WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


Pages:     | 1 ||

Таким образом, при рассмотрении линейных колебаний, пренебрегая слагаемыми порядка /J, в первом неисчезающем по a приближении из (П3) с учетом(П4) находим S(x0) S0 J0a - JS1 = 0, (П5) x а из второго уравнения системы (П2) аналогично получаем S(x1) S1 J1a + JS0 = 0. (П6) x Вычитая из (П5) выражение (П6), находим S0 SJ0S0 = J1S1. (П7) x x В длинноволновом пределе (ka 1, где k —волновой вектор) с точностью до членов порядка (J0,1/J)ka из (П5), (П6) получаем S0 S1 = 0. (П8) Тогда из условия S2 = const следует ортогональность векторов S/x и S; учитывая вытекающую из (П8) коллинеарность векторов S0 и S1, можем переписать (П7) в виде S0 SJ0S0 = J1S1. (П9) x x В случае, когда в состоянии равновесия S0,1 = const и S0 S1 n (n — единичный вектор вдоль направления намагниченности материала в основном состоянии), в терминах амплитуд малых отклонений от положения равновесия s0 и s1 (Sm = Smn + sm, m = 0, 1) условия (П8), (П9) принимают вид s0 s1 s0 s=, J0S0 = J1S1. (П10) S0 S1 x x Физика твердого тела, 2004, том 46, вып.

Pages:     | 1 ||





© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.