WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

между осью x и проекцией вектора Mef на плоскость Величина магнитосопротивления (8) явно зависит (x, y). В классическом пределе каждой ориентации Mef от угла между осью анизотропии и приложенным соответствует вероятность магнитным полем. Однако если анизотропия в основном определяется эффектом формы, то естественно предP(H,, ) =A(H) exp[Mef H cos положить, что длинные оси капель главным образом ориентированы вдоль приложенного магнитного поля.

+ Ha cos2 (, ) /kBT ], (5) Отметим, что измерительный ток направлен вдоль маггде A(H) — нормировочный множитель. Стационарными нитного поля. Следовательно, относительно больший состояниями электрона являются состояния с сохраняю- вклад в проводимость вносят капли, ориентированные щейся проекцией спина s = ±1/2 на направление эф- вдоль магнитного поля, что эффективно снижает влифективного поля в ФМ-коррелированной области. Пусть яние возможной разориентации капель. Поэтому для электрон взаимодействует с Z магнитными атомами в дальнейших оценок будем полагать, что cos 1.

капле (Z < Nef). Энергия такого взаимодействия равна Итак, рассмотренная простая модель правильно восEs = -JSZs, где J – обменный интеграл. Полагая, что производит экспериментальную зависимость магнитосоJSZ составляет величину порядка температуры Кюри, противления от поля и температуры: MR H2/T5. Для легко видеть, что Es много больше энергии взаимочисленных оценок возьмем S = 2, g = 2, Z = 6; кроме действия спина электрона с магнитным полем, если того, в соответствии с приведенными выше оценками H 100 T. При этом направление эффективного поля можно положить Ha = 0.5T и J/kB = 15 K. Тогда форсовпадает с направлением Mef. Тогда вероятность того, мула (8) дает хорошее количественное согласие с экспечто электрон имеет проекцию спина s, равна риментом при Nef 102. Соответствующая зависимость при Nef = 130 показана штриховой линией на рис 3.

exp(-Es/kBT ) Ps =. (6) С помощью соотношения (5) стандартным образом 2ch(Es /kBT ) можно рассчитать магнитную восприимчивость (T ).

При переносе электрона на другую каплю он При использованных выше параметрах и концентрации оказывается в эффективном поле, направленном областей с ФМ-корреляциями порядка 5–10% получаем 7 Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. 484 Н.А. Бабушкина, Е.А. Чистотина, К.И. Кугель, А.Л. Рахманов, О.Ю. Горбенко, А.Р. Кауль верное по порядку величины значение при том же Nef 102. Расчетная кривая (T ) показана штриховой линией на рис. 2. Как видно из рис. 2 и 3, предложенная модель дает разумное описание экспериментальных данных. Характерный размер ФМ-коррелированной области оказывается порядка пяти постоянных решетки, что близко к структуре мелкомасштабного фазового расслоения типа ферронов [3,4] и согласуется с данными по малоугловому рассеянию нейтронов, приводимыми в [14].

Таким образом, полученные экспериментальные данные и их анализ на основе простой модели указывают на возможность существования неоднородного состояния с сильными ФМ-корреляциями даже в парамагнитной области. Отметим, однако, что приведенная выше качественная картина не вскрывает механизмов образования неоднородного состояния и нуждается в дальнейшем уточнении.

Авторы выражают глубокую признательность А.Н. Талденкову за предоставленные данные о магнитосопротивлении образцов, а также за критическое обсуждение результатов работы.

Список литературы [1] M.B. Salamon, M. Jaime. Rev. Mod. Phys. 73, 3, 583 (2001).

[2] E. Dagotto, T. Hotta, A. Moreo. Phys. Rep. 344, 1 (2001).

[3] E.L. Nagaev. Phys. Rep. 346, 387 (2001).

[4] М.Ю. Каган, К.И. Кугель. УФН 171, 577 (2001).

[5] N.A. Babushkina, A.N. Taldenkov, L.M. Belova, E.A. Chistotina, O.Yu. Gorbenko, A.R. Kaul, K.I. Kugel, D.I. Khomskii.

Phys. Rev. B 62, 10, R6081 (2000).

[6] A.M. Balagurov, V.Yu. Pomjakushin, D.V. Sheptyakov, V.L. Aksenov, P. Fischer, L. Keller, O.Yu. Gorbenko, A.R. Kaul, N.A.Babushkina. Phys. Rev. B 64, 024 420 (2001).

[7] G. Jakob, W. Westerburg, F. Martin, H. Adrian. Phys. Rev. B 58, 22, 14 966 (1998).

[8] M. Ziese, C. Srinitiwarawong. Phys. Rev. B 58, 17, 11 (1998).

[9] A.L. Rakhmanov, K.I. Kugel, Ya.M. Blanter, M.Yu. Kagan.

Phys. Rev. B 63, 174 424 (2001).

[10] N.A. Babushkina, L.M. Belova, A.N. Taldenkov, E.A. Chistotina, D.I. Khomskii, K.I. Kugel, O.Yu. Gorbenko, A.R. Kaul.

J. Phys.: Cond. Matter 11, 5865 (1999).

[11] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Электродинамика сплошных сред. Наука, М. (1982).

[12] A.M. Oles, L.F. Feiner. Phys. Rev. B 65, 052 414 (2002).

[13] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

Наука, М. (1994).

[14] J.M. De Teresa, M.R. Ibarra, P. Algarabel, L. Morellon, B. Garcia-Landa, C. Marquina, C. Ritter, A. Maignan, C. Martin, B. Raveau, A. Kurbakov, V. Trounov. Phys. Rev. B 65, 100 403 (2002).

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.