованных сплавах состоит из 4 эллипсоидов вращения с центрами в точках L зоны Бриллюэна, а объем одного эллипсоида, ограниченного поверхностью Ферми в p-пространстве, Vel и полную концентрацию свободных электронов n можно вычислить как Vel = p2 (EF)p (EF), (3) 2 · 4 · Vel n =. (4) (2 )Наконец, после подстановки компонент квазиимпульса на уровне Ферми из (2) по значениям концентрации Рис. 3. Диаграмма перестройки энергетического спектра электронов n рассчитывалось положение уровня Ферми носителей заряда в Pb1-x Snx Te : Ga при T = 4.2K и измеотносительно середины запрещенной зоны: нении состава матрицы. Точки — значения EF, полученные из эксперимента: 1 — результаты настоящей работы, 2 — 2/экстраполяция данных, полученных для Pb1-x GexTe : Ga в [3].

3 n2 E E Eg Линии — движение уровня EGa, дна зоны проводимости L- и EF = +. (5) 4 (2m0)3/2 потолка валентной зоны L+ при изменении состава.

Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. Стабилизация уровня Ферми резонансным уровнем галлия в сплавах Pb1-x SnxTe точной точностью при x 0.3 и T 300 K [7]:

Eg[мэВ] =171.5 - 535x - 7.4P [кбар] + 12.82 + 0.19(T [K] +20)2. (6) Полученные таким образом теоретические температурные зависимости коэффициента Холла (сплошные линии на рис. 1) хорошо согласуются с экспериментальными во всем исследованном диапазоне составов. Значения коэффициента термического изменения положения резонансного уровня, позволяющие достичь наилучшего согласия теоретических температурных зависимостей коэффициента Холла с экспериментальными, представлены на рис. 4. Оказалось, что в сплавах c x < 0.с ростом температуры резонансный уровень галлия медленно сдвигается вверх относительно середины запрещенной зоны, приближаясь тем не менее к дну зоны проводимости. Подобное поведение резонансного примесного уровня наблюдалось не только в PbTe : In, но и в теллуре свинца, легированном другой примесью с переменной валентностью — хромом [9,10]. Однако в исследованных нами сплавах Pb1-xSnx Te : Ga по мере увеличения содержания олова скорость движения уровня монотонно уменьшается примерно по линейному закону, {d(EGa - Ei)/dT} [мэВ/K] =0.16 - 1.13x, проходит через нуль при x 0.14, меняет знак и увеличивается по абсолютной величине. Таким образом, в сплавах с x > 0.14 при увеличении температуры резонансный Рис. 4. Зависимость скорости движения резонансного уровня галлия относительно середины запрещенной зоны при увели- уровень галлия приближается к дну зоны проводимости чении температуры от состава сплава Pb1-x SnxTe : Ga. с гораздо большей скоростью — не только за счет увеличения ширины запрещенной зоны, но и в результате движения самого уровня относительно середины запрещенной зоны.

валентной зоны L+ (штриховая и сплошная L+ линии 6 на рис. 3). Нерегулярность расположения эксперимен- Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант тальных точек и заметное отклонение ряда точек от № 05-02-17119), ФЦНТП „Исследования и разработки теоретических зависимостей на рис. 2, 3 могут быть по приоритетным направлениям развития науки и техвызваны уширением резонансного уровня в резонансную зону и разной степенью легирования исследованных об- ники на 2002–2006 годы“ (государственный контракт № 02.445.11.7069) и НТП „Университеты России“ (проразцов (разной степенью заполнения примесной полосы ект УР.01.02.490).

электронами). В этом случае энергия Ферми может в ту или иную сторону отклоняться от середины примесной полосы, затрудняя таким образом определение Список литературы положения резонансного уровня относительно дна зоны проводимости по экспериментальным данным.

[1] В.И. Кайданов, Ю.И. Равич. УФН, 145, 51 (1985).

Существенно большей точности удалось достичь при [2] Б.А. Волков, Л.И. Рябова, Д.Р. Хохлов. УФН, 172, 875 (2002).

определении характера движения резонансного уровня [3] E.P. Skipetrov, E.A. Zvereva, L.A. Skipetrova, V.V. Belousov, галлия при изменении температуры. С этой целью в A.M. Mousalitin. J. Cryst. Growth, 210, 292 (2000).

рамках описанной выше модели с помощью соотноше[4] Е.П. Скипетров, Е.А. Зверева, О.С. Волкова, А.В. Голубев, ний (1)–(5) моделировались температурные зависимоА.Ю. Моллаев, Р.К. Арсланов, В.Е. Слынько. ФТП, 38, сти коэффициента Холла в условиях вариации терми1199 (2004).

ческого коэффициента изменения положения резонанс[5] В.Е. Слынько. Вестн. Львов. ун-та, 34, 291 (2001).

ного уровня относительно середины запрещенной зоны [6] В.И. Кайданов, С.А. Немов, Ю.И. Равич. ФТП, 26, d(EGa - Ei)/dT. Температурные зависимости ширины за201 (1992).

прещенной зоны, необходимые для проведения расчетов, [7] G. Nimtz, B. Schlicht.In: Narraw-gap semiconductors, ed. by были получены для исследованных сплавов с помощью R. Dornhaus, G. Nimtz and B. Schlicht (Berlin–Heidelberg– эмпирического соотношения, выполняющегося с доста- N.Y.–Tokyo, Springer, 1983) p. 1.

Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. 926 Е.П. Скипетров, Е.А. Зверева, Н.Н. Дмитриев, А.В. Голубев, В.Е. Слынько [8] Б.А. Акимов, Р.С. Вадхва, С.М. Чудинов. ФТП, 12, 1927 (1978).

[9] M. Ratuszek, M.J. Ratuszek. J. Phys. Chem. Sol., 46, 837 (1985).

[10] Л.М. Каширская, Л.И. Рябова, О.И. Тананаева, Н.А. Широкова. ФТП, 24, 1349 (1990).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.