WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |
Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 5 Влияние температуры вакуумного отжига на край фундаментального поглощения и структурную релаксацию пленок a-SiC : H ¶ © А.В. Васин, А.В. Русавский, В.С. Лысенко, А.Н. Назаров, В.И. Кушниренко, С.П. Старик, В.Г. Степанов Институт физики полупроводников им. В.Е. Лашкарева 03026 Киев, Украина Институт сверхтвердых материалов им. В.Н. Бакуля, 04074 Киев, Украина (Получена 23 августа 2004 г. Принята к печати 6 октября 2004 г.) Представлены экспериментальные результаты исследования влияния температуры вакуумного отжига на свойства края фундаментального поглощения и реконструкцию ближнего порядка пленок аморфного гидрогенизированного карбида кремния a-SiC : H, полученных с помощью магнетронного распыления кремния в атмосфере Ar + CH4. Показано, что при низких температурах отжига (450C) происходит перераспределение связанного водорода, определяемое обрывом кремний-водородных связей и захватом атомарного водорода на оборванные связи атомов углерода, что приводит к усилению видимой фотолюминесценции. При более высоких температурах отжига происходит обрыв углерод-водородных связей и кластеризация свободного углерода. Обосновывается, что центрами безызлучательной рекомбинации в пленках a-SiC : H в основном являются электронные состояния, обусловленные оборванными связями атомов углерода.

1. Введение необходимо для более глубокого понимания особенностей электронных свойств пленок a-SiC : H и оптимизации технологии синтеза.

Гидрогенизированный аморфный карбид кремния a-SiC : H относится к классу гидрогенизированных аморфных полупроводников, к которому также принад2. Эксперимент лежат a-Si : H, a-Ge : H, a-C : H, a-SiGe : H и др. Большая ширина запрещенной зоны, высокая теплопроводность, Пленки аморфного гидрогенизированного карбида высокая стойкость к электрическому пробою, фоточувкремния осаждались с помощью распыления монокриствительность и возможность синтеза слоев большой сталлической кремниевой мишени (диаметром 4 см) площади при низкой температуре делают аморфный и магнетроном постоянного тока в атмосфере газовой нанокристаллический карбид кремния привлекательным смеси Ar(60%)/CH4(40%). Данная технология позволяет материалом для применения в тонкопленочной микро- и осаждать пленки при относительно низких температурах оптоэлектронике. Однако аморфная структура предполаподожки и не использует химически агрессивные кремгает наличие большого количества разнообразных струкнийсодержащие газы. Рабочий объем предварительно оттурных дефектов, таких как микропоры, флуктуации качивался до давления 10-5 Па, затем напускалась раплотности и состава, оборванные связи, вариации длин бочая газовая смесь до рабочего давления 5 Па. Подложи углов межатомных связей. При большой концентрации ка подогревалась с помощью галогеновых ламп до темдефектов материал становится неприменимым практиче- пературы 200C. В качестве подложек использовались ски. Особенности электронных свойств гидрогенизиро- пластины кварца и кремния. Ток и напряжение разряда ванных аморфных полупроводников определяются тем, магнетрона составляли 200 мА и 250 В соответственно.

что водород, введенный в структуру пленок, может ин- Расстояние от мишени до подложки составляло 6 см.

тенсивно взаимодействовать со многими из этих дефек- Для повышения однородности пленок подложкодержатов. Например, известно, что пленки a-SiC : H, в отличие тель совершал вращательно-поступательные движения от a-SiC, могут проявлять интенсивную фото- и электро- над мишенью. Перед началом процесса осаждения милюминесценцию при комнатной температуре в видимой шень тренировалась при рабочих параметрах разряда в области спектра. Это объясняется тем, что атомарный течение 5 мин при закрытой заслонке для обезгаживания водород может пассивировать дефектные состояния, и достижения необходимой степени карбонизации поверхности мишени. При таких технологических параметявляющиеся центрами безызлучательной рекомбинации.

рах скорость осаждения составляла 4 нм/мин. После При повышенной температуре (400-600C) происходят завершения процесса осаждения подложки с пленкой интенсивные процессы перераспределения связанного a-SiC : H (толщина 300 нм) разрезались на части, ководорода в объеме материала пленок a-SiC : H и эффузия торые подвергались изохронному отжигу в вакууме в водорода из пленок, что приводит к существенному течение 15 мин в диапазоне температур до Ta = 850C изменению электронных свойств материала [1–3]. Депри давлении 10-4 Па.

тальное изучение изменений структурных и оптических Пленки анализировались с помощью оже-электронной свойств, происходящих при повышенной температуре, спектроскопии (Jump 10 s), спектроскопии поглоще¶ E-mail: vasin@lab15.kiev.ua ния в видимой (SPECORD M40) и инфракрасной Влияние температуры вакуумного отжига на край фундаментального поглощения... (фурье-спектрометр Инфралюм ФТ-801) областях спектра. Измерения комбинационного рассеяния света (КРС) проводились с помощью двойного монохроматора ДФС-24 и охлаждаемого фотоэлектронного умножителя в режиме счета фотонов. КРС возбуждалось излучением аргонового лазера (длина волны = 514 нм). Фотолюминесценция (ФЛ) возбуждалась излучением азотного лазера ИЛГИ-503 с длиной волны 337.1 нм и регистрировалась с помощью монохроматора МДР-23 и фотоэлектронного умножителя ФЭУ-100.

3. Результаты 3.1. Состав Состав пленок измерялся с помощью оже-электронной спектроскопии. Коэффициенты относительной чувствительности кремния и углерода подгонялись по спектрам монокристаллического образца карбида кремния 6H-SiC. Количественный анализ оже-спектров a-SiC : H показал, что исследуемая пленка имеет следующий состав: 40 ат% Si, 55 ат% C, 3 ат% O, 2 ат% N. Высоковакуумный отжиг до температуры 850C не вызывал заметного изменения состава пленок.

3.2. Комбинационное рассеяние света Рис. 1. Спектры комбинационного рассеяния света пленок поНа исходных пленках и пленках, отожженных при сле вакуумного отжига при температурах 750 (1) и 850C (2).

температуре ниже 750C, никакого сигнала КРС в диапазоне 400-1600 см-1 не регистрировалось. Это означает, что в пленках отсутствуют микрокластеры 3.3. Край поглощения свободного кремния и углерода, характеризуемые Одним из основных характеристических свойств пополосами КРС в области 460-520 см-1 (Si–Si) и лупроводников является величина ширины запрещенной 1000-1600 см-1 (C-C) [4]. Отсутствие полос КРС в зоны. Понятие ширины запрещенной зоны сохраняется области 700-800 см-1, характерных для колебаний для аморфных полупроводников, хотя и не имеет на Si–C, можно объяснить очень низким сечением КРС для сегодняшний день четкого формального определения, такой аморфной структуры.

такого как в случае зонной структуры кристалличеПри температуре отжига 750C в спектрах КРС плеских полупроводников. Электронные свойства аморфных нок наблюдается слабая широкая полоса с максимумом полупроводников обычно рассматриваются в терминах в области 1400 см-1 (рис. 1). Увеличение температуры энергетического распределения плотности электронных до Ta = 850C приводит к высокочастотному смещению состояний. Наиболее часто оптическая ширина запреполосы до 1440 см-1. При этом сигналов в области щенной зоны Eg пленок аморфных полупроводников 460-520 см-1 и при 800 см-1 не регистрировалось.

экспериментально определяется с помощью линейной Полосу в области 1400 см-1 можно однозначно припиэкстраполяции до нуля спектра поглощения в соответсать кластерам аморфного углерода. Обычно спектры ствии с соотношением Тауца [5], которое описывает дисКРС аморфного углерода представляют собой суперперсию коэффициента поглощения материала в области позицию двух полос, обозначаемых как G (graphitic, фундаментального края поглощения, 1500-1600 см-1) и D (disordered, 1300-1400 см-1), h = B(h - Eg)2, (1) которые свидетельствуют о наличии (хотя и сильно искаженных) графитовых гексагонов как структурных где — коэффициент поглощения, h —энергия фотоединиц. Отсутствие разделенных D- и G-полос свиденов, Eg — ширина запрещенной зоны, B — некоторый тельствует о большой степени разупорядоченности углекоэффициент, физический смысл которого до сих пор родных кластеров. Высокочастотный сдвиг наблюдаемой дискутируется. Действительно, как показывает многополосы после отжига при 850C можно объяснить уве- летний опыт, для многих аморфных полупроводников личением размеров кластеров и частичной релаксацией значение коэффициента поглощения в области края понапряжений в них. глощения можно описать простым степенным законом, Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. 604 А.В. Васин, А.В. Русавский, В.С. Лысенко, А.Н. Назаров, В.И. Кушниренко, С.П. Старик, В.Г. Степанов рис. 3 представлены спектры пропускания пленок до (спектр 1) и после отжига при различных температурах (спектры 2–6). В спектре исходной пленки доминирующей является полоса поглощения около 800 см-1, которая может быть приписана колебаниям растяжения Si-C. Кроме этой основной полосы, регистрируются также две дополнительные полосы около и 2100 см-1. Поглощение в области 2100 см-1 связано с колебаниями растяжения водородных связей типа Si–Si–Hn и C–Si–Hn (n = 1-3). Поглощение в области 1000 см-1 соответствует колебательным модам углерод-водородных связей в радикалах CHn, которые химически связаны с атомами кремния, т. е. в структурРис. 2. Изменение оптической ширины запрещенной зоны ных цепочках типа Si–C–Hn [7,8].

Eg (1) и величины коэффициента B (2) при вакуумном отжиге.

Для количественного анализа интенсивностей полос поглощения было проведено компьютерное моделирование спектров в виде суперпозиции трех полос гауссового вида с максимумами интенсивности около 800, что дает возможность определять величину оптической 1000 и 2100 см-1. На рис. 4, a показана температурная ширины запрещенной зоны Eg. Однако до тех пор, пока зависимость приведенной интенсивности полосы Si–Hn неизвестна зависимость плотности состояний и матрич(I2100), за 100% принята интенсивность поглощения ных элементов переходов от энергии, нельзя однозначно в свежеосажденной пленке. Видно, что интенсивность говорить о том, является ли данная Eg действительно полосы 2100 см-1 быстро уменьшается с ростом темшириной запрещенной зоны в плотности состояний, или пературы отжига и при Ta > 650C полоса вообще это какая-то другая характерная энергия, связанная с не регистрируется. Амплитуда полосы поглощения в величиной щели подвижности [6].

области 800 см-1 заметно не изменялась после отжига.

Некоторые авторы делали попытки интерпретировать коэффициент B, т. е. наклон линейной части зависимости Для описания изменения относительной интенсивности Тауца, в терминах структурной разупорядоченности.

Применительно к a-SiC : H многие исследователи полагают, что коэффициент B прямо связан с характером структурного и химического беспорядка, однако экспериментальные данные крайне противоречивы. Поэтому, на наш взгляд, в настоящее время понимание характера оптических переходов в разупорядоченных системах недостаточно и существует необходимость дальнейших экспериментальных и теоретических исследований.

Край фундаментального поглощения пленок a-SiC : H анализировался в спектрах поглощения пленок на кварцевых подложках в диапазоне длин волн 200-800 нм.

Анализ края фундаментального поглощения с помощью соотношения Тауца показал, что оптическая ширина запрещенной зоны свежеосажденных пленок a-SiC : H составляла 2.6 эВ. На рис. 2 приведена зависимость оптической ширины запрещенной зоны Eg и коэффициента B от температуры вакуумного отжига. После отжига при Ta = 450C наблюдается небольшое увеличение Eg. При более высокой температуре отжига величина Eg постепенно уменьшается. При этом коэффициент B изменяется аналогичным образом.

3.4. Инфракрасная спектроскопия Очевидно, что температурная зависимость параметров края фундаментального поглощения должна определяться изменением характера ближнего порядка. Для исследования поведения химически связанного водорода Рис. 3. ИК спектры пропускания пленок a-SiC : H до (1) и и структурных изменений после отжига использова- после вакуумного отжига при температуре 450 (2), 550 (3), лась инфракрасная (ИК) спектроскопия поглощения. На 650 (4), 750 (5), 850C (6).

Физика и техника полупроводников, 2005, том 39, вып. Влияние температуры вакуумного отжига на край фундаментального поглощения... после вакуумного отжига при температуре 450C интенсивность ФЛ увеличивается в несколько раз (рис. 5, спектр 2). При температуре отжига Ta = 550C (рис. 5, спектр 3) и выше интенсивность свечения постепенно уменьшается. Узкая линия около 1.85 эВ является одной из гармоник лазера и может служить репером для оценки энергетического положения полосы ФЛ. Важно отметить, что энергетическое положение максимума и ширина полосы ФЛ при увеличении температуры отжига не изменялись.

4. Обсуждение результатов Как было сказано выше, согласно результатам ожеэлектронного анализа содержание углерода и кремния в пленках соответствует составу, близкому к стехиометрическому составу кристаллического карбида кремния, с небольшим преобладанием углерода и остаточными примесями кислорода и азота. Отсутствие в спектрах КРС свежеосажденных пленок сигналов, связанных с аморфным кремнием и аморфным углеродом, говорит о том, что структура пленки на макро- и микроуровне является гомогенной. Кластеризация аморфного углерода наблюдается только при высоких температурах отжига.

Однако очевидно, что на наноуровне при таких условиях Рис. 4. Зависимости интенсивностей полос поглощения от температуры отжига: a — приведенная интенсивность полосы поглощения в области 2100 см-1 (за 100% принята интенсивность полосы для исходного образца); b — отношение интенсивностей полос поглощения в области 1000 см-1 (I1000) и 800 см-1 (I800).

поглощения в области 1000 см-1 мы использовали отношение интенсивностей полос Si–C–H (I1000) и Si–C (I800). Изменение величины отношения I1000/I800 после отжига показано на рис. 4, b. После низкотемпературного отжига (Ta = 450C) наблюдается значительное увеличение относительной интенсивности I1000, что свидетельствует об увеличении концентрации углеродводородных связей. При Ta > 550C отношение интенсивностей постепенно уменьшается.

Необходимо отметить тот факт, что даже при максимальной температуре отжига 850C не наблюдалось уменьшения ширины основной полосы поглощения Si-C (800 см-1). Напротив, после отжига при температуре 650C и выше полоса несколько уширялась. Это означает, что в данном температурном диапазоне не происходит существенного упорядочения углов и длин связей Si–C.

3.5. Фотолюминесценция Измерения ФЛ проводились при комнатной температуре. Свежеосажденные пленки a-SiC : H проявляли Рис. 5. Спектры фотолюминесценции (PL) свежеосажденных очень слабое свечение в видимой области с максимумом пленок a-SiC : H (1) и после вакуумного отжига в течение интенсивности при 2.3 эВ (рис. 5, спектр 1). Однако 15 мин при 450 (2) и 550C (3).

Pages:     || 2 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.