WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. 4 Динамика нелинейного прецессионного движения намагниченности в феррит-гранатовой пленке типа (100) © А.М. Шутый, Д.И. Семенцов Ульяновский государственный университет, 432700 Ульяновск, Россия E-mail: shuty@mail.ru (Поступила в Редакцию 24 апреля 2001 г.) На основе численного решения уравнений движения намагниченности исследуется динамика установления стационарной резонансной прецессии при перпендикулярном подмагничивании феррит-гранатовой пленки типа (100). Обнаружено наличие особого стационарного динамического режима, при котором намагниченность совершает незатухающие спиралеобразные движения, а также большого по амплитуде нутационного движения с периодом, кратным периоду прецессии.

Для достижения больших углов однородной резонанс- 1. Общие уравнения и соотношения ной прецессии намагниченности в магнитоупорядоченЭпитаксиальные пленки феррита–граната являются ных кристаллах необходимо выполнение условий, при монокристаллическими слоями с кубической кристалкоторых не могут развиваться суловские неустойчиволической решеткой. Примем, что кристаллографическая сти первого и второго порядков, обусловленные трехось [100] совпадает с осью x и нормальна к поверхности и четырехмагнонным взаимодействиями. Таким условипленки, а оси [010] и [001] совпадают с осями y и z;

ем является выбор частоты прецессии, совпадающей полярный и азимутальный углы ( и ) вектора намагнис минимально возможной частотой спектра спиновых ченности M отсчитываются от осей x и y соответственно.

волн (k), т. е. соответствующей дну спин-волновой В рассматриваемом случае плотность свободной энергии ”зоны” [1–5]. Для тонкого перпендикулярно намагниченопределяется выражением ного слоя основная (однородная) мода спин-волнового спектра соответствует дну ”зоны” и за счет подбора F = -M(H + h) +(Ku - 2M2) sin2 толщины слоя может быть достаточно далеко (по частоте) удалена от первой (неоднородной) спин-волновой 1 моды [6,7]. Именно поэтому в перпендикулярно под- + K1(sin2 2 + sin4 sin2 2), (1) магниченных пленках при выполнении = min при k = 0 с ростом амплитуды высокочастотного поля не где Ku и K1 — константы индуцированной ростом и крипроисходит насыщения резонанса на основной моде [8,9] сталлографической анизотропии. Из условий F/ = и особенности нелинейной динамики намагниченности и F/ = 0 находятся значения равновесных углов проявляются уже при однородной ее прецессии. 0 и 0. Динамическое поведение намагниченности во внешних статическом H и переменном h магнитных В [10,11] для феррит-гранатовой пленки типа (111) представлены результаты исследования особенностей не- полях, которые в дальнейшем считаем ортогональным линейного прецессионного движения, связанных, в част- (H h), описывается уравнением Ландау–Лифшица, записанным в сферической системе координат [2], ности, с нутационным движением намагниченности и эффектом удвоения частоты. Показано, что при увеличеF 1 F нии амплитуды высокочастотного поля в прецессионном M sin = +, M sin движении возможны бифуркации, приводящие к резкому изменению амплитуды прецессии и состояниям биста F 1 F бильности. В резонансных исследованиях и приложе- M = -, (2) M sin ниях ферритов-гранатов широко используются пленки типа (100), для которых наиболее просто достигает- где — гиромагнитное отношение, — параметр затухания. Решение этих уравнений позволяет найти ся перпендикулярность оси легкого намагничивания к плоскости пленки и указанная ориентация наименее чув- временную зависимость углов и при заданных направлениях приложенных полей и временной зависи ствительна к различного рода неоднородностям состава, мости внешнего поля. Частота резонансной прецессии напряжениям, изменениям температуры [12]. В свяr может быть получена с помощью соотношения зи с этим в настоящей работе приводятся результаты численного анализа уравнений движения намагниченно r = Heff = (FF - F)1/2, (3) сти, выявляющие особенности нелинейной резонансной M sin прецессии, присущие пленкам именно этого типа и указывающие на существенное ее отличие от прецессии где значения вторых производных от плотности свободв пленках типа (111). ной энергии берутся для равновесных углов 0 и 0.

Динамика нелинейного прецессионного движения намагниченности... Детальный анализ прецессионного движения намагниченности, являющегося существенно нелинейным, с учетом основных параметров, определяющих состояние намагниченности в пленке, возможен только на основе численного решения уравнений (2). Дальнейшее рассмотрение проведем для значений статического поля H, которые при заданных значениях констант Ku и K1 обеспечивают нормальную к поверхности пленки (0 = 0) равновесную ориентацию вектора M. При этом резонансная частота оказывается равной r = Heff(0), где эффективное поле Heff(0) =H - 4M + 2(Ku + K1)/M. (4) Высокочастотное поле принимаем линейно поляризованным и лежащим в плоскости yz, т. е. h H.

2. Численный анализ Из уравнений (2) видно, что на характер прецессии магнитного момента должны оказывать существенное влияние как подмагничивающее поле, так и поле анизотропии. На конкретном образце с фиксированной кристаллографической анизотропией термическим отжигом [12] можно изменять параметры индуцированной в процессе роста анизотропии. Однако, как показал проведенный анализ, в рассматриваемом случае амплитуда прецессии магнитного момента, характеристики его нутационного движения и процесс установления стационарных динамических режимов определяются главным образом величиной поля кристаллографической анизотропии. Это следует из того, что производная плотности свободной энергии по азимутальному углу от константы Ku не зависит (хотя в эффективное поле ростовая и кристаллографическая анизотропия входит симметричным образом). Поэтому далее величина индуцированной ростом анизотропии принимается фиксированной. В расчетах будем использовать параметры феррит-гранатовой пленки Y2.9La0.1Fe3.9Ga1.1O12, выращенной на подложке из гадолиний-галлиевого граната, для которой были достигнуты углы резонансной прецессии 20-25 [13], Рис. 1. Временная зависимость нормальной компоненты маг а именно: 4M = 214.6G, = 1.755 · 107 (Oe · s)-1, нитного момента (mx = Mx /M), выходящего на стационарную = 3 · 106 s-1, Ku = -103 erg/cm3. орбиту прецессии при включении СВЧ-поля с амплитудой На рис. 1 приведены временные зависимости нормаль- h = 0.5 Oe и частотой r/2 = 1 GHz, для различных значений константы K1 (erg/cm3) и величины статического поля ной к поверхности пленки составляющей магнитного H (Oe): a) K1 = 100, H = 678 (1); K1 = 50, H = 684 (2);

момента mx = Mx/M, выходящего на стационарные K1 = 0, H = 690 (3); K1 = -30, H = 693 (4); K1 = -50, орбиты, соответствующие высокочастотному полю с амH = 695.5 (5); b) K1 = -55, H = 696 (1); K1 = -60, плитудой h = 0.5 Oe и частотой r/2 = 1GHz, H = 696.7 (2); K1 = -65, H = 697 (3); K1 = -70, при различных значениях константы кристаллографичеH = 698 (4); c) K1 = -80, H = 699 (1); K1 = -100, ской анизотропии K1. Для выполнения резонансных H = 701 (2); K1 = -120, H = 704 (3); K1 = -150, условий величина статического поля H определяется H = 707 (4); K1 = -200, H = 713 (5).

в соответствии с выражением (4). Из приведенных зависимостей видно, что в случае K1 = 100, 50, 0erg/cmи соответствующих значений поля H 678, 684, 690 Oe (кривые 1–3 на рис. 1, a) в пленке достаточно быстро щение динамических кривых указывает на возрастание ( 50 ns) устанавливается режим ФМР с малой нутации вектора магнитного момента, обусловленной в амплитудой прецессии = arccos mx, которая растет основном линейной поляризацией СВЧ-поля в плоскости с уменьшением параметра K1. При этом некоторое утол- прецессии и отсутствующей в случае его круговой поляФизика твердого тела, 2002, том 44, вып. 736 А.М. Шутый, Д.И. Семенцов ризации [1,2]. Дальнейшее уменьшение константы анизотропии: K1 = -30, -50 erg/cm3 при H 693, 695.5Oe (кривые 4 и 5 на рис. 1, a) и K1 = -55, -60 erg/cm3 при H 696, 696.7Oe (кривые 1 и 2 на рис. 1, b) приводит к возникновению на начальном этапе после включения СВЧ-поля затухающих колебаний угла прецессии, что отражено на рисунке колебаниями величины mx.

Результатом этого становится значительное увеличение времени установления стационарного режима прецессии. Указанный временной интервал растет с уменьшением параметра K1, и при определенном значении Kc -65 erg/cm3 (и соответственно H 697 Oe) реализуется особый стационарный динамический режим (кривая 3 на рис. 1, b), характеризуемый тем, что магнитный момент движется по спиралеобразной траектории от близкого к нормали положения до некоторого максимального угла m, затем возвращается обратно и т. д. Следует отметить, что данный динамический режим практически не имеет времени установления и начинается сразу после включения высокочастотного поля. При K1 = -70 erg/cm3, H 698 Oe (кривая 4 на рис. 1, b) и K1 = -80, -100, -120, -150, -200 erg/cm3, H = 699, 701, 704, 707, 713 Oe (кривые 1-5 на рис. 1, c), т. е. при K1 < Kc и соответствующем резонансном поле, происходит увеличение усредненного значения угла прецессии с сохранением спиралеобразного движения вектора M в зависящем от K1 интервале углов (n m). При этом колебания угла прецессии следует рассматривать как установление больших по амплитуде нутационных движений вектора намагниченности, период которых является кратным периоду СВЧ-поля и, следовательно, периоду прецессии, что отличает их от нутационных движений, рассмотренных ранее. С уменьшением значения K1 и соответственно ростом статического поля H амплитуда данной нутации падает, а частота увеличивается (рис. 1, c).

На рис. 2 представлены проекции m ( = x, y, z) на плоскости zy (a, b) и xz (c) магнитного момента, выходящего из своего начального положения ( = 0) под воздействием СВЧ-поля с h = 0.5Oe и r/2 = 1GHz при константе анизотропии K1 = -100 erg/cm3 (a) и K1 = Kc (b, c). Поле H, как и выше, подбиралось в соответствии с выражением (4). В случае показанном на рис. 2, a, магнитный момент двигается к стационарной орбите по спиралеобразной траектории с переменным шагом, задерживаясь вблизи нескольких промежуточных орбит; заметим, что этого не происходит в случае большего поля анизотропии. В случае, представленном на рис. 2, b, c, магнитный момент под воздействием линейно поляризованного СВЧ-поля двигается по спирали от направления, близкого к нормали, до орбиты с максимальным углом прецесии m и затем, вращаясь в том же направлении, возвращается в исходное состояние (первое соответствует монотонно убывающим участкам кривой 3 на рис. 1, b, второе — монотонно возрастающим Рис. 2. Траектории вектора M, выходящего на стационаручасткам на этой кривой). Имеющее место на максималь- ную орбиту при K1 = -100 erg/cm3 (a) и находящегося в фазе увеличения угла прецессии колебательного режима при ной по амплитуде прецессионной орбите небольшое изK1 = Kc -65 erg/cm3 (b, c); h = 0.5Oe, r/2 = 1GHz.

менение угла (рис. 2, c) объясняется нутацией магнитФизика твердого тела, 2002, том 44, вып. Динамика нелинейного прецессионного движения намагниченности... симостей следует, что при положительных и достаточно малых по модулю отрицательных значениях параметра K1 амплитуда прецессии мала и существенно зависит от амплитуды СВЧ-поля. При больших по модулю отрицательных значениях K1 амплитуда прецессии достигает нескольких десятков градусов и практически не зависит от высокочастотного поля h. В этой области нормальное положение намагниченности оказывается неустойчивым, и вектор M самопроизвольно выходит на устойчивый предельный цикл, определяемый значениями статического поля и поля анизотропии. Указанные области разделяются некоторым интервалом, в пределах которого имеют место слабо выраженные максимум и минимум зависимости (K1). При зависящем от частоты значении K1 = Kc, близком к значению, отвечающему минимуму указанной зависимости, реализуется режим спиралеобразного движения вектора намагниченности с амплитудным углом m 2. С увеличением min частоты r и соответствующим ростом подмагничивающего поля отрицательное значение Kc возрастает по модулю. При K1 > Kc (вблизи Kc) время установления стационарного режима велико, так как на начальном этапе имеют место сильные затухающие колебания угла прецессии. При K1 < Kc вместе с резким возрастанием амплитудного угла возникают большие по амплитуде нутационные движения магнитного момента с периодом, кратным периоду прецессии r, поэтому усреднение амплитудного угла здесь осуществлялось на достаточно большом временном интервале. Зависимость (H), полученная при фиксированных значениях K(рис. 3, b), во многом аналогична зависимости (K1):

также имеются две области, характеризуемые большими Рис. 3. Зависимости угла резонансной прецессии : a —от и малыми углами прецессии, и для каждого значения константы анизотропии K1 при различных значениях частоконстанты K1 существует значение поля Hc, отвечающее ты r (GHz) и резонансного поля H (Oe): r/2 = 1, спиралеобразному режиму прецессии вектора намагниH = 730 (1); r/2 = 3, H = 1450 (2); r/2 = 5, ченности, т. е. режиму, при котором 0 m.

H = 2160 (3); r/2 = 7, H = 2880 (4); r/2 = 9, H = 3590 (5); b — от величины статического поля H при K1 = -100 (1), -200 (2), -300 (3), -400 (4) и -500 erg/cm3 (5); h = 0.5 (сплошные кривые) и 1 Oe (штриховые кривые).

ного момента, обусловленной анизотропией эффективного поля, а также линейной поляризацией СВЧ-поля, приводящей к эффекту удвоения частоты [1,2].

На рис. 3 представлены зависимости угла резонансной прецессии от величины константы кристаллографической анизотропии K1 (a) и от величины статического поля H (b) для амплитуд СВЧ-поля h = 0.5 (сплошные кривые) и 1 Oe (штриховые кривые). Зависимости (K1) получены для частот r/2 = 1, 3, 5, 7, 9 GHz и значений резонансного поля H 730, 1450, 2160, 2880, 3590 Oe (кривые 1–5 на рис. 3, a). Для получения зависимостей (H) фиксировалась константа анизотропии K1 = -(100-500) erg/cm3 Рис. 4. Зависимость усредненного угла резонансной прецессии (кривые 1–5 на рис. 3, b); частота резонансной преот амплитуды СВЧ-поля при константах кристаллографической цессии в соответствии с (3) находилась в интервале анизотропии K1 = 100 (1), 0 (2), -30 (3), -60 (4), -63.5 (5), r/2 = 0-13 GHz. Из приведенных на рис. 3, a зави- -65 (6), -67 (7) и -70 erg/cm3 (8); r/2 = 1GHz.

11 Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. 738 А.М. Шутый, Д.И. Семенцов На рис. 4 приведена зависимость усредненного угла поверхность шарообразного слоя. С увеличением модуля прецессии с частотой r/2 = 1GHz от амплитуды отрицательной константы K1 (при фиксированном H) СВЧ-поля при различной кристаллографической анизо- угол n растет быстрее, чем m, что приводит к уменьшению амплитуды данной нутации, период ее также тропии: K1 = 100, 0, -30, -60, -63.5, -65, -67, уменьшается, и вокруг нормали к пленке возникают -70 erg/cm3 (кривые 1–8), величина подмагничивающего аттракторы, не зависящие от СВЧ-поля.

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.