WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Lx = 2M0, Lz = 1Ex (t)/Kz, = - m1(Lx Mx Py + Lx MyPx + Ly Mx Px hf c c 4M0 c My =[ 1Ex(t) +Hy(t)]/(M - L + Kz ), - Ly My Py) +m2(Lx Mx Pz + Ly My Pz ) c c c Ly = Mx = Mz = 0. (17) + m3(Lz Mx Px + Lz My Py ) c c Из (17) и (14) c учетом (6) следует, что величина + m4(Lx Mz Px + Ly Mz Py ) +m5Lz Mz Pz, (23) c c c компоненты My (17) сравнима с величиной Mx (14) для антиферромагнитной фазы в кристалле с центром = - b1(Lz Lx Px + Lz Ly Py ) ab симметрии, но для Lz (17) получается величина, гораздо 4M0 a b a b большая, чем Lx (7), + b2(Lx Lz Px + Ly Lz Py ) +b3(Lx Lx Pz a b a b a b Lz (t) L. (18) + Ly Ly Pz ) +b4Lz Lz Pz, (24) Lx (t) Kz a b a b Для веществ с температурой Нееля, сравнимой с ком = - c1(-Lx Lx Px + Ly Ly Px ac 4M0 a c a c натной (TN 300 K), имеем + Lx Ly Py + Ly Lx Py ) +c2(Lx Ly Pz L a c a c a c 103. (19) Kz - Ly Lx Pz ) +c3(Lz Ly Px - Lz Lx Py ) a c a c a c Это означает, что для создания переменных сверхтонких + c4(Lx Lz Py - Ly Lz Px). (25) a c a c полей на ядрах с амплитудой Hn 10 Oe (13) достаточно переменных электрических полей E(t) с амплитудой Слагаемые, описывающие магнитную анизотропию, окавсего 102 V/ cm. зываются несущественными, поэтому они опущены.

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. Возбуждение ЯМР электрическим полем как динамическое проявление магнитоэлектрического... Расчеты равновесных значений компонент векто- рост примерно в 103 раз слабее возрастания обменной ров Lj и M в присутствии поля E(t) были проведены энергии, поэтому углы поворота магнитных моментов для двух типов антиферромагнитных структур, которые подрешеток во столько же раз оказываются больше.

реализуются в ЦС -Fe2O3 и ЦАСCr2O3. В результате использование переменных электрических a) ЯМЭР в гематите (-Fe2O3) (a < 0, b,c > 0). полей с очень умеренной амплитудой (102 V/ cm) позвоОбменная магнитная структура гематита определяется ляет получать сигналы для ЯМЭР с обычным для ЯМР вектором La. Для определенности мы ограничились отношением сигнал / шум. Это существенное преимумагнитным состоянием с La Z, которое реализуется щество динамического проявления АФЭ-взаимодействия VLLP (4) перед статическим МЭ-эффектом.

ниже точки Морина. В этом случае из минимума (21) Другая возможность использования динамического получаются следующие значения для компонент M и Lj:

магнитоэлектричества связана с эффектом, для которого Mx = My = Mz = 0, Lx = Ly = 0, Lz = 4M0, мы использовали термин „комбинированный ЯМЭР“.

a a a При этом типе ЯМЭР возбуждение ядерных спинов Lx = b1Ex (t)/b, Ly = b1Ey (t)/b, b b предполагается осуществлять переменным магнитным полем и регистрировать электрический сигнал, связанLz = b4Ez (t)/b, Lx = c3Ey(t)/c, b c ный с вектором электрической поляризации. Эта возможность позволяет преодолеть трудность с перегревом Ly = c3Ex (t)/c, Lz = 0. (26) c c образца при использовании переменных электрических (В равномодульной модели b,c b,c - a). полей большой амплитуды.

По порядку величины эти значения совпадают В заключение отметим, что на формулах для ЯМЭР с Lx (t) (7), поэтому для оценки переменной составля- все выглядит сравнительно оптимистично. Что касается ющей сверхтонкого поля на ядрах Hnj можно пользо- экспериментальных трудностей, то их следует обсуждать ваться формулами (11)-(13). Как следует из (21)-(25), другому коллективу авторов.

комбинированный ЯМЭР в случае гематита невозможен.

b) ЯМЭР в Cr2O3 (c < 0, a,b > 0). Обменная магСписок литературы нитная структура Cr2O3 определяется вектором Lc Z.

В этом случае из минимума (21) получаются следую[1] С.В. Вонсовский. Магнетизм. Наука, М. (1971). 1032 с.

щие значения для компонент Lj и M:

[2] Д.Н. Астров. ЖЭТФ 38, 3, 984 (1960).

[3] G.T. Rado, V.J. Folen. Phys. Rev. Lett. 7, 8, 310 (1961).

Lx = Ly = Lz = 0, Lx = Ly = 0, Lz = 4M0, [4] J.P. Rivera. Ferroelectrics 161, 1–4, 165 (1994).

b b b c c c [5] Е.А. Туров, А.В. Колчанов, В.В. Меньшенин, И.Ф. МирMx = m3Ex(t)/b, My = m3Ey(t)/b, саев, В.В. Николаев. Симметрия и физические свойства антиферромагнетиков. Физматлит, М. (2001). 560 с.

Mz = m5Ez (t)/b, Lx = a4Ey (t)/a, a [6] Д.Я. Яблонский, В.Н. Криворучко. В сб.: Проблемы физической кинетики и физики твердого тела. Наук. думка, Ly = - a4Ex (t)/a, Lz = 0. (27) a c Киев (1990). С. 444.

[7] В.Н. Криворучко, Д.А. Яблонский. ФНТ 14, 6, 656 (1988).

(В равномодульной модели a,b a,b - c). Соответ[8] Д.А. Яблонский, В.Н. Криворучко. ЖЭТФ 94, 9, ствующие оценки для переменной составляющей сверх(1988).

тонкого поля на ядрах Hnj снова описываются формула[9] Д.А. Яблонский, В.Н. Криворучко. ФТТ 30, 10, ми (11)-(13), но в отличие от гематита в Cr2O3 можно (1988).

использовать комбинированный ЯМЭР.

[10] В.В. Еременко, В.Н. Криворучко, Н.М. Лавриненко, Д.А. Яблонский. ФТТ 30, 12, 3605 (1988).

Таким образом, из рассмотренных выше магнитных [11] Е.А. Туров. Письма в ЖЭТФ 73, 2, 92 (2001); Препринт структур наиболее удобными с точки зрения наблюдения ИФМ УрО РАН, НИСО УрО РАН, № 25 / 49(01). Екатесигналов ЯМЭР являются вещества типа KNiPO4. Их ринбург (2001).

главная особенность состоит в том, что они имеют кри[12] В.В. Лесковец, Е.А. Туров. ФТТ 42, 5, 110 (2000).

сталлохимическую симметрию без центра симметрии.

[13] А. Абрагам. Ядерная индукция. ИЛ, М. (1963). 552 с.

Это сильно расширяет класс инвариантов, из которых [14] Е.А. Туров, М.П. Петров. Ядерный магнитный резонанс составляется термодинамический потенциал для описав ферро- и антиферромагнетиках. Наука, М. (1969). 260 с.

ния их магнитных и электрических свойств. Решающее [15] T.H. O’Dell, E.A.D. White. Phil. Mag. 22, 177; 649 (1970).

значение имеют инварианты типа LLP, в которых [16] L.M. Holmes. Int. J. Magnetism7, 111 (1974).

компоненты L и L относятся к одному вектору L.

[17] P. Fisher, M. Lujan, F. Kubel, H. Schmid. Ferroelectrics 162, Такие инварианты описывают поворот вектора L, когда 1–4, 385 (1994).

наводится электрическая поляризация P = E под дей- [18] В.В. Лесковец, М.И. Куркин, В.В. Николаев, Е.А. Туров.

ФТТ 44, 7, 1330 (2002).

ствием поля E. Важно, что этот поворот не связан с изменением обменной структуры, а следовательно, не приводит к росту обменной энергии. Увеличивается лишь энергия магнитной анизотропии, но соответствующий 6 Физика твердого тела, 2003, том 45, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.