WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

di+1 Как следует из рисунка, плотность мощности излучеN sin i(di+1 - ) ния на разностной частоте при резонансном значении + Mi+1 i R( )d. (4) cos i(di+1 - ) толщины настроечных слоев составляет приблизительi=di но 0.05 нВт/мкм2, что соответствует мощности 5 мкВт N Здесь M = mi — произведение матриц переда- для выходной апертуры 105 мкм2. (Заметим, что плот j i= j чи, начиная со слоя с номером j до последнего ность мощности излучения волн, порождающих нели слоя с номером N; MN+1 = I — единичная матри- нейную поляризацию, составляет приблизительно 12.Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып. Параметрическая оптимизация брэгговских отражателей лазера с вертикальным резонатором... и 9 мкВт/мкм2 при указанном значении плотности тока [4] Ю.А. Морозов, И.С. Нефедов, В.Я. Алешкин. ФТП, 38 (11), 1392 (2004).

накачки). При отстройке от резонанса эффективность [5] А.А. Белянин, Д. Деппе, В.В. Кочаровский, Вл. В. Кочаровнелинейного преобразования частоты снижается, что ский, Д.С. Пестов, М.О. Скалли. УФН, 173, 1015 (2003).

обусловлено как несинфазным сложением волн на раз[6] Y. Kaneko, S. Nakagawa, Y. Ichinura, N. Yamada, D. Mars, ностной частоте внутри резонатора Фабри–Перо, так T. Takeuchi. J. Appl. Phys., 87, 1597 (2000).

и влиянием изменения толщины ht на частотные и [7] J. Blakemore. J. Appl. Phys., 53, R123 (1982).

пороговые характеристики волн-источников. Проведен[8] S. Adachi. J. Appl. Phys., 58, R1 (1985).

ный анализ показывает что при конечном значении [9] W. Songprakob, R. Zallen, D. Tsu, W. Liu. J. Appl. Phys., 91, коэффициента пропускания БЗ для волн, порождающих 171 (2002).

нелинейную поляризацию, существуют особые значения [10] W. Songprakob, R. Zallen, W. Liu, K. Bacher. Phys. Rev. B, 62, толщины этих слоев, при которых возникают резкие 4501 (2000).

изменения частоты (вплоть до перескоков на другие проРедактор Л.В. Беляков дольные моды) и порогового тока этих волн. Этим обстоятельством объясняется особенность в виде перегиба The Bragg reflector parametric на рассматриваемой кривой при значении ht 1.2мкм.

optimization of a vertical-cavity laser realizing nonlinear frequency conversion 4. Заключение Yu.A. Morozov, I.S. Nefedov, V.Ya. Aleshkin†, Проведено исследование возможности расширения M.Yu. Morozov полосы отражения брэгговского отражателя в результаInstitute of RadioEngineering & Electronics те оптимизации толщины его слоев. Показано, что коof Russian Academy of Sciences (Saratov Division), эффициент отражения оптимизированного БЗ на основе 410019 Saratov, Russia пары GaAs/AlAs может быть существенно увеличен для † Institute for Physics of Microctructures излучения с длинами волн, отличающимися более чем of Russian Academy of Sciences, на 10 процентов. Увеличение коэффициента отражения 603600 N. Novgorod, Russia на краях полосы достигается за счет его снижения вблизи центральной частоты. Saratov State University, Показана возможность применения оптимизирован- 410026 Saratov, Russia ных БЗ в струкуре лазера с вертикальным излучением и нелинейным преобразованием частоты. При этом длина

Abstract

Parametric optimization of Bragg mirrors (BM) for волны излучения в среднем ИК диапазоне может быть vertical-cavity laser realizing mid-infrared generation due to threeпонижена по сравнению с лазером, в котором используwaves nonlinear mixing is fulfilled. Reflection band of BM is ются чередующиеся четвертьволновые слои [3,4].

shown to be substantially increased in comparison with ordinary Для анализа возбуждения лазерной структуры нелиquarter-wavelength ones made from the same pair of materials.

нейной поляризацией на разностной частоте применен A potential to create a mid-infrared vertical-cavity laser generating подход, не требующий разложения поля по собственным at wavelength < 10 µm because of nonlinear frequency conversion функциям волноведущей структуры (резонатора).

in GaAs/AlGaAs is opened. Output characteristics of the laser Показано, что интенсивность излучения на разностoperating at wavelength about 9.7 µm is numerically analyzed.

ной частоте составляет для рассматриваемого лазера с оптимизированными БЗ величину порядка 0.05 нВт/мкмпри плотности тока накачки 5 кА/см2 и резонансной настройке структуры. При расчетах принимались во внимание электродинамические потери, обусловленные как поглощением в материале резонатора, так и связанные с излучением с поверхности.

Работа выполнена при поддержке РФФИ–БРФФИ (проект № 02-02-81036-Бел2002_а), РФФИ (проект № 04-02-17432), МНТЦ(проект № 2293).

Список литературы [1] M. Beck, D. Hofstetter, T. Aellen, J. Faist, U. Oesterle, M. Ilegems, E. Gini, H. Melchior. Science, 295, 301 (2002).

[2] В.Я. Алешкин, А.А. Афоненко, Н.Б. Звонков. ФТП, 35, 1256 (2001).

[3] Ю.А. Морозов, И.С. Нефедов, В.Я. Алешкин. ЖТФ, 74 (5), 71 (2004).

8 Физика и техника полупроводников, 2006, том 40, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.