WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

I.N. Uraltsev, P. Lavallard. Superlatt. Microstruct. 10, 497 (1991).

1 B2 (B2- B2 )P(B1, B2)= exp - exp -, (12) [5] R.I. Dzhioev, H.M. Gibbs, E.L. Ivchenko, G. Khitrova, 2b1b2 b2 b1 V.L. Korenev, M.N. Tkachuk, B.P. Zakharchenya. Phys. Rev., B56, 13 405 (1997).

где B1 = 1/(µBg ), B2 = 2/(µBg ) и учтено, что [6] А.Ф. Цацульников, А.Ю. Егоров, А.Е. Жуков, А.Р. Ковш, среднее значение 1 равно нулю.

В.М. Устинов, Н.Н. Леденцов, М.В. Максимов, А.В. СахаПод параметрами a и c, характеризующими эффект ров, А.А. Суворов, П.С. Копьев, Ж.И. Алферов, Д. Бимлинейного дихроизма для поглощения и излучения, соотберг. ФТП 31, 1, 109 (1997).

ветственно, следует понимать их значения, усредненные [7] N.N. Ledentsov, M. Grundmann, N. Kirstaedter, J. Christen, по ансамблю квантовых точек. На рисунке сплошными R. Heitz, J. Bbrer, J. Heinrichsdorff, D. Bimberg, S.S. Ruvimov, P. Werner, U. Richter, U. Gsele, J. Heydenreich, линиями приведены результаты теоретического расчета, V.M. Ustinov, A.Yu. Egorov, M.V. Maximov, P.S. Kop’ev, которые получаются усреднением выражений (11) с Zh.I. Alferov. Proc. 22nd Int. Conf. Phys. Semicond.

помощью функции распределения (12) при значениях Vancouver, Canada (1994). P. 1855; R. Heitz, M. Grundmann, B2 = 1.2kG, b2 = b1 = 1.8kG, Pc = 63%, N.N. Ledentsov, L.Eckey, M. Veit, D. Bimberg, V.M. Ustinov, Pl0 = Pl0 = 33%. Отличие от единицы значений Pj A.Yu. Egorov, A.E. Zhukov, P.S. Kop’ev, Zh.I. Alferov. Appl.

связано с потерями поляризации при квазирезонансном Phys. Lett. 68, 361 (1996).

возбуждении экситонов. Степень линейного дихроизма [8] S. Raymond, S. Fafard, S. Charbonneau, R. Leon, D. Leonard, поглощения a относительно осей 110 составляет 12.5%.

P.M. Petroff, J.L. Merz. Phys. Rev. B52, 17 238 (1995).

Имеется также указание на наличие линейного дихроиз[9] M. Grundmann, O. Stier, D. Bimberg. Phys. Rev. B51, 11 ма в осях 100 (см. рисунок, b). Однако этот эффект (1995).

мал и может быть связан с непараллельностью оси [100] и плоскости поляризации возбуждающего света. Поэтому при обработке данных на рисунке, b теоретическая кривая смещалась на величину 2.5%. Параметр анизотропии рекомбинации измерялся по линейной поляри зации излучения в осях 110/110 при неполяризованном возбуждении и оказался равным c = 6%.

Таким образом, в отличие от структур GaAs/AlGaAs с квантовыми ямами [2] и сверхрешеток GaAs/AlAs типа II [5], положение главных осей анизотропного обменного расщепления для экситонов в квантовых точках InAlAs/AlGaAs не фиксировано вдоль направлений [110] и [110] и характеризуется двумя линейно независимыми параметрами 1 и 2. При отсутствии преимущественной ориентации прямоугольных оснований в плоскости (001) среднее значение 1 = 0, а среднее от квадрата 1 отлично от нуля.

Физика твердого тела, 1998, том 40, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.