WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Физика и техника полупроводников, 2002, том 36, вып. 4 Перенос энергии Ce3+ Eu2+ в соединении CaGa2S4 © Р.Б. Джаббаров¶ Институт физики им. Г.М. Абдуллаева Академии наук Азербайджана, 370143 Баку, Азербайджан (Получена 2 июня 2001 г. Принята к печати 27 сентября 2001 г.) Представлены результаты исследования люминесценции CaGa2S4 : Eu2+, CaGa2S4 : Ce3+, CaGa2S4 : (Eu2+, Ce3+). Фотолюминесценция этих соединений обусловлена внутрицентровыми переходами ионов Eu2+ и Ce3+. Показано, что в CaGa2S4 : (Eu2+,Ce3+) происходит передача энергии от иона Ce3+ к иону Eu2+ и эффективность передачи энергии составляет 0.43.

Введение примесей редкоземельных элементов (РЗЭ) кристалл, возможно получить информацию с различной необходимо для получения большего квантового вы- глубины кристалла.

хода излучения при оптической и электрической на- Измерение спектров КЛ проводилось при температуре качке кристаллов CaGa2S4, при этом осуществляется 300 K по методике, описанной в работе [6]. Образцы возэффективная передача энергии возбужденных носителей буждались импульсным пучком электронов с энергией 4 f -электронам. Возбуждение РЗЭ возможно через ши- до 40 кэВ при длительности импульсов 6 · 10-7 с. Число импульсов в секунду — 200, плотность тока в импульсе рокие полосы поглощения матрицы, что в свою очередь снижает порог возбуждения, увеличивая тем самым эф- 0.4-0.2А/см2, глубина проникновения пучка составляет 5-8 мкм. На рис. 1 представлен спектр КЛ кристалла фективность выхода люминесценции.

CaGa2S4 : Eu2+ при плотности тока 1.5 · 10-3 А/см2. ВидМногообразие излучательных переходов РЗЭ позвоно, что в спектре КЛ наблюдается один максимум при ляет реализовать как практически любой требуемый энергии фотона h 2.21 эВ (длина волны 560 нм).

цвет свечения, так и лазерную генерацию [1]. СущеВидно, что спектр практически не имеет тонкой структуственная особенность указанных материалов заключаетры и полоса спектра люминесценции весьма широка. Это ся в отсутствии сильного концентрационного тушения связано с эффективным электрон-фононным взаимодей(до 7 мол% примеси) для ряда уровней, участвующих в ствием, имеющим место при излучательных переходах генерации [2,3].

электронов с возбужденных уровней Eu2+. Анализ Соединения CaGa2S4 : Eu2+ обладают слабой электролюминесценцией (ЭЛ), однако их добавление к промышленному электролюминофору ZnS : Cu ведет к сильному возрастанию яркости. Достигается 5-кратное увеличение по отношению к яркости промышленного люминофора и 50-кратное по отношению к люминофорам CaGa2S4 : Eu2+. На наш взгляд, резкая неаддитивность связана с увеличением концентрации первичных электронов, разгоняемых для ударного возбуждения центров люминесценции, в результате перепоглощения света промышленного электролюминофора [4].

Явление катодолюминесцении (КЛ) широко используется в настоящее время практически во всех черно-белых и цветных электронно-лучевых трубках [5]. При исследованиях различных объектов КЛ выступает в одном ряду с другими спектроскопическими методами, такими как фотолюминесценция, стримерная люминесценция и т. д.

Поскольку механизмы генерации светового излучения в полупроводнике, связанные с рекомбинацией неравновесных носителей заряда, одни и те же для разных способов возбуждения, получаемые результаты будут схожими, однако некоторое различие будет существовать.

При КЛ световая эмиссия происходит за счет всех существующих в полупроводнике механизмов излучательной рекомбинации. Изменяя энергию падающих электронов и за счет этого глубину проникновения электронов в Рис. 1. Спектр катодолюминесценции кристалла ¶ E-mail: azepl@lan.ab.az CaGa2S4 : Eu2+ при T = 300 K.

Перенос энергии Ce3+ Eu2+ в соединении CaGa2S4 Высокая конкурентоспособность данного соединения по отношению к промышленным фосфорам обусловлена, кроме того, его высокой адгезией, стабильностью и т. д. Малая величина времени затухания (400 нс) открывает перспективы для применения этих фосфоров при изготовлении флюоресцирующих под действием электронных пучков экранов телевизионных трубок.

На рис. 3 представлены спектры возбуждения ФЛ и излучения кристаллов CaGa2S4 : Ce3+. Спектр возбуждения состоит из коротковолнового 3.45 эВ (359 нм) и длинноволнового 2.9 эВ (427 нм) пиков. Неактивированный фосфор не обладает активным поглощением вблизи длинноволнового пика, в то время как активированный Ce3+ кристалл сильно поглощает в этой области.

Рис. 2. Спектры излучения (1) и возбуждения фотолюминесПри 3.45 эВ наблюдается активное поглощение как акценции (2) кристалла CaGa2S4 : Eu2+ при T = 77 K.

тивированными, так и неактивированными фосфорами.

Можно считать, что если в длинноволновой области (2.9 эВ) поглощение происходит на ионах Ce3+, то в коротковолновой оно осуществляется матрицей люминесцентного вещества.

Спектр излучения состоит из двух полос с максимумами при 2.65 эВ (467 нм) и2.4эВ(516 нм). При изменении температуры в интервале T = 77-150 K положение максимумов не изменяется, а дальнейшее повышение температуры изменяет интенсивности пиков таким образом, что интегральная интенсивность остается примерно постоянной. При этом полосы излучения обусловлены 2 электронными переходами 5d F5/2 и 5d F7/соответственно.

В случае, если в системе содержится более одного РЗЭ, могут возникнуть неаддитивные эффекты, являюРис. 3. Спектры излучения (1) и возбуждения фотолюминесщиеся результатом их взаимодействия. Вследствие пеценции (2) кристалла CaGa2S4 : Ce3+ при T = 300 K.

рестройки системы энергетических уровней взаимодействие может проявляться в изменении спектров поглощения и излучения, длительности возбужденного сополученных данных показывает, что наблюдаемый макстояния, вероятности энергетических переходов и ряда симум в спектре КЛ обусловлен электронным переходом других свойств. При больших концентрациях или в 6 4 f 5d 4 f ионов Eu2+.

случае отклонения от статистического распределения Катодолюминесценция в соединениях CaGa2S4 : Eu2+ ионов РЗЭ в решетке кристалла наблюдаются другие характеризуется весьма малым временем затухания признаки взаимодействия, такие как смещение линий (< 5·10-7 с) ивысокойсветовойотдачей(32-40 лм/Вт).

и перераспределение энергии в них, появление новых Спектр возбуждения фотолюминесценции (ФЛ) линий и исчезновение старых. В одной из развивающихся CaGa2S4 : Eu2+ представляет собой экстремально в данном направлении теорий [8–11] основное внимаширокую полосу, которая перекрывается в широком ние уделяется вопросу сенсибилизированной люминесинтервале видимой области со спектром излучения ценции, при которой имеет место переход энергии с (рис. 2). Наблюдаемый спектр возбуждения объясняется разрешенного уровня сенсибилизатора на запрещенный поглощением ионов Eu2+, так как неактивированное уровень активатора.

соединение CaGa2S4 в этой области спектра не Сильное перекрытие спектра возбуждения Eu2+ и поглощает. Спектр излучения представляет собой излучения Ce3+ может служить причиной передачи энерузкую полосу с максимумом при h = 2.21 эВ и гии от Ce3+ к Eu2+, и поэтому нам было интересно полушириной 0.23 эВ при 300 K. Положение максимума исследовать ФЛ в CaGa2S4 : (Eu2+,Ce3+). Возбуждеизлучения кристаллов CaGa2S4 : Eu2+ зависит от ние проводили импульсным N2-лазером (длина волны концентрации активатора в соединении. Квантовая = 337 нм, длительность импульсов 10 нс, частота эффективность излучения () при возбуждении с энер- следования 1000 Гц, плотность мощности 20 кВт/см2).

гией 2.81 эВ составляет 30% [7]. Большая величина и На рис. 4 представлены спектры ФЛ положение максимума h = 2.21 эВ делают этот фосфор CaGa2S4 : (Eu2+, Ce3+) при 77 и 300 K. Видно, что весьма интересным с практической точки зрения. спектр состоит из одного максимума при 2.21 эВ 3 Физика и техника полупроводников, 2002, том 36, вып. 418 Р.Б. Джаббаров (560 нм) с полушириной 0.08 и 0.10 эВ при 77 и 300 K соответственно. Максимумы, характерные для спектра CaGa2S4 : Ce3+, в этом случае не обнаруживаются.

Как показывает теория [12], резонансная передача энергии возникает, когда интеграл перекрытия не равен нулю, т. е.

I() () d = 0, (1) где — средняя частота в области перекрытия спектров излучения и поглощения, () — коэффициент поглощения, отнесенный к одному центру, I() — спектр излучения, приведенный к единице.

При этом вероятность передачи энергии WSA в приближении дипольного взаимодействия центров, находящихся на расстоянии RSA, пропорциональна R-6. Таким SA образом, WSA резко убывает по мере увеличения расстояния между взаимодействующими центрами [11]:

3 c4QA 1 fS(E) fA(E) WSA = dE, (2) 4K2S RSA Eгде S — время жизни в сенсибилизаторе при отсутствии активатора, RSA — расстояние между ионами сенсибилизатора и активатора, K — диэлектрическая константа кристалла, E представляет собой передачу энергии, Рис. 4. Спектры фотолюминесценции кристалла CaGa2S4 : (Eu2+,Ce3+) при T = 300 (1) и 77 (2) K.

dE = fS(E) fA(E) (3) Eопределяется перекрытием нормированного спектра излучения Ce3+ fS(E) и спектра поглощения Eu2+ fA(E).

легко попадает на этот уровень. Взаимодействие ценВ большинстве кристаллов, активированных ионатров оказывает заметное влияние и на кинетику спада ми Eu2+, первый возбужденный уровень конфигурации люминесценции. Время жизни возбужденных уровней 4 f (6PJ), положение которого 27 500 см-1 [13], не при этом составляет 228 нс. Эффективность передачи обнаруживается в оптических спектрах. Причина заклюэнергии, вычисляемая по формуле = 1 - /0 [16], чается в том, что в этой же области расположена групсоставляет 0.43. Здесь 0 — наблюдаемое время жизни па широких уровней смешанной 4 f 5d-конфигурации иона Eu2+ при отсутствии Ce3+, — наблюдаемое время 8 (8H, G, F), связанных разрешенными оптическими пежизни иона Eu2+ в возбужденном состоянии при наличии реходами с основным состоянием S7/2. Как отмечалось иона Ce3+.

в работе [14], при уменьшении кристаллического поля Возбужденные уровни Eu2+ сильно расщеплены 8 8 уровни H, G, F смещаются в область высоких энерв кристаллическом поле. Отсутствие в спектре гий, создавая тем самым условия, благоприятствующие CaGa2S4 : (Eu2+, Ce3+) линий, присущих CaGa2S4 : Ce3+, наблюдению узкополосных f - f -переходов. В электронможет быть следствием безызлучательной передачи ной оболочке 4 f иона Ce3+, защищенной заполненэнергии этих состояний на возбужденный уровень Eu2+.

ной оболочкой 5s25p6, имеется всего один электрон.

Далее происходит безызлучательный переход на Спектр свободного иона Ce3+ был изучен в работе [15].

люминесцирующий уровень, и наблюдается переход 2 Он определяется в основном тремя термами F, D 6 (4 f 5d 4 f ), сопровождающийся излучением.

и S, из которых первый — основной, остальные два — возбужденные. Величины энергии возбуждения соответствуют 51 000 и 87 000 см-1. Спин-орбитальное взаиСписок литературы 2 модействие расщепляет термы F и D на две пары 2 2 2 уровней — F7/2, F5/2 и D5/2, D3/2, с интервала[1] S. Iida, T. Matsumoto, N.T. Mamedov, G. An, Y. Maruyama, ми 2250 и 2500 см-1. На возбужденные электроны в A.I. Bairamov, B.G. Tagiev, O.B. Tagiev, R.B. Dzhabbarov.

конфигурации 5d гораздо сильнее влияние кристаллиJapan J. Appl. Phys., 36, pt 2, (7A), L857 (1997).

ческого поля, чем на 4 f -электроны, т. е. кристалличе[2] Б.Г. Тагиев, В.А. Джалилов, Т.А. Гюльмалиев, Г.М. Нифтиское поле сильно снижает энергетическое положение ев, О.Б. Тагиев, Ф.Б. Аскеров, Б.М. Иззатов, Я.Г. Талыбов.

возбужденных 5d-уровней, в результате чего электрон Неорг. матер., 28 (12), 2269 (1992).

Физика и техника полупроводников, 2002, том 36, вып. Перенос энергии Ce3+ Eu2+ в соединении CaGa2S4 [3] Б.А. Тагиев, М.Г. Шахтахтинский, В.А. Джалилов, Т.А. Гюльмалыев, Б.М. Иззатов, Г.К. Асланов, О.Б. Тагиев, Я.Г. Талыбов. Неорг. матер., 29 (10), 1392 (1993).

[4] Б.Г. Тагиев, А.Б. Абдуллаев, О.Б. Тагиев, Г.А. Касимова, Ф.Н. Султанов, Б.М. Иззатов, Н.Н. Мусаева, Р.Б. Джаббаров, А.Н. Георгобиани, Л.С. Лепнев, З.П. Илюхина. ЖПС, 62 (3), 145 (1995).

[5] В.И. Петров. УФН, 166 (8), 859 (1996).

[6] М.В. Чукичев, Д.М. Сабри, В.И. Соколов, Т.П. Суркова.

Опт. и спектр., 68 (1), 200 (1990).

[7] T. Matsumoto, S. Iida, N.T. Mamedov, G. An, Y. Maruyama, A.I. Bairamov, B.G. Tagiev, O.B. Tagiev, R.B. Dzhabbarov.

11th Int. Conf. on Ternary and Multinary Compounds (Salford, 1997) p. 1001.

[8] Y. Tan, C. Shi. J. Phys. Chem. Sol., 60, 1805 (1999).

[9] M.D. Shinn, W.A. Sibley. Phys. Rev. B, 29 (7), 3834 (1984).

[10] J.O. Rubio, A.F. Minoz, C. Zaldo, H.S. Murrieta. Sol. St.

Commun., 65 (4), 251 (1988).

[11] R. Capelletti, M. Manfredi, R. Gywinski, J.Z. Damm, E. Mugenski, M. Solzi. Phys. Rev. B, 36 (10), 5124 (1987).

[12] В.М. Агранович, М.М. Галаник. Перенос энергии электронного возбуждения в конденсированных средах (М., 1978).

[13] П.П. Феофилов. В сб.: Спектроскопия кристаллов (М., 1966) с. 87.

[14] G. Blasse, Phys. St. Sol. (b), 55, k131 (1973).

[15] Н.В. Старостин, П.Ф. Груздев, В.А. Ганин, Т.Е. Чеботарева.

Опт. и спектр., 35 (3), 476 (1973).

[16] R.J. Ralph, B.L. Clyde, J.W. Marvin. J. Appl. Phys., 47 (5), 2020 (1976).

Редактор Л.В. Шаронова The Ce3+ Eu2+ energy transfer in CaGa2S4 compound R.B. Jabbarov Institute of Physics, Azerbaijan Academy of Sciences, 370143 Baku, Azerbaijan

Abstract

We present results on investigation of the luminescense of CaGa2S4 : Eu2+, CaGa2S4 : Ce3+, CaGa2S4 : (Eu2+, Ce3+). The photoluminescence in CaGa2S4 : (Eu2+, Ce3+) occurs due to intracentre transitions of Eu2+ and Ce3+ ions. The energy transfer takes place from Ce3+ to Eu2+ the efficiency of the energy transfer being equal to 0.43.




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.