WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Ku < - K1. (10b) В области температур T1-T2 (рис. 2) сосуществуют четыре магнитные фазы: коллинеарные 111, 1 Значит, переход от угловой фазы y1 в легкую плоси угловые,. При температуре СПФП TS = 172 K 3 кость ( = /2, = /6) будет ФП первого рода. Это процентное соотношение фаз одинаково. При этом можно объяснить следующим образом. При больших вследствие изменения параметров a и d происходит углах, близких к /2, более выгодной становится фаза скачок фазового объема в решетке ЦМД. Параметр рав„легкая плоскость“ с = /2, = /6.

новесия решетки y изменяется от 0.74 до 0.45. В области Из анализа данных рис. 6 ясно, что если приложить температур T1-TS ширина ДГ медленно растет. При TS магнитное поле, то можно сделать более выгодной ту наблюдается резкий скачок ширины ДГ: блоховская ДГ или иную угловую магнитную фазу. При этом необхопереходит в ДГ неелевского типа. При наличии только димо рассматривать участки изменения значения v, где угловых фаз и (температура T2) решетка ЦМД не 3 соответствующие угловые фазы устойчивы.

формируется: наблюдаются изолированные ЦМД.

Проведенные расчеты позволяют сделать следующие выводы.

Переход из состояния с легкой осью в состояние Список литературы с легкой плоскостью будет идти по пути с = /6.

[1] А.И. Беляева, А.В. Антонов, В.П. Юрьев. ФТТ 22, 6, В плоскости это совпадает с направлением 211. Со(1980).

стояние с легкой плоскостью получаем при v = -1/2.

[2] А.И. Беляева, А.В. Антонов, Г.С. Егиазарян, В.П. Юрьев.

Легкая плоскость появляется как фаза, отвечающая ФТТ 24, 7, 2191 (1982).

постепенному изменению угла в угловой фазе y1. При [3] Г.С. Кандаурова, Л.А. Памятных. ФТТ 31, 8, 132 (1989).

значениях, близких к /2, более выгодной становится [4] А.И. Беляева, В.П. Юрьев, В.А. Потакова. ЖЭТФ 83, 3 (9), фаза = /2, = /6. Во время этого процесса на1104 (1982).

магниченность лежит в плоскости, содержащей [5] Е.Ф. Ходосов, А.О. Хребтов, Ю.А. Сирюк. Письма в ЖТФ и 211, и проходит через направления 11w.

8, 6, 363 (1982).

Используем полученные результаты для объяснения [6] В.Г. Барьяхтар, Э.А. Завадский, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк. ФТТ 26, 8, 2381 (1984).

экспериментов по изменению ДС в феррит-гранатовых [7] В.А. Заблоцкий, Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк. УФЖ 33, 3, пленках с температурой. При комнатной температуре 403 (1988).

в пленке имеется лишь фаза типа „легкая ось“ с [8] Ю.А. Мамалуй, Ю.А. Сирюк, Е.Ф. Ходосов. УФЖ 30, 1, ориентацией намагниченности вдоль 111. Уменьшение 103 (1985).

температуры (v = Ku/K1 уменьшается) приводит к тому, [9] A. Hubert, R. Schaffer. Magnetic domains. Springer, Berlin что при v = 0.66 в результате СПФП первого рода (1998).

появляется угловая фаза y1 ( и ). При v = -0.3 [10] К.П. Белов, А.К. Звездин, А.М. Кадомцева, Р.З. Левитин.

вследствие ФП первого рода угловая фаза y1 переходит Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках.

в плоскостную фазу.

5 Наука, М. (1979).

4. Заключение Обобщить полученные результаты можно следующим образом. В области температур выше T1 (рис. 2) существуют две магнитные коллинеарные фазы 111 и 111. Это область, где формируется гексагональная решетка ЦМД с параметром рановесия y = 0.74 и узкими блоховскими ДГ. Решетка остается стабильной в определенном температурном интервале. При достижении одной границы интервала стабильности в случае Физика твердого тела, 2004, том 46, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.