WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

Рис. 3. Временные зависимости углов j в области динами Однако при достаточно большой амплитуде СВЧ поля ческой бистабильности; резонансная прецессия с неколлине(но такой, чтобы c была меньше частоты антиферарными осями (a, кривая 1), режим динамической невосприромагнитного резонанса ar ) характерным для расимчивости системы (a, кривая 2), низкоамплитудная прецессматриваемых зависимостей является наличие вблизи сия с сонаправленными осями (b); H = 1093.2Oe, h = 1Oe, ar узкой частотной области (рис. 2, b), в которой = 3.7 · 1010 s-1; 01 =, 02 = 0.

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып. Динамическое перемагничивание и бистабильные состояния в антиферромагнитных многослойных... (кривая 1), и 2 = 12.7 · 1010 s-1, близкой к антиферромагнитному резонансу (кривая 2). Исходным состоянием принимается антиферромагнитная конфигурация системы. Штриховая кривая соответствует линеаризованному решению, построенному на основе (4) для неколлинеарной ориентации осей прецессии магнтных моментов. В случае частоты 1 имеют место три критических значения подмагничивающего поля. При H < H11 реализуется низкоамплитудная прецессия с противоположно направленными осями. В интервале полей H11 < H < H12 реализуется только неколлинеарная прецессия, а в интервале H12 < H < H13 имеет место состояние динамической бистабильности — может реализоваться прецессия либо с сонаправленными, либо с неколлинеарно ориентированными осями. При H > Hреализуется только прецессия с сонаправленными осяРис. 4. Полевая зависимость восприимчивости системы на ми. Заметим, что критические значения H11, H12 > Hc, а частоте 1 = 3.7 · 1010 s-1, близкой к резонансной при неколH13 = Ha. В случае частоты 2 имеют место два критилинеарной конфигурации (1), и 2 = 12.7 · 1010 s-1, близкой к ческих значения подмагничивающего поля: при H < Hантиферромагнитному резонансу (2); h = 1Oe.

возникает антиферромагнитный резонанс, а в интервале H21 < H < H22 (значение H22 = Ha на рисунке отсутствует) имеет место динамическое перемагничивание и состояния динамической бистабильности приближение реализуется один из низкоамплитудных прецессионных величины подмагничивающего поля к критическому знарежимов — с сонаправленными либо ориентированными чению Hc равносильно увеличению амплитуды СВЧ под углом осями. При H > H22 второй из указанных преполя.

цессионных режимов будет отсутствовать. Зависимость Следует заметить, что в дорезонансной для антифер (H), а также наличие области динамической бистабильромагнитной прецессии частотной области при начальности определяются соотношением критических полей ной фазе СВЧ поля, близкой к /2, перемагничивания не Hc и Ha, поэтому рассмотренные характеристики мульнаблюдается, более того, система оказывается практичетислойных магнитных структур существенным образом ски невосприимчивой к воздействию переменного поля.

обусловлены значением константы обменной связи.

Данное состояние является устойчивым по отношению Проведенный анализ показывает, что в мультислойной к малым вариациям начального положения магнитных структуре типа (Fe/Cr)n с кубической кристалографимоментов пленок (01 = 180 ± 1, 02 = ±1) и фаческой анизотропией и антифферромагнитной связью, зы СВЧ поля ( = 90 ± 5). На рис. 3 для частоты обеспечивaемой косвенным обменным взаимодействием, = 3.7 · 1010 s-1 и амплитуды h = 1 Oe приведены врепод воздействием СВЧ поля реализуется динамическое менные зависимости углов j, выходящих на стациоперемагничивание из исходной конфигурации с пронарные траектории магнитных моментов из начальных тивоположно направленными магнитными моментами положений 01 =, 02 = 0 в случае реализации состоя- к прецессионному движению с сонаправленными или ния динамической бистабильности, которое имеет место неколлинеарными осями. При этом для структур с при H = 1093.2Oe. Кривые 1 на рис. 3, a относятся коэффициентом связи J Jca в значительной частотной к нулевой начальной фазе СВЧ поля и отвечают ре- области обнаружено состояние динамической бистазонансной прецессии с неколлинеарными, симметрично бильности, при котором в зависимости от флуктуаций ориентированными осями. Кривые 2 соответствуют ука- параметров системы или начальной фазы СВЧ поля занной выше динамической невосприимчивости системы устанавливается один из двух прецессионных режимов, с антипараллельной ориентацией магнитных моментов отличающихся по амплитуде и ориентации осей прецеспри начальной фазе СВЧ поля = /2. Кривые на сии магнитных моментов. Граница частотной области, рис. 3, b принадлежат начальной фазе = 10 и от- в которой реализуется динамическая бистабильность, вечают установлению низкоамплитудной прецессии с эффективно управляется изменением амплитуды СВЧ сонаправленными осями. поля, а также величиной подмагничивающего поля вблиХарактер зависимости магнитной высокочастотной зи критического значения Hc(Jca).

восприимчивости системы от величины подмагничивающего поля существенно зависит от выбранной чаСписок литературы стоты СВЧ поля. На рис. 4 приведена полевая за висимость (H), полученная для h = 1 Oe и двух ча[1] В.В. Устинов, М.М. Кириллова, И.Д. Лобов, В.М. Маевстот: 1 = -3.7 · 1010 s-1, близкой к частоте резонанса ский, А.А. Махнев, В.И. Минин, Л.Н. Ромашев, А.Р. Дель, при неколлинеарной конфигурации магнитных моментов А.В. Семериков, Е.И. Шредер. ЖЭТФ 109, 2, 477 (1996).

6 Физика твердого тела, 2004, том 46, вып. 276 А.М. Шутый, Д.И. Семенцов [2] V.V. Kostyuchenko, A.K. Zvezdin. Phys. Rev. B 57, 6, (1998).

[3] Н.Г. Бебенин, В.В. Устинов. ФММ 84, 2, 29 (1997).

[4] А.К. Звездин, В.В. Костюченко. ФТТ 41, 3, 461 (1999).

[5] A. Schreyer, J.F. Anhner, Th. Zeidler, H. Zabel, M. Schfer, J.A. Wolf, P. Grnberg, C.F. Majkrzak. Phys. Rev. B 52, 12, 16 066 (1995).

[6] Г.С. Патрин, Н.В. Волков, В.П. Кононов. Письма в ЖЭТФ 68, 5, 287 (1998).

[7] Д.С. Семенцов, А.М. Шутый. Письма в ЖЭТФ 74, 6, (2001).

[8] Д.И. Семенцов, А.М. Шутый. ФММ 93, 4, 10 (2002).

[9] А.М. Шутый, Д.И. Семенцов. ФММ 95, 3, 5 (2003).

[10] М.А. Миляев, Л.Н. Ромашев, В.В. Устинов, В. ЛаутерПасюк, Х. Лаутер. Тез. докл. Междунар. школы-семинара HMMM-XVIII. М. (2000). Ч. 1. С. 102.

[11] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

Наука, М. (1994). 464 с.

[12] А.В. Семериков, Т.П. Криницина, В.В. Попов, А.М. Бурханов, М.Б. Митберг. Тез. докл. Междунар. школы-семинара HMMM-XVI. М. (1998). Ч. 1. С. 33.

Физика твердого тела, 2004, том 46, вып.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.