WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 2 Составляющие низкотемпературной теплоемкости гексаборидов редкоземельных элементов © В.В. Новиков Брянский государственный педагогический университет, 241036 Брянск, Россия (Поступила в Редакцию 24 января 2000 г.

В окончательной редакции 23 июня 2000 г. ) Изучена температурная зависимость теплоемкости Cp(T ) девяти соединений MB6 (M: La, Ce, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy) при температурах 5–300 K. Используя принцип подобия решеточных теплоемкостей изоструктурных соединений, определены решеточный C1(T ) и избыточный C(T ) вклады в теплоемкость гексаборидов. Решеточная теплоемкость C1T представлена в виде суммы дебаевских вкладов подрешеток металла и бора: C1(T ) =CM(T ) +6CB(T ). Определены температуры Дебая подрешеток M и B. Аномалии избыточной теплоемкости C(T ) = Cp(T ) - C1(T ) соотнесены с явлениями магнитного упорядочения, вкладом Шоттки, эффектом Яна–Теллера.

Исследование выполнено при частичной поддержке Министерства общего и специального образования РФ (грант № 79-5-1.1-25).

Одной из основных проблем при изучении теплоемко- Выделение решеточной составляющей теплоемкости сти магнетиков является выделение различных вкладов в выполнено в предположении, что при комнатной температуре все вклады в теплоемкость гексаборидов, кровеличину полной теплоемкости. В общем случае полная теплоемкость магнетика представляет собой сумму ре- ме решеточного, пренебрежимо малы, а теплоемкость LaB6 во всем изученном интервале температур только шеточного Cl, электронного Ce, ядерного Cn, ферро- или решеточная [18]. Следуя авторам [3], полагаем, что антиферромагнитного (Cf или Ca- f ), парамагнитного решеточные теплоемкости изоструктурных соединений (Cp-m) вкладов [1], а при повышенных температурах — представляют собой одинаковые функции термодинамии ангармонической составляющей C.

ческой и дебаевской температур f (/T ). Отношение Вклад свободных электронов Ce(T ) линейно изменяхарактеристических температур гексаборидов лантана и ется с температурой в широкой температурной области.

редкоземельного элемента при комнатной температуре Другие вклады в теплоемкость при повышенных температурах являются сложными функциями температуры.

LaB6(300 K)/MB6(300 K) =r Поэтому для разделения полной теплоемкости на решеточную и избыточную составляющие часто испольсчитается постоянной величиной для данного гексаборизуют метод сосответствия решеточных теплоекмостей да во всем изученном интервале температур. В таблице изоструктурных соединений [2,3]. В упрощенном вариприведены величины дебаевских температур гексаборианте этого метода решеточные теплоемкости считают дов при 300 K и соответствующие из значения r. По пропорциональными молярной массе. В работе [4] для соотношению определения избыточной (магнитной) теплоемкости гексаборида церия сравнивались рассчитанные дебаевские MB6(T ) =LaB6(T )/r теплоемкости CeB6 и немагнитного LaB6.

и таблицам дебаевских функций [19] определены темпеВ настоящей работе сделана попытка разделения рературные изменения решеточной теплоемкости гексабошеточной и избыточной составляющих теплоемкости ридов Cl(T ) в интервале 5–300 K (рис. 1).

гексаборидов MB6 (M: La, Ce, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy) Вычитанием решеточной составляющей из полной при температурах 5–300 K, а также определения вкладов теплоемкости определена температурная зависимость подрешеток металла и бора в решеточную теплоемкость избыточной теплоемкости гексаборидов:

гексаборидов.

На рис. 1 представлены экспериментальные зависиC(T ) =C(T ) - Cl(T ).

мости теплоемкости CP(T ) девяти образцов гексаборидов, полученныe в работах [5–12], сопоставленные с Характерные зависимости C(T) для некоторых гекданными других исследований [4,13–17]. Обращают на саборидов приведены на рис. 2.

себя внимание характерные особенности кривых Cp(T ):

Резкие аномалии на кривых C(T ) при низких темпе1) наличие аномалий Cp(T ) при низких темпратурах ратурах обусловлены процессами магнитного упорядо(за исключением SmB6 и LaB6), имеющих сложный чения.

характер в ряде гексаборидов; 2) близкий к линейному Размытые максимумы в области умеренных темпераход кривых Cp(T ) при повышенных температурах. тур 100–200 K (рис. 2) представляют собой вклад Шотт7 290 В.В. Новиков Аномалии температурных зависимостей избыточной теплоемкости C(T) гексаборидов будут рассмотрены нами в последующих публикациях.

Молярная решеточная теплоемкость гексаборида представлена в виде суммы дебаевских теплоемкостей подрешеток металла и бора CMB6(T ) =CM(T ) +6CB(T ).

Характеристическая температура подрешетки бора B определена по значению грамм-атомной теплоемкости этой подрешетки при T = 300 K CB(300 K) = [Cl(300 K) - 0.98 · 3R].

Здесь Cl(300 K) — полная решеточная теплоемкость гексаборида при T = 300 K. Из ее величины вычитается теплоемкость подрешетки металла, величина которой при T = 300 K принимается близкой к дюлонговской.

Характеристическая температура металлической подрешетки M определена графической экстраполяцией к абсолютному нулю зависимости M(T ) в области Рис. 1. Молярная теплоемкость Cp(T ) гексаборидов лантана (1), церия (2), празеодима (3), неодима (4), самария (5), европия (6), гадолиния (7), тeрбия (8) и диспрозия (9).

Сплошные линии — данные наших работ [5–12]; штриховые — решеточный вклад в теплоемкость.

ки. Штриховые линии на рисунке — это расчетная теплоемкость Шоттки CeB6, NdB6 и PrB6 по данным [20,21] о расщеплении энергетических уровней кристаллическим электрическим полем [11].

Аномалии вблизи 30–40 K на кривых C(T) для DyB6 Рис. 2. Избыточная теплоемкость C = C - Cl гексаборидов (рис. 2) и для GdB6 и TbB6, не приведенных на рисунке, церия (1), празеодима (2), неодима (3), самария (4), диспрообусловлены, по-видимому, эффектом Яна–Теллера [22]. зия (5). Штриховые линии — расчетный вклад Шоттки.

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Составляющие низкотемпературной теплоемкости гексаборидов редкоземельных элементов Характеристические температуры гексборидов MB6 (300 K) при T = 300 K, дебаевские температуры подрешеток металла M и бора B, величины r = LaB6(300 K)/MB6(300) K Соединение LaB6 CeB6 PrB6 NdB6 SmB6 EuB6 GdB6 TbB6 DyBMB6, K 1085 1140 1080 1044 1065 1220 1113 990 r 1 0.9518 1.005 1.039 1.019 0.8893 0.9748 1.096 1.M, K 205 203 210 200 210 198 212 207 B, K 1230 1293 1218 1170 1200 1383 1254 1025 5-100 K, полученной по температурной зависимости Вклад в теплоемкость, обусловленный термическим растеплоемкости металлической подрешетки ширением, для всех гексаборидов подсчитывался по соотношению C(T ) =3CpT /a, где — коэффициент CM(T ) =Cl(T ) - 6CB(T ).

термического расширения LaB6, равный 5 · 10-6 K-1 [6], a — константа, равная 0.74 [25]. Как видно из рисунка, Полученные величины характеристических дебаевских расчетные кривые CP(T ) удовлетворительно соответтемператур подрешеток металла M ибора B гексабориствуют данным эксперимента.

дов представлены в таблице. Как видно из таблицы, для всех изученных гексаборидов величины M близки.

Рис. 3. Теплоeмкoсть гексаборида лантана. 1 — экспериментальные величины CP(T ); 2, 3, 4 — расчетные зависимости теплоемкости подрешетки бора 6CB, лантана CLa, электронного газа Ce; 5 — суммарная расчетная теплоемкость CLa +6CB +Ce.

В качестве примера на рис. 3 приведены температурные зависимости теплоемкости подрешеток лантана и бора в LaB6, рассчитанные по полученным величинам La и B, а также полная расчетная теплоемкость гексаборида лантана с учетом вклада свободных электронов. Как видно из рисунка, расчетные величины удовлетворительно соответствуют экспериментальным.

На рис. 4 приведены экспериментальные кривые Cp(T ) для гексаборидов лантана, неодима, самария и гадолиния в области 5–1000 K по данным работ [23,24] и рассчитанные зависимости CMB6(T ) =CM(T ) +6CB(T ) +Ce(T ) +C(T ) Рис. 4. Теплоемкость гексаборидов лантана (1), неодима (2), для этих гексаборидов. При этом принималось, что велисамария (3), гадолиния (4) в области 5–1000 K. Сплошные личины электронного вклада Ce(T ) в теплоемкость гекса- нии — pасчетные кривые; 1–4 — экспериментальные величины борида лантана и РЗЭ одинаковы: Ce(T ) =2.5·10-3 T [8]. (ниже 300 K — только решеточная часть теплоемкости).

7 Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. 292 В.В. Новиков Отметим, что величины B в принятом подходе ока- [17] H.G. Smith, G. Dooling, S. Kunii, M. Kasaya, B. Liu, K. Takegahara, N. Kasuya, T. Goto. Sol. State Commun. 53, зываются несколько заниженными, так как получены без 1, 15 (1985).

учета вклада Шоттки в теплоемкость гексаборидов при [18] Ю.Б. Падерно, Н.Ю. Шицевалова. В сб.: Бориды. ПреT = 300 K. Теплоемкость Шоттки для CeB6, NdB6 и принт АН УССР, Институт проблем материаловедения PrB6 (рис. 2) при T = 300 K составляет 1–4 J/mol· K.

им. И.Н. Францевича, 91–№ 1, Киев (1990). С. 1.

Пренебрежение вкладом Шоттки приводит к занижен[19] Н.Н. Сирота. Термодинамика и статистическая физика.

ным значениям величин MB6 (300 K) на 15–30 K, а Вышэйшая школа, Минск (1969). 474 с.

величин B — на 20–50 K. Поэтому при T = 1000 K [20] M. Loewenhaupt, M. Prager. Z. Phys. B — Condensed Matter.

расчетные величины 6CB, а следовательно, и CMB6 оказы62, 195 (1986).

ваются завышенными на 0.5–1.5 J/mol · K. Эта величина [21] E. Zirngiebl, B. Hillebrands, S. Blumenrder, G. Gntherodt, M. Loewenhaupt, J.M. Carpenter, K. Winzer, Z. Fisk. Phys.

меньше погрешности измерений теплоемкости вблизи Rev. B 30, 7, 4052 (1984).

T = 1000 K и ее можно не принимать во внимание.

[22] S. Nakamura, T. Goto, S. Kunii, K. Iwashita, A. Tamaki.

Величину B = ±50 K, очевидно, следует считать J. Phys. Soc. Jpn. 63, 2 623 (1994).

абсолютной погрешностью значений B, приведенных в [23] T. Fujita, M. Suzuki, T. Komatsubara, S. Kunii, T. Kasuya, таблице.

T. Ohtsuka. Sol. Stat. Commun. 35 1589 (1980).

Основные результаты работы состоят в следующем:

[24] A.С. Болгар, В.Б. Муратов, ЖФХ 62, 7, 1771 (1988).

1) решеточный вклад в теплоемкость гексаборидов РЗЭ [25] С.П. Гордиенко. Порошковая металлургия 1 (217), может быть выделен из полной теплоемкости, исходя из (1981).

принципа соответствия решеточных теплоемкостей изоструктурных соединений; 2) при температурах 5-1000 K теплоемкость кристаллической решетки гексаборидов может быть представлена суммой вкладов невзаимодействующих дебаевских подрешеток металла и бора;

3) по определенным в работе характеристическим температурам подрешеток M и B может быть рассчитана решеточная теплоемкость гексаборидов РЗЭ до 1000 K.

Список литературы [1] К.П. Белов. Магнитотепловые явления в редкоземельных магнетиках. Наука, М., (1990). 95 с.

[2] P. Карлин. Магнитохимия. Мир, М. (1989). 399 с.

[3] J. M. Stout, E. Katalano. J. Chem. Phys. 23, 11, 2013 (1995).

[4] Y. Peysson, C. Ayache, J. Rossat-Mignod, S. Kunii, T. Kasuya.

J. Phys. 47, 113 (1986).

[5] H.H. Сирота, В.В. Новиков, С.В. Антипов. Неорган. материалы 34, 9, 1086 (1998).

[6] H.H. Сирота, В.В. Новиков, В.А. Винокуров, Ю.Б. Падерно.

ФТТ 40, 11, 91 (1998).

[7] Н.Н. Сирота, В.В. Новиков, В.А. Винокуров, Л.В. Батова.

ЖФХ 73, 3, 432 (1999).

[8] H.H. Сирота, В.В. Новиков, В.А. Винокуров, Ю.Б. Падерно.

ЖФХ 72, 11, 1967 (1998).

[9] N.N. Sirota, V.V. Novikov. J. Mat. Proc. & Manufact. Sci. 7, 1, 111 (1998).

[10] Н.Н. Сирота, В.В. Новиков. ЖФХ. 74. 2, 333 (2000).

[11] В.В. Новиков. ЖФX. (2000), в печати.

[12] Н.Н. Сирота, В.В. Новиков, В.А. Винокуров. ЖФХ 74, 10, 1924 (2000).

[13] T. Fujita, M. Suzuki, Y. Isikawa. Sol. State Commun. 33, 9, 947 (1980).

[14] K. Segawa, A. Tomita, K. Iwashita, M. Kasaya, T. Suzuki, S. Kunii. J. Magn. Magn. Mater. 104 1233 (1992).

[15] C.M. McCarthy, C.W. Tompson, R.J. Graves, H.W. White, Z. Fisk, H.R. Ott. Sol. State Commun. 36, 861 (1980).

[16] E.C. Коновалова, Ю.Б. Падерно, В.Е. Ячменев, Е.М. Дудник. Изв. АН СССР. Неорган. материалы 14, 12, (1978).

Физика твердого тела, 2001, том 43, вып.




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.