WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

Квантованная проводимость, возникающая вследствие трических барьеров. Эти параметры, наряду с конценодномерного транспорта одиночных дырок, была обна- трацией двумерных дырок, 1.6 · 109 см-2, и эффективной ружена при 77 K в процессе изучения как гладких, так и длиной одномерного канала 5 мкм, много меньше длимодулированных квантовых проволок, сформированных ны неупругого обратного рассеяния, определяют вклад внутри ПрКЯ в условиях приложенного напряжения UDS легких и тяжелых дырок в квантованную проводимость, (рис. 6). Сечение исследованных динамических кванто- который проявляется в величине ее ступенек (см. рис. 6 в вых проволок определяется шириной ПрКЯ и электро- сравнении с данными, приведенными на рис. 1, b). Кроме статически индуцированным поперечным ограничением, того, ширина и поперечное ограничение определяются которые близки к расстоянию между диполями порядка из угловых зависимостей ЦР [26], а также из параме2 нм, задаваемому концентрацией бора внутри пироэлек- тров кулоновских осцилляций, полученных с помощью Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. 486 Н.Т. Баграев, В. Гельхофф, В.К. Иванов, Л.Е. Клячкин, А.М. Маляренко, И.А. Шелых использовния методики расщепленного затвора при исследовании квантовой ямы между пироэлектрическими барьерами (рис. 5, a) [6].

Вопреки ожидаемой большой величине энергетического зазора между одномерными подзонами, вследствие малого сечения квантовой проволоки 2 2нм2, которое на много больше температурного уширения при использованной температуре 77 K, квантованная проводимость затухает с увеличением номера верхнего заполненного состояния (рис. 6, a). Наблюдаемое гашение квантованной проводимости, по-видимому, вызвано ее нелинейными шумовыми флуктуациями, когда значение eUds становится сравнимым с величиной энергетического зазора между одномерными подзонами [27]. Это предположение было проверено с помощью методики, применявшейся в [27] для изучения нелинейного поведения квантованной проводимости в зависимости от напряжения исток–сток. Обе компоненты UDS (Ug и Uds), так же как и величина энергетического зазора между одномерными подзонами (96 мэВ), которая находится в хорошем соответствии с расчетными данными, базирующимися на значении сечения квантовой проволоки, были получены на основании данных гашения квантованной проводимости с увеличением UDS. Следует отметить, что линейное изменение Ug и Uds было зарегистрировано во всем исследованном диапазоне изменения UDS вплоть до исчезновения квантовой лестницы в зависимости G(Vg) (рис. 6), что крайне важно для идентификации механизма формирования осцилляций плато квантованной проводимости путем варьирования кинетической энергии носителей тока.

Вышесказанное позволяет идентифицировать осцилляции плато квантованной проводимости, обнаруженные при изучении модулированных квантовых проволок, как возникающие при изменении кинетической энергии баллистических дырок (рис. 6, b и c). По-видимому, это вызвано интерференционными эффектами вследствие упругого обратного рассеяния на -образных барьерах, причем гашение наблюдаемых осцилляций в области плато проводимости с увеличением номера верхнего занятого состояния (рис. 6, b) обусловлено сверхчувствительностью интерференции баллистических дырок к ширине квантовой проволоки и резкости модулирующих барьеров. Следует отметить, что осциллирующий характер проводимости как функции Uds в области плато, повидимому, может выполнять роль экспериментального теста для того, чтобы выделить эффекты квантовой интерференции в модулированных квантовых проволоках на фоне кулоновских осцилляций, возникающих вследРис. 6. Квантованная проводимость G в зависимости от ствие образования квантовых точек между -образными напряжения Ug и Uds, обнаруженная при T = 77 K в гладкой барьерами. Подобная взаимосвязанность кулоновских ос(a) и модулированных (b, c) квантовых проволоках (2 2нм2) цилляций и интерференционных эффектов была обнарувнутри самоупорядоченных квантовых ям в Si p-типа. Положена ранее в структурах с расщепленным затвором [15], жение уровня Ферми соответствует заполнению одномерных что, возможно, явилось следствием малых девиаций Uds подзон как тяжелой, так и легкой дырок.

в условиях варьирования напряжением на затворе Ug.

Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып. Интерференция носителей тока в модулированных квантовых проволоках 4. Заключение [14] D.V. Averin, A.N. Korotkov, K.K. Likharev. Phys. Rev. B, 44, 6199 (1991).

[15] T. Heinzel, S. Manus, D.A. Wharam et al. Europhys. Lett., 26, Таким образом, предложенная модель проводимости 689 (1994).

модулированной квантовой проволоки, основанная на ис[16] T.J. Thornton. Rep. Prog. Phys., 58, 311 (1995).

пользовании -потенциала для описания процессов упру[17] M.A. Kastner. Phys. Today, № 1, 24 (1993).

гого обратного рассеяния носителей тока на сверхрез[18] K. Likharev, T. Claeson. Sci. American, № 6, 50 (1992).

ких внутренних барьерах, позволила индентифицировать [19] R. Tsu, L. Esaki. Appl. Phys. Lett., 22, 562 (1973).

вклад квантовой интерференции в экспериментально на[20] М.Р. Владимирова, А.В. Кавокин. ФТТ, 37, 2163 (1995).

блюдаемые осцилляции в области плато квантованной [21] A. Yacoby, M. Heiblum, D. Mahalu, H. Shtrikman. Phys. Rev.

проводимости.

Lett., 74, 4047 (1995).

Энергетическая зависимость коэффициента прохожде[22] R. Schuster, E. Bucks, M. Heiblum et al. Nature, 385, ния носителей тока через модулированную квантовую (1997).

проволоку, рассчитанная в рамках предложенной мо- [23] N.T. Bagraev, W. Gehlhoff, V.K. Ivanov et al. Proc. of SPIE, 3687, 112 (1998).

дели, предсказывает возникновение ступенек тока на [24] N.T. Bagraev, W. Gehlhoff, L.E. Klyachkin et al. Def. Dif.

вольт-амперной характеристике и осцилляций в области Forum, 143–147, 1003 (1997).

плато квантованной проводимости, которые должны про[25] U. Csele, T.Y. Tan. Def. Dif. Forum, 59, 1 (1988).

являться как осцилляции кондактанса квантовой прово[26]. Gehlhoff, N.T. Bagraev, L.E. Klyachkin. Mater. Sci. Forum, локи при изменении продольного напряжения.

196–201, 467 (1995).

Подобные осцилляции кондактанса, индуцированные [27] L.P. Kouwenhoven, B.J. Weels, C.J.P.M. Harmans et al. Phys.

квантовой интерференцией баллистических дырок на Rev. B, 39, 8040 (1989).

-потенциальных барьерах, были обнаружены в настояРедактор Т.А. Полянская щей работе в процессе регистрации плато квантованной проводимости в зависимости от напряжения, прилоInterference of Ballistic Carriers in женного вдоль модулированной кремниевой квантовой Modulated Quantum Wires проволоки.

Данная работа выполнена при поддержке программы N.T. Bagraev, W. Gehlhoff, V.K. Ivanov+, L.E. Klyachkin, A.M. Malyarenko, I.A. Shelykh+ ”Физика твердотельных наноструктур” (проект 97-1040), Федеральной целевой программы ”Перспективные технIoffe Physicotechical Institute, логии и устройства микро- и наноэлектроники” (проект Russian Academy of Sciences, 02.04.301.89.5.2) и программы РФ ”Интеграция” (проSt. Petersburg, Russia ект 75 : 2.1).

Institut fr Festkrperphysik, Technische Universitt Berlin, D-10623, Germany Список литературы + St. Petersburg State Techical University, [1] T.J. Thornton, M. Pepper, H. Ahmed et al. Phys. Rev. Lett., 195241 St. Petersburg, Russia 56, 1198 (1987).

[2] D.A. Wharam, T.J. Thornton, R. Newbury et al. J. Phys. C, 21,

Abstract

We present the findings of the quantized conductance L209 (1988).

in a modulated quantum wire. The energy dependence of the [3] B.J. van Wees, H. van Houten, C.W.J. Beenaller at al. Phys.

transmission coefficient through a smooth and modulated quantum Rev. Lett., 60, 848 (1988).

wire is analyzed to define the role of back scattering process [4] A. Yakoby, H.L. Stormer, Ned S. Wingreen et al. Phys. Rev.

in the formation of the conductance oscillations and the current Lett., 77, 4612 (1996).

staircase. We demonstrate oscillations of 1D conductance plateaus [5] J.I. Pascual, J. Mendez, J. Gomez-Herrero et al. Phys. Rev.

as a function of the drain–source voltage, which is an evidence Lett., 71, 1852 (1993).

[6] N.T. Bagraev, L.E. Klyachkin, A.M. Malyarenko, W. Gehlhoff. in favour of the interference effect manifestation due to deversity Superlatt. Microstruct., 23, 1333 (1998). of the energy of ballistic holes in the modulated quantum wire [7] R. Landauer. IBM J. Res. Dev., 1, 233 (1957).

electrostatically created within the silicon self-assembly quantum [8] M. Bttiker. Phys. Rev. Lett., 57, 1761 (1986).

well.

[9] K.J. Thomas, J.T. Nicholls, M.Y. Simmons et al. Phys. Rev.

Lett., 77, 135 (1996).

[10] B.L. Altshuler, A.G. Aronov, D.E. Khmelnitsky. J. Phys. C, 15, 7367 (1982).

[11] S. Tarucha, T. Honda, T. Saku. Sol. St. Commun., 94, (1995).

[12] U. Meirav, M.A. Kastner, S.J. Wind, et. al. Phys. Rev. Lett., 65, 771 (1990).

[13] C.-T. Liang, M.Y. Simmons, C.G. Smith et al. Phys. Rev. Lett., 81, 3507 (1998).

Физика и техника полупроводников, 2000, том 34, вып.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.