WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

5 Формулы (П.9)–(П.11), (П.14)–(П.16) позволяют вычи = 1 + 2 kслить все необходимые сечения рассеяния, если известна 2m0 волновая функция дырки на акцепторе в основном состоянии (zh, h). Для оценки сечений мы использовали 2 2 - 2(kxJx + kyJy + kzJz ) +..., (П.13) m0 функцию где k = -i; 1, 2 — константы Латтинжера, Jx, Jy, Jz — 2 h (zh, h) = exp - (zh), (П.17) матрицы момента 3/2. Невыписанные члены содержат d2 a произведения типа JxJy и обращаются в нуль при усреднении по основному состоянию. Считаем, что основное 2 z (zh) = cos.

состояние соответствует проекции момента Jz = ±3/d d 2 2 2 на ось z. Тогда Jz = 9/4, Jx = Jy =(J2 -Jz )/2 =3/4.

Наше приближение отличается от приближения, исВычисление коммутатора приводит к выражению, аналопользованного в книге Ландау и Лифшица (для трехмерinel inel гичному (П.8) для и 2, причем ного esc ) и в работе [10] (для двумерного esc ), тем, mc что здесь не предполагается малость углов рассеяния P = [(1 + 2)A +(1 -22)B], (П.14) (хотя по-прежнему предполагается малость энергетиmческих потерь). Для перехода к случаю малых углов 2k рассеяния надо во всех интегралах, входящих в раз1 q2 -1/A = G2(zhq) 1 - dq, (П.15) личные P, устремить k. Это не сильно изме2k2d 4kinel inel няет esc (потому что Pesc содержит величину 1/q2 в 2k подынтегральном выражении, и интеграл определяется 1 dG q2 -1/2 dq малыми значениями q). Однако для остальных сечений B = 1 -. (П.16) 2k2d dz 4k2 q результаты в приближении малоуглового рассеяния сильно отличаются от вычисленных здесь.

Наконец, P2 дается выражением, аналогичным (П.14), Подчеркнем еще раз недостатки нашего расчета. Для но A2 и B2 отличаются от выражений (П.15), (П.16) реальных условий эксперимента предположение о мадополнительным множителем под интегралом лости энергетических потерь, по-видимому, не очень хорошо выполняется. Кроме того, довольно грубым приq2 q1 - 8 1 -.

ближением является выбор волновой функции акцептора 4k2 4kФизика и техника полупроводников, 1998, том 32, № Рассеяние горячих электронов нейтральными акцепторами в структурах... в виде (П.17). Тем не менее можно полагать, что расчет Hot electron scattering by neutral дает разумную оценку сечений и их зависимости от энерacceptors in GaAs/AlAs multiple quantum гии электрона. Величины P были рассчитаны численно wells как функции двух параметров d/a и 2kd. Величины D.N. Mirlin, V.I. Perel’ and I.I. Reshina A, B, A2, B2 не зависят от d/a и рассчитаны как функции 2kd. Результаты расчетов приведены в табл. П.1.

A.F. Ioffe Physicotechnical Institute, inel el Видно, что Pesc и P2 практически не зависят от 2kd, т. е.

Russian Academy of Sciences от энергии электрона в рассматриваемом интервале от St.Petersburg, Russia 2kd = 6до2kd = 9, который при d = 50 соответствует интервалу энергий от 0.15 до 0.27 эВ.

Abstract

We have studied optical aligment of hot electrons and Расчеты производились также для волновой функции its destruction by a magnetic field under conditions when electron акцептора, однородно распределенной по z в пределах scattering by neutral acceptors plays a significant role. This enables ямы ((zh) =1/ d вместо второй формулы в (П.17)).

us to obtain the rate of hot electrons scattering from the initial Результаты оказались практически неизменными. Расчет, photoexcited state as well as the times characterizing energy and в котором под знак -функции в формуле (П.2) подстаmomentum relaxation peculiar to scattering by neutral acceptors.

влялась величина En-E0 60 мэВ, не зависящая от n и q Experimental results are compared with calculated ones.

(вместо En - E0 = 0), так же не привел к существенному изменению результатов в актуальной области энергий электрона 0.26 эВ.

Список литературы [1] Б.П. Захарченя, Д.Н. Мирлин, В.И. Перель, И.И. Решина.

УФН, 136, 459 (1982).

[2] D.N. Mirlin, I.Ya. Karlik, L.P. Nikitin, I.I. Reshina, V.F. Sapega.

Sol. St. Commun., 37, 757 (1981).

[3] S.A. Lyon. J. Luminecs., 35, 121 (1986).

[4] D.N. Mirlin. V.I. Perel’. Hot electron photoliminescence under CW pumping. In: Spectroscopy of nonequilibrium electrons and phonons, ed. by C.V. Shank and B.P. Zakharchenya (North-Holland, 1992) p. 269.

[5] B.P. Zakharchenya, P.S. Kop’ev, D.N. Mirlin, D.G. Polakov, I.I. Reshina, V.F. Sapega, A.A. Sirenko. Sol. St. Commun., 69, 203 (1989).

[6] D.N. Mirlin, V.I. Perel’. Semicond. Sci. Technol., 7, (1992).

[7] H. Rcker, E. Molinari, P. Lugli. Phys. Rev. B, 45, 6747 (1992).

[8] D.N. Mirlin, P.S. Kop’ev, I.I. Reshina, A.V. Rodina, V.F. Sapega, A.A. Sirenko, V.M. Ustinov. In: Proc. 22nd Int. Conf. on the Physics of Semiconductors, ed. by D.J. Lockwood (World Scientific, 1994) v. 2, p. 1288.

[9] Д.Н. Мирлин, А.В. Родина. ФТТ, 38, 3201 (1996).

[10] I.I. Reshina, D.N. Mirlin, V.I. Perel’, A.Yu. Dobin, A.G. Agranov, B.Ya. Ber. Sol. St. Commun., 103, 151 (1997).

[11] Ю.Т. Ребане. ФТП, 15, 2179 (1981).

[12] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Квантовая механика. Нерелятивистская теория (М., Наука, 1989) т. 3, §148.

Редактор Т.А. Полянская Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, №

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.