WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № 6 Инфракрасные спектры отражения и спектры комбинационого рассеяния света твердых растворов CuxAg1-xGaS2 © И.В. Боднарь Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники, 220069 Минск, Белоруссия (Получена 9 сентября 1997 г. Принята к печати 18 ноября 1997 г.) На кристаллах соединений CuGaS2, AgGaS2 и твердых растворов на их основе исследованы спектры ИК отражения и спектры комбинационного рассеяния в поляризованном свете. Определены значения частот продольных и поперечных оптических фононов, коэффициенты затухания, ИК интенсивности, 0 и. Построены концентрационные зависимости указанных параметров и установлен характер поведения оптических колебаний в твердых растворах.

Тройные соединения CuGaS2, AgGaS2 принадлежат к ризациях E C и E C соответственно. Остальные семейству полупроводников группы AIBIIICVI и облада- моды являются активными в спектрах комбинационного 2 ют интересными оптическими свойствами: значительным рассеяния (КРС) света.

коэффициентом нелинейности, сильным двулучепрело- Колебательные спектры этих материалов были изучемлением, широким диапазоном прозрачности [1–3]. Наны нами с помощью ИК спектров отражения и спектров личие изотропной точки дает возможность использовать КРС. Указанные измерения проводились на кристаллах, эти кристаллаы в качестве узкополосных фильтров в выращенных методом направленной кристаллизации расвидимом и ближнем инфракрасном (ИК) диапазонах плава (горизонтальный вариант), по методике описанной спектра [4,5].

в [7]. Состав кристаллов определяли рентгеновским меВ данной работе представлены результаты исслетодом, исходя и предположения о выполнении в системе дования колебательных спектров твердых растворов закона Вегарда, а однородность контролировали с помоCuxAg1-xGaS2, образованных соединениями CuGaS2, щью микрорентгеноспектрального зондового анализа.

AgGaS2, кристаллизующимися в структуре халькопириСпектры ИК отражения регистрировали на та (пространственная группа D12-I42d). Примитив2d спектрофотометре ”Perkin-Elmer-180” в области ная ячейка структуры таких кристаллов содержит две частот 150-450 см-1 при комнатной температуре от формульные единицы, что приводит к возникновению поверхности (112) монокристаллов в поляризованном 21 оптической и 3 акустических фононных ветвей [6].

свете. Спектры КРС записывали на спектрометре При этом оптические колебания классифицируются ”Spex-Romolog-4” с приставкой, позволяющей наблюдать КРС под углом 180. Источником opt = 1A1(1) +2A2 +3B1(3) +3B2(4) +6E(5).

возбуждения служил аргоновый лазер (модель Две A2-моды являются неактивными. Три B2- и шесть 165 фирмы Spectra Physics). Поляризационные E-мод являются ИК активными и проявляются в поля- измерения проводили при exc = 5145 в геометриях Значение частот TO/LO-фононов (см-1) для соединений CuGaS2 и AgGaSCuGaS2 AgGaSСимметрия Симметрия ИК отражение КРС ИК отражение КРС (халькоперит) (сфалерит) наши наши наши наши [12] [13] [14] [12] [12] [14] данные данные данные данные E (TO/LO) – – 75/76 75/76 75 65 – 34/34 36/36 33 XB2 (TO/LO) – – 259/284 95/95 95 – – 65/66 65/65 65 WB1 – – 138 116 – – – 54 125 – WE (TO/LO) – – 95/98 147/147 145/145 92 – 95/95 96 96 WE (TO/LO) 156/160 158/160 147/167 167/167 166/166 161/166 160/164 157/160 160/161 160 WB1 – – 203 238 – – – 190 – 190 XE (TO/LO) 262/276 256/276 260/278 273/283 260/277 226/232 224/230 226/232 213/224 214/224 XB2 (TO/LO) 262/281 260/280 339/369 286/288 262/278 222/237 215/236 212/238 213/215 212/220 WA1 – – 312 312 312 – – 295 293 294 WE (TO/LO) 332/352 330/350 335/352 332/352 332/352 325/349 324/346 324/349 – 325/348 WB1 – – 243 401 – – – 334 – – WB2 (TO/LO) 363/384 362/390 371/402 367/393 366/393 370/396 368/292 367/399 367 366/398 E (TO/LO) 368/401 366/401 365/387 367/385 365/386 367/399 365/397 368/398 392 365/392 Инфракрасные спектры отражения и спектры комбинационого рассеяния света твердых растворов... Рис. 1. Концентрационные зависимости частот оптических фононов для твердых растворов CuxAg1-xGaS2, определенных по ИК спектрам отражения.

(, ) и (, ), в которых по правилам отбора должны проявляться E- и B2-моды. Для повышения точности поляризационных измерений непосредственно перед образцом помещали призму Глана. Направление плоскости поляризации изменялось при помощи пластинки /2. Спектральная ширина щелей при измерениях не превышала 2 см-1.

В спектрах отражения в поляризации E C как для соединений, так и для твердых растворов присутствуют по четыре полосы отражения. В то же время в спектре E C присутствуют пять полос (при трех возможных по правилам отбора). Появление ”лишних” полос в этой поляризации связано с тем, что спектры отражения регистрировали (как указано выше) от плоскости (112), которая с оптической осью составляет угол 35.3. Это приводит к тому, что поляризация E C осуществляется частично (66%), поэтому в спектрах этой поляризации могут присутствовать ослабленные полосы из спектров поляризации E C [8–10]. Значения частот оптических фононов и их симметрия для тройных соединений приведены в таблице.

Снятые спектры обрабатывались методом последовательного ДА–К–К анализа, который обладает меньшими погрешностями, чем метод дисперсионного анализа (ДА) и метод Крамерса–Кронига (К–К) в отдельности.

Рис. 2. Концентрационные зависимости ИК интенсивноВ методе ДА–К–К анализа Крамерса–Кронига применя- стей (S2) коэффициентов затухания (gt) и диэлектрических постоянных ( и 0).

ется не к самой функции R(), а к функции, значения Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № 686 И.В. Боднарь Рис. 3. Спектры КРС соединений CuGaS2, AgGaS2 и твердого раствора Cu0.5Ag0.5GaS2 в поляризациях (, ) и (, ).

Рис. 4. Концентрационные зависимости частот оптических фононов для твердых растворов CuxAg1-xGaS2, определенных из спектров КРС.

которой за пределами экспериментального интервала С помощью соотношений близки к нулю [11]. Такая функция получается после Sn =, (2) обработки спектров отражения методом ДА, в котором 4(l,n/t,n - 1) для () используется выражение 0 = + 4Sn (3) (l,n - 2 + i · gl,n) () =. (1) n (t2,n - 2 + igt,n) были рассчитаны ИК интенсивности (Sn) и значения Из (1) были определены значения частот продольных диэлектрической проницаемости (0).

(l,n) и поперечных (t,n) фононов, коэффициенты зату- На рис. 1 и 2 показаны зависимости значений пахания (gl,n; gt,n), а также. раметров, полученных с помощью ДА, совмещенного Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, № Инфракрасные спектры отражения и спектры комбинационого рассеяния света твердых растворов... с анализом К–К от состава твердых растворов. Из Работа финансировалась Министерством образования приведенного рисунка видно, что по мере увеличения Республики Беларусь.

содержания в твердых растворах CuxAg1-xGaS2 атомов серебра изменения частот оптических фононов для обеих Список литературы поляризаций носят монотонный характер — они плавно смещаются в низкочастотную область. Аналогичный ха[1] J.L. Shay, J.H. Wernick. Ternary chalcopyrite semiconducрактер проявляют параметры Sn, 0,. Концентрациtors: Growth, electronic structure and applications (N.Y., онная зависимость коэффициентов затухания gt для всех 1975).

полос отражения имеет неаддитивный характер.

[2] I.T. Bodnar, I.V. Bodnar. Phys. St. Sol. (a), 121, K247 (1990).

Спектры КРС соединений CuGaS2, AgGaS2 и твердого [3] В.Ю. Рудь, Ю.В. Рудь, И.В. Боднарь, Л.Г. Березуцкий. ФТП, 28, 2014 (1994).

раствора Cu0.5Ag0.5GaS2 представлены на рис. 3, а зна[4] В.В. Бадиков, И.Н. Матвеев, С.М. Пшеничников и др.

чения частот оптических фононов и их симметрия для Кристаллография, 26, 537 (1981).

тройных соединений приведены в таблице. Присутствие [5] J.P. Laurenti. J. Appl. Phys., 56, 2479 (1984).

”лишних” полос в геометрии (, ) связано с причи[6] J.P. Kaminov, E. Buchler, J.H. Wernick. Phys. Rev. B, 2, нами, указанными выше. Самые интенсивные полосы с (1970).

= 312 см-1 для CuGaS2 и = 294 см-1 для AgGaS2, [7] И.В. Боднарь, Е.А. Кудрицкая. Неорг. матер., 33, соответствующие колебаниям симметрии типа A1, при(1997).

сутствуют в обеих поляризациях, что связано как с [8] N. Yamamoto, T. Miyauchi. Bull. Univ. Osaka Prefect. (a), 23, причинами, описанными выше, так и с очень большим 147 (1974).

сечением рассеяния фононов данной симметрии. Ана- [9] И.В. Боднарь, А.Г. Кароза, Г.Ф. Смирнова, Т.В. Смирнова.

логичные полосы проявляются и в твердых растворах ЖПС, 53, 677 (1990).

[10] И.В. Боднарь. ФТП, 31, 49 (1997).

CuxAg1-xGaS2.

[11] В.М. Бурлаков, Д.Ф. Рзаев, В.Н. Пырков. Препринт ин-та Идентификация полос для твердых растворов проводиспектроскопии АН СССР (Троицк, 1984).

лась на основе сравнения их со спектрами ИК отражения [12] W.H. Koschel, F. Sorger, Y. Baars. J. Phys. (France), 36, и спектрами КРС тройных соединений CuGaS2 иAgGaS2.

(1975).

Наиболее интенсивной полосой в твердых растворах (как [13] J.P. Van der Zeil, A.E. Meixner, H.M. Kasper, J.A. Ditzenи в соединениях CuGaS2 и AgGaS2) является полоса, berger. Phys. Rev. B, 9, 4286 (1974).

соответствующая колебанию симметрии A1. Это чисто [14] C. Carlone, D. Olego, A. Yayarama, M. Cardona. Phys. Rev.

анионная полоса и соответствует колебаниям атомов B, 22, 3877 (1980).

серы при неподвижных остальных атомах. С изменением состава частота ее плавно изменяется от 312 см-1 Редактор В.В. Чалдышев в CuGaS2 до 294 см-1 в AgGaS2, а интенсивность остаInfra-red reflection spectra and spectra ется практически неизменной (рис. 4).

Сравнение спектров ИК отражения и спектров КРС of combination light scattering of CuGaS2;

твердых растворов со спектрами бинарных аналогов AgGaS2 compounds and CuxAg1-xGaSAIIBVI и частотного положения соответствующих полос solid solutions позволяет сделать вывод о том, что высокочастотные I.V. Bodnar E- и B2-моды, соотвествтующие 15-модам структуры сфалерита, определяются колебаниями связи Ga–S, поBelarus State University скольку их частотное положение слабо изменяется с of Information Science and Radioelectronics, увеличением содержания в твердых растворах атомов 220069 Minsk, Belarus серебра. Интенсивность этих полос при этом не изменяется.

Наиболее чувствительными к замещению атомов меди атомами серебра являются низкочастотные полосы Eи B2-мод, соответствующие X5-, W4- и W2-модам структуры сфалерита. Частоты их плавно изменяются с составом x от частот, характерных для CuGaS2, к частотам, характерным для соединения AgGaS2, при неизменной интенсивности. Из сказанного следует, что указанные моды соответствуют колебаниям связи Cu–(Ag)–S. Оставшиеся моды E(Xs) и B2(W4) вызваны колебаниями атомов S, Cu и Ag.

Таким образом, проведенные исследования показали, что оптические колебания в твердых растворах CuxAg1-xGaS2 проявляют одномодовый характер.

Физика и техника полупроводников, 1998, том 32, №




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.