WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Здесь iklm — тензор модулей упругости. Такое граничное условие показывает, что влияние деформационного взаимодействия можно учесть только при полном расчеЗаключение те структуры поверхностной волны. Мы провели такой расчет для самой простой модели — рэлеевской поСледует отметить, что изучение высокочастотной проверхностной волны в изотропном твердом теле. Наличие водимости 2-мерного электронного газа акустическипроводящего слоя на поверхности твердого тела требует ми бесконтактными методами оказалось весьма информодификации обычной теории [9] граничным условием мативным для исследования проблем локализации 2(20), уравнением неразрывности (9), уравнением Ламерных электронов в режиме квантового эффекта Холпласа для потенциала и электрическими граничными ла [6,10,11]. Такие исследования требуют количественусловиями. Известно, что волна Рэлея распространяется ного анализа наблюдаемых в эксперименте зависимостей со скоростью v = ct, где — число, зависящее от коэффициента поглощения поверхностной акустической отношения ct/cl, где cl и ct — скорости продольной и волны (ПАВ) от магнитного поля, частоты ПАВ и поперечной звуковых волн соответственно. Для дефортемпературы. Формулы, полученные в настоящей работе, мационного затухания звука и изменения скорости волны уже успешно применялись для обработки эксперимента благодаря наличию проводящего слоя мы получим в этих работах. Однако анализ работ [2–5] показал, что E2k3 /v формула (17) (для случая a = d = 0 и без учета = f (), (21) диффузии), которую авторы использовали при обработке ct e2 1 +[Dk/v + 4/v(1 + 0)]экспериментальных данных, лишь качественно объясня ет экспериментальные зависимости коэффициента поглоDk + v2 - v2 E2k2 v v (1+0)v щения и скорости звука от магнитного поля. Возможно, = f (), v2 ct e2 1 + Dk + 4 что количественное согласие могло бы быть достигнуто v (1+0)v при рассмотрении более сложной геометрии опыта.

(1 -2) 1 -2(ct/cl)f () =. Автор благодарен И.Л. Дричко за полезные дискуссии 2 4 12 - + 2(ct/cl)2 - 4(ct/cl)и за помощь в написании статьи.

При этом константу связи (E2k2/ct e2), заменяющую Работа поддерживается грантом Российского фонда в пьезоэлектрике, мы считали малой. Сопоставление фундаментальных исследований № 95-02-0466-a.

(21) с (17), (18) показывает, что в основном учет деформационного взаимодействия вместо пьезоэлектрического сводится к замене константы связи. Для объемных волн Список литературы в пьезоэлектрике константы связи суммировались, для системы, где проводящий слой находится в акустическом [1] A. Schtenstrom, Y.J. Quan, M.F. Zu, H.P. Baum, M. Levy, контакте с кристаллом, возможны и смешанные слагаеB.K. Sarma. Sol. St. Commun., 65, 739 (1988).

мые.

[2] A. Wixforth, J.P. Kotthaus, G. Weimann. Phys. Rev. Lett., В статье [5] была предпринята попытка учесть де56m 2104 (1986); A. Wixforth, J. Scriba, M. Wassermeier, формационное взаимодействие звуковой волны с проJ.P. Kotthaus, G. Weimann, W. Schlapp. Phys. Rev., 40, водящим слоем. Однако теория не сумела описать дис(1989).

сипативные токи в двумерном слое. Можно убедиться, [3] R.L. Willet, M.A. Paalanen, R.R. Ruel, K.W. West, что окончательный результат [5] не содержит, во-первых, L.N. Pfeiffer, D.J. Bishop. Phys. Rev. Lett., 65, 112 (1990).

величин, пропорциональных обычной деформационной [4] R. Boulet, P. Coleridje, F. Guillon, M. D’Iorio, A. Sachrajda.

константе связи E, а во-вторых, тех поверхностных Can. J. Phys., 69, 461 (1991).

7 Физика и техника полупроводников, 1997, том 31, № 482 В.Д. Каган [5] V.W. Rampton, K. McEnaney, A.G. Kozorezov, P.J.A. Carter, C.D. Wilkinson, M. Henin, O.H. Hughes. Sem. Sci. Tech., 7, 647 (1992).

[6] И.Л. Дричко, А.М. Дьяконов, В.Д. Каган, А.М. Крещук, Г.Д. Кипшидзе, Т.А. Полянская, И.Г. Савельев, И.Ю. Смирнов, А.В. Суслов, А.Я. Шик. ФТП, 29, 1306 (1995).

[7] D.L. White. J. Appl. Phys., 33, 2547 (1962).

[8] A.L. Efros, Yu.M. Galperin. Phys. Rev. Lett., 64, 1959 (1990).

[9] Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Теория упругости (М., Наука, 1987).

[10] I.L. Drichko, A.M. Diakonov, V.D. Kagan, A.M. Kreshchuk, G.D. Kipshidze, T.A. Polyznskaya, I.G. Sacel’ev, I.Yu. Smirnov, A.V. Suslov. Phys. Low-Dim. Struct., 10/11, 275 (1995).

[11] И.Л. Дричко, А.М. Дьяконов, А.М. Крещук, Т.А. Полянская, И.Г. Савельев, И.Ю. Смирнов, А.В. Суслов. ФТП, 31, 451 (1997).

Редактор Т.А. Полянская Surface acoustic wave propagation in a layered system, containing a two-dimentional conducting layer V.D. Kagan A.F. Ioffe Physicotechnikal Institute, Russian Academy of Sciences, 194021 St.Petersburg, Russia

Abstract

The surface acoustic wave is propagated in a piezoelectrically active crystal over which a two-dimentional conducting sheat is superimposed. Electric fields associated with the acoustic wave penetrate into the two-dimentional sheat, giving start to dissipative currents, that causing the attenuation of the wave and the change of sound velocity. These quantities have been calculated for the different layered structure configuration, both surface conductivity and surface diffusion being into account. Deformation as well as piezoelectric interaction have been considered in the case when the conductive sheat had a mechanical contact with the piezoelectric crystal.

E-mail: kagan@pk.pti.spb.su Физика и техника полупроводников, 1997, том 31, №

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.