WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Эвальда, и поэтому часть потока энергии будет рассеиНа рис. 6 представлена серия рефрактограмм алма- ваться на большие углы в соответствии с дифракционныза, полученных при фиксированном угле скольжения ми условиями. Дифракционные углы рассеяния долж1 = 0.06 и различных величинах напряжения на ны быть /d, где d — максимальное расстояние между рентгеновской трубке в интервале от 12 до 35 kV. атомными плоскостями в образце. В рассматриваемом диапазоне спектра заведом, т. е. дифракционные Определение спектрального разрешения алмазной призмы проводилось по рефрактограме (рис. 7), полу- пики не могут попадать в характерную область углов, измеряемых при рефракции. Кроме того, как указывалось ченной при Um = 40 kV и 1 = 0.06. Измерение выше, дифракционные условия выполняются в узких ширины на полувысоте пиков линий 0.154 и 0.139 nm с спектральных полосах для конечного набора рефлекпоправкой на аппаратную функцию дает соответственно сов, и поэтому их наличие практически не искажает значения, равные 19.7 и 17.1 pm или при переходе к энергетической шкале величины E, равные соответ- монотонное распределение непрерывной части спектра (рис. 7). Что же касается характеристических линий, то ственно 103 и 110 eV. При меньших углах, как следует при известной кристаллографической ориентации моноиз (5), спектральное разрешение должно возрастать. На кристалла алмаза можно заранее рассчитать углы между практике этого не наблюдается, поскольку излучение преломляющей поверхностью и атомными плоскостями, распространяется вдоль поверхности через нарушенный при которых не выполняются дифракционные условия механической обработкой слой. При этом возрастает для заданного набора характеристических линий. Отинтенсивность рассеяния на неоднородностях рельефа, метим, что используемые нами образцы природного что приводит к размытию углового спектра.

алмаза с эффективной площадью преломляющей грани Таким образом проведенные исследования показыва 10 mm2 значительно дешевле синтетических. Кроме ют возможность использования монокристаллов алмаза того, в связи с блочной структурой последних для них для практических измерений жесткого рентгеновского должны быть характерны более широкие спектральные спектра с длиной волны от 0.03 до 0.25 nm. Указанполосы, в которых за счет брэгговских отражений моный диапазон содержит характеристические линии Kжет искажаться распределение интенсивности в угловом или L-серий практически всех элементов с порядковым спектре.

номером Z > 25. Анализируемый диапазон может быть слегка расширен в длинноволновую часть спектра до 0.3-0.5 nm при полном или частичном вакуумировании Список литературы рентгенооптической схемы. При дальнейшем увеличении линейный коэффициент ослабления быстро возрастает, [1] Рентгенотехника. Справочник / Под ред. В.В. Клюева. Маа величина b падает, и поэтому разрешение вследствие шиностроение, М. (1980). Т. 2. С. 60.

дифракционных эффектов, связанных с конечным раз[2] Н.Г. Волков, В.А. Христофоров, Н.П. Ушаков. Метомером эффективной преломляющей поверхности, будет ды ядерной спектрометрии. Энергоатомиздат, М. (1990).

уменьшаться.

С. 148.

С практической точки зрения наиболее важный ре- [3] J.A. Kyrala, J. Workman, S. Evans, G.T. Schappert, T. Tiermay.

зультат заключается в том, что благодаря угловой дис- Int. Conf. ”High-Speed Photography and Photonics”. Moscow (20–25 Sept. 1998). P. 26.

персии излучения для регистрации полного спектра [4] К.Н. Мухин. Экспериментальная ядерная физика. Энергоможет быть использован одно- или двухкоординатный атомиздат, М. (1993). Кн. 1. Ч. 1. 316 с.

приемник, например, на базе ПЗС-линейки или матрицы.

[5] Л.С. Горн, Б.И. Хазанов. Современные приборы для изЭто обеспечивает возможность анализа состава спектра мерения ионизирующих излучений. Энергоатомиздат, М.

без каких-либо ограничений на величину измеряемого (1989). С. 72.

промежутка времени. Поскольку угловое распределение [6] Р. Вольдсет. Прикладная спектроскопия рентгеновских хорошо описывается выражением (5), полученным из излучений. Атомиздат, М. (1977). С. 28.

закона синусов, а абсорбционные свойства углерода [7] A. Boscolo, L. Poletto, G. Tondello. Pure Appl. Opt. 6, 1, Lпротабулированы, по экспериментальной зависимости (1997).

4 Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 626 А.Г. Турьянский, И.В. Пиршин, Р.А. Хмельницкий, А.А. Гиппиус [8] А.В. Виноградов, И.А. Брытов, А.Я. Грудский, И.В. Кожевников, М.Т. Коган, В.А. Слемзин. Зеркальная рентгеновская оптика. Машиностроение, Л. (1989). 467 с.

[9] М. Борн, Э. Вольф. Основы оптики. Наука, М. (1973).

719 с.

[10] М.А. Блохин. Физика рентгеновских лучей. ГИТТЛ, М.

(1957).

[11] А.Н. Зайдель, Г.В. Островская, Ю.И. Островский. Техника и практика спектроскопии. Наука, М. (1976). 392 с.

[12] А.Г. Турьянский, И.В. Пиршин. ПТЭ, 6, 104 (1999).

[13] М.А. Блохин, И.Г. Швейцер. Рентгеноспектральный справочник. Наука, М. (1982). 376 с.

[14] B.L. Henke, E.M. Gullikson, J.C. Davis. Atom. Data Nucl. Data Tabl. 54, 2, 181 (1993).

[15] Физические величины. Справочник / Под ред. И.С. Григорьева, Е.З. Мейлихова. Энергоатомиздат, М. (1991).

1232 с.

[16] Д.В. Федосеев, Н.В. Новиков, А.С. Вишневский, И.Г. Теремецкая. Алмаз. Справочник. Наук. думка, Киев (1981).

78 с.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.