WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Физика и техника полупроводников, 1997, том 31, № 4 Влияние электронной и нейтронной радиации на спектры оранжевой люминесценции специально не легированных и легированных медью монокристаллов сульфида кадмия © Г.Е. Давидюк, В.С. Манжара, Н.С. Богданюк, А.П. Шаварова, В.В. Булатецкий Волынский государственный университет им. Леси Украинки, 263009 Луцк, Украина (Получена 20 марта 1996 г. Принята к печати 24 апреля 1996 г.) Исследовались специально не легированные и легированные медью (NCu = 1018 см-3) монокристаллы CdS. На основании анализа дозовых зависимостей интенсивности оранжевой люминесценции (M = 605 нм) ”чистых” и легированных образцов при облучении электронами с E = 1.2 МэВ и быстрыми реакторными нейтронами делается вывод о комплексной природе центров, ответственных за эту люминесценцию. Они состоят из межузельных атомов кадмия и атомов кислорода. Электронное облучение монокристаллов CdS : Cu ведет к образованию новых центров, ответственных за люминесценцию с M = 570 и 545 нм.

В работе [1] было показано, что существенную о тождественности O-центров, образованных радиацией, роль в образовании центов оранжевой люминесценции таковым до облучения.

(M = 605 нм) в монокристаллах CdS играют межузель- Интенсивность O-люминесценции в чистых образцах ные атомы кадмия (Cdi). Однако, будучи мелкими и в некоторых легированных кристаллах, в которых донорами, они не могут являться центрами свечения [2]. начальное оранжевое свечение незначительное, увеличиПоэтому разные авторы [3–6] предлагают сложные мо- вается с дозой облучения (рис. 2). В монокристаллах дели центров O-люминесценции с участием Cdi: CdS : Cu с доминирующей O-люминесценцией ее интенсивность уменьшается при облучении. Именно такой (Cd+ - VCd), (Cd+ - Cu- ), (Cd+ - Ag- ).

i i Cd i Cd случай представлен на рис. 1.

В работе [7] на основании исследования симметрии Нелинейность дозовой зависимости O-излучения O-центров сделан вывод о том, что центрами фо- (рис. 2), ее насыщение и уменьшение интенсивности толюминесценции являются тримеры, в состав кото- люминесценции при > 3 · 1017 электорон/смрых входят междоузельные атомы меди или серебра и свидетельствует о сложной природе O-центров. Более глубокие акцепторы. Таким образом, природа центров того, меньшая скорость введения центров оранжевой O-люминесценции в CdS далеко не установлена, и ее люминесценции в монокристаллах CdS : Cu (рис. 2, уточнении могут оказаться полезными методы радиаци- кривая 2), а в некоторых легированных образцах онной физики, которые дают возможность при сравни- уменьшение O-люминесценции с дозой облучения, тельно низких температурах контролированно вводить по-видимому, свидетельствуют о том, что в состав собственные дефекты решетки и изучать их взаимодей- O-центров (M = 605 нм) атомы Cu не входят.

ствие между собой и различными примесями. Если предположить, как это делается во многих раВ нашей работе использовались специально не ле- ботах [1–6], что ответственными за O-люминесценцию гированные и легированные медью (NCu = 1018 см-3) являются межузельные атомы кадмия, то дозовую завимонокристаллы CdS. Условия синтеза исследуемого ма- симость O-излучения можно объяснить формированием териала описаны в [8–11]. Облучение электронами c комплексов радиационно образованных Cdi с атомами E = 1.2 МэВ производилось на линейном ускорите- некоторой неконтролируемой примеси, присутствующей ле, температура облучения не превышала 20 C. Об- как в чистых, так и в легированных образцах, котолучение нейтронами осуществлялось в вертикальном рая является эффективным стоком для Cdi. Роль таканале ядерного реактора в специальных вакуумирован- кой примеси могут играть атомы кислорода. Во мноных кварцевых ампулах с кадмиевым фильтром. Сред- гих технологических работах [12–14] ответственным за няя энергия быстрых реакторных нейтронов составляла O-люминесценцию считается кислород, присутствующий E = 2 МэВ. Температура во время облучения не в решетке монокристаллов CdS. В чистых образцах с превышала 70 C. незначительной исходной концентрацией Cdi большинИсследовались спектральные характеристики и дозо- ство атомов кислорода свободны и, взаимодействуя с вые зависимости интенсивности O-люминесценции мо- Cdi, они образуют O-центры. Поэтому в этих кристаллах нокристаллов сульфида кадмия. Как до облучения, так и наблюдается в начальный момент облучения наибольшая после облучения в ”чистых” и легированных монокри- скорость введения центров оранжевой люминесценции сталлах наблюдались широкие полосы свечения (рис. 1) (рис. 2, кривая 1). При больших дозах значительс = 605 нм (пик I). Форма спектров люминесценции и ная часть атомов кислорода захватывает радиационно ее возбуждения, а также поляризационные характеристи- образованные Cdi (происходит насыщение стоков) и ки после облучения не изменялись, что свидетельствует скорость введения O-центров уменьшается. Дальнейшее Влияние электронной и нейтронной радиации на спектры оранжевой люминесценции... об анизотропности центров, ответственных за излучение в этой области.

В легированных кристаллах, по-видимому, кроме полосы с M = 605 нм (пик I) присутствует полоса с M = 570 нм (обусловленная анизотропными центрами, пик II), более заметная после облучения и особенно после отжига облученных образцов (рис. 1). Облучение легированных кристаллов ведет также к появлению слабой желто-зеленой полосы с M = 545 нм (пик III), интенсивность которой немного увеличивается после отжига (рис. 1). Следует отметить, что образование полосы с близким расположением максимума (M = 537 нм) мы наблюдали при отжиге (t > 100 C) электроннооблученных специально не легированных образцов [9].

Рис. 1. Спектры люминесценции монокристаллов CdS : Cu Нейтронное облучение монокристаллов CdS (T = 77 K) до облучения (1) и после облучения электронами и CdS : Cu независимо от исходного значения с E = 1.2 МэВ и дозой =2 · 1017 см-2 (2, 3), 2 — до отжига, интенсивности O-излучения всегда вело к почти 3 — после отжига при t = 150 C (10 мин).

полному исчезновению оранжевой люминесценции, облучение ( > 3 · 1017 электрон/см2) при практически неизменной концентрации O-центров ведет к образованию других центров излучательной и безызлучательной рекомбинации, которые перераспределяют на себя значительную часть рекомбинационного потока [8], уменьшая интенсивность O-люминесценции.

Как известно [15], легирование медью монокристаллов сульфида кадмия сопровождается увеличением концентрации Cdi, который может захватываться атомами кислорода. Этим объясняется большая интенсивность O-люминесценции в исходных легированных кристаллах и меньшая скорость введения O-центров при их облучении по сравнению с чистыми образцами (рис. 2). В некоторых монокристаллах CdS : Cu с доминирующей O-полосой излучения, по-видимому, все атомы кислорода насыщены Cdi и их облучение ведет с самого начала (вследствие рассмотренных выше причин) к уменьшеРис. 2. Зависимость относительной интенсивности оранжевой нию интенсивности оранжевой люминесценции (рис. 1).

люминесценции с M = 605 нм монокристаллов CdS (1) и Следует отметить, что радиационно образованные CdS : Cu (2) от дозы электронного облучения с E = 1.2МэВ O-центры люминесценции (M = 605 нм) термостабиль(T = 77 K).

ны и практически не отжигаются до температур 250 C (рис. 3).

Поляризационные измерения показали, что для свечения в O-полосе монокристалла CdS ( = 605 нм) выполняется условие |P(0)| = |P(90)|, (|P(O)|, |P(90)| — степени поляризации, соответствующие максимумам поляризационной диаграммы), характерное для изотропных центров, которые могут представлять собой распределенные донорно-акцепторные пары. Значения Psp = -0.03 (Psp — степень спонтанной поляризации) и P(0) =P(90) =-0.04 согласуются со значениями, полученным в [7] при исследовании специально не легироРис. 3. Влияние изохронного отжига на интенсивность оранванных образцов CdS. На высокоэнергетическом участке жевой люминесценции (M = 605 нм) монокристаллов CdS (1) оранжевой полосы монокристаллов CdS : Cu выполняети CdS : Cu (2), облученных электронами с E = 1.2 МэВ дозой ся неравенство |P(0)| =|P(90)|, что свидетельствует =2 · 1017 см-2.

Физика и техника полупроводников, 1997, том 31, № 392 Г.Е. Давидюк, В.С. Манжара, Н.С. Богданюк, А.П. Шаварова, В.В. Булатецкий хотя при этом другие линии люминесценции хорошо The influence of electron and neutron идентифицировались.

irradiation on spectra of orange Как известно [16], при облучении монокристаллов luminescence of specially undoped and сульфида кадмия быстрыми нейтонами образуются клаcooper–doped cadmium sulphide single стеры дефектов, которые являются хорошими стоками crystals для атомов примеси. По-видимому, они также являются хорошими стоками для атомов кислорода, уменьшая их G.E. Daviduk, V.S. Manzhara, N.S. Bogdanuk, A.P. Shavarova, V.V. Bulatetskii концентрацию в объеме кристалла и, соответственно, интенсивность O-люминесценции.

Lecya Ukrainka Volyn State University, Таким образом, дозовые зависимости интенсивности 263009 Lutsk, the Ukraine O-люминесценции в монокристаллах CdS и CdS : Cu при электронном и нейтронном облучении можно объяснить, считая, что за O-центры ответственны комплексы, состоящие из межузельных атомов кадмия и некоторой неконтролируемой примеси, роль которой могут играть атомы кислорода.

Список литературы [1] B.A. Kulp. Phys. Rev., 125, 1865 (1962).

[2] В.Э. Лашкарев, А.В. Любченко, М.К. Шейнкман. Неравновесные процессы в фотопроводниках (Киев, Наук.

думка, 1981) с. 264.

[3] Б. Ермолович, Г.И. Матвиевская, М.К. Шейнкман. ФТП, 9, 2290 (1975).

[4] П.Л. Кук, А.Я. Эрм, М.Е. Алтосаар, Я.Е. Мелликов, М.Д. Моин. Укр. физ. журн., 26, 990 (1981).

[5] J.E. Ralph. Phys. St. Sol. (a), 53, 611 (1979).

[6] N. Sysa, H. Watanabe, M. Wada. Jap. J. Appl. Phys. 15, (1976).

[7] Ю.М. Эмиров, С.С. Остапенко, М.А. Ризаханов, М.К. Шейнкман. ФТП, 16, 1371 (1982).

[8] Г.Е. Давидюк, Н.С. Богданюк, А.П. Шаварова. ФТП, 28, 2056 (1994).

[9] Н.С. Богданюк, Г.Е. Давидюк, А.П. Шаварова. ФТП, 29, (1995).

[10] Н.С. Богданюк, Г.Е. Давидюк, А.П. Шаварова. ФТП, 29, (1995).

[11] А.П. Галушка, Г.Е. Давидюк, В.Т. Мак, В.И. Куц, Н.С. Богданюк. Изв. вузов СССР. Физика, N 10, 128 (1977).

[12] Н.А. Власенко, Н.И. Витриховский, З.Л. Денисова, В.Ф. Павленко. Опт. и спектр., 21, 466 (1966).

[13] Г.В. Бушуева, В.И. Решетов, А.А. Хромов, С.А. Пендюр, С.А. Носибов, А.Н. Печенов. ФТП, 22, 201 (1988).

[14] Н.К. Морозова, А.В. Морозова, И.А. Каретников, Л.Д. Назарова, Н.Д. Данилевич. ФТП, 28, 1699 (1994).

[15] А.М. Гуревич. Введение в физическую химию кристаллофосфоров (М., Высш. шк., 1982) с. 372.

[16] Г.Е. Давидюк, А.П. Галушка, В.С. Манжара, Н.С. Богданюк.

Изв. вузов СССР. Физика, N 2, 37 (1980).

Редактор В.В. Чалдышев Физика и техника полупроводников, 1997, том 31, №




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.