WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Как отмечалось выше, в области высоких частот при анализе поведения КО можно пользоваться выражениями (15) и (18). Из (15) следует, что магнитная проницаемость правополяризованных ЭМВ резонансно возрастает при значении магнитного поля, определяемом формулой - (1 + 2)(A + me) Hr =. (19) g(1 + 2) Отсюда следует, что резонанс КО правополяризованных ЭМВ возможен только при частотах 3 =(1 + 2)(A + me). (20) Из (15) также следует, что в области магнитных полей H2 < H < H1, (21) Рис. 6. То же, что на рис. 5, при толщине пластины d = 1cm.

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. Коэффициент отражения электромагнитных волн от поверхности пластины феррита кубической... и 6, a). Широкий и глубокий минимум на кривой R+(H) по-прежнему отвечает равенству = µ+. Для левополяризованных ЭМВ магнитная проницаемость на высоких частотах близка к единице. В связи с этим для них не может выполняться условие равенства магнитной и диэлектрической проницаемостей. При больших частотах выполняются условия размерных резонансов (22).

Это проявляется на кривых КО правополяризованных волн в виде нескольких узких минимумов (рис. 5, a и 7, a), а на кривых КО левополяризованных волн — в виде нескольких широких минимумов (рис. 6, b).

Резкое возрастание КО правополяризованных волн при = 1 · 1010 и 1 · 1011 s-1 (кривые 2 и 3 на рис. 5, a) в области малых полей обусловлено отрицательностью действительной части магнитной проницаемости (22).

При высоких частотах ( = 1 · 1012 s-1) увеличение КО вне разонансных значений обусловлено уменьшением длины волны ЭМВ — пластина становится все менее прозрачной для таких волн.

При отрицательной константе анизотропии условие (19) может выполняться и при низких частотах.

В этом случае на кривых R+(H) вблизи точки ОФП при низких частотах появляются резонансные особенности в виде резких пиков (рис. 7, b).

При низких частотах на полевых зависимостях КО могут проявиться особенности, обусловленные размерными резонансами магнитной проницаемости (5) на Рис. 7. Полевая зависимость КО ЭМВ R+ от позвуковых волнах. Этим резонансам отвечают пики КО верхности пластины феррита при K = -1 · 105 erg/cm3, на рис. 7, b.

B2 = 1 · 107 erg/cm3, = 0.01. Толщина пластины d = 0.1cm.

Проведенное исследование КО ЭМВ от пластины Частота ЭМВ в s-1: 1 —1 · 109, 2 —1 · 1010, 3 —1 · 1011, непроводящего ферромагнетика позволяет сделать сле4 —1 · 1012 (a); 1.79 · 107 (b).

дующие выводы.

Из анализа частотных зависимостей КО ЭМВ следует, что при учете магнитоупругого взаимодействия гда положительна. Магнитная проницаемость левополяКО ЭМВ имеет особенности не только на размерных ризованных волн при любых частотах положительна, резонансах ЭМВ, но и на размерных резонансах упругих не имеет резонансных особенностей и монотонна. При волн. Последние резонансы особенно отчетливо проявнизких частотах значения магнитной проницаемости µ± ляются в точке ОФП.

могут превосходить значения диэлектрической прониКО правополяризованных ЭМВ может принимать аноцаемости. Таким образом, при низких частотах на мально большие значения (вплоть до единицы) в обполевой зависимости КО не должно наблюдаться резких ласти частот, в которой магнитная проницаемость этих особенностей. В этом случае единственный минимум на волн отрицательна.

зависимостях R±(H) должен отвечать выполнению услоКО ЭМВ принимает аномально малые значения вия = µ±. При выполнении последнего условия КО (вплоть до нуля) при совпадении динамической магнитпрактически обращается в нуль. Этому соответствует ной проницаемости с диэлектрической проницаемостью.

одиночный минимум на рис. 5 и 6 при низких частоВ точке ОФП КО ЭМВ может принимать аномально тах. Как показывают численные расчеты, при частотах большие значения в области низких частот.

< 3 8 · 109 s-1 КО ЭМВ аномально мал для всех Из анализа полевых зависимостей КО ЭМВ следует, значений магнитного поля.

что в области низких частот КО ЭМВ может быть При высоких частотах ( > 1 · 109 s-1) условие (19) аномально мал при всех значениях магнитного поля. Эти выполняется. Резонансное возрастание магнитной про- частоты могут лежать в СВЧ-диапазоне.

ницаемости правополяризованных волн при H = Hr (19) При более высоких частотах на полевых зависимостях проявляется на полевой зависимости КО правополяри- КО правополяризованных ЭМВ принимает аномально зованных волн в виде либо неглубокого минимума при малые значения, если = µ+. Данное условие выпол = 1 · 1010 s-1 и d = 0.1cm (рис. 5, a), либо в виде няется в области экспериментально доступных значений резкого уменьшения КО в остальных случаях (рис. 5, a магнитного поля.

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. 672 В.Д. Бучельников, А.В. Бабушкин, И.В. Бычков Таким образом, с помощью внешнего магнитного поля можно изменять КО ЭМВ от пластины непроводящего ферромагнетика от единицы до нуля в широком диапазоне частот.

Список литературы [1] В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, В.Г. Шавров. ФТП 34, 11, 3408 (1992).

[2] В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, В.Г. Шавров. Акуст. журн.

40, 1, 158 (1994).

[3] В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, В.С. Романов, В.Г. Шавров.

Вестн. Челябинского гос. ун-та. Сер. 6, Физика 1, 96 (1998).

[4] В.Д. Бучельников, В.С. Романов, Г.А. Крафтмахер, В.Г. Шавров. Радиотехника 8, 15 (2000).

[5] А.И. Ахиезер, В.Г. Барьяхтар, С.В. Пелетминский. Спиновые волны. Наука, М. (1967).

[6] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

Наука, М. (1994).

[7] В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, В.Г. Шавров. ФММ 66, 2, 222 (1988).

[8] В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, А.В. Бабушкин, В.Г. Шавров. ФММ 90, 4, 9 (2000).

[9] В.Д. Бучельников, В.Г. Шавров. ФММ 68, 3, 421 (1989).

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.