WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 10 |

Спектры комбинационного рассеяния света (КР) содержат 2 ”дыхательные” Ag-моды, соответствующие симметричным колебаниям всей молекулы (497 см-1) и пентагонов (1469 см-1), и 8 Hg-мод: 270, 433, 709, 773, 1103, 1253, 1424, 1576 см-1. ИК и КР спектроскопия фуллеренов описана в монографиях [4,5,7]. Энергии электронных переходов были рассчитаны в [46–49]. Оптические переходы между зонами HOMO и LUMO запрещены по Рис. 5. Спектры показателя преломления и коэффициента симметрии, и в данном разделе внимание в основном экстинкции поликристаллической пленки C60 на кремнии, изуделяется краю фундаментального поглощения, изучае- меренные методом спектроскопической эллипсометрии.

Физика и техника полупроводников, 2001, том 35, вып. Электрические и оптические свойства мономерных и полимеризованных фуллеренов параметр хвоста Урбаха приводит к его быстрому росту при температуре выше 260 K.

Аккуратное исследование оптических переходов Cпроведено в работе [30] путем сравнения оптических спектров пленок C60 на слюде с пропусканием растворов толуола, гексана, гептана. Экспериментальные спектры были разложены на гаусс–лоренцевы составляющие, и на их основе составлены таблицы электронных переходов, частично воспроизведенные в табл. 1.

Схема электронных уровней C60 в твердотельном и молекулярном состояниях приведена на рис. 7. Наиболее сильные переходы в оптическом спектре — зоны D, E + F и G, относящиеся соответственно к дипольноразрешенным оптическим переходам hg, gg t1u, hu hg; hg, gg t2u. Зона D, отвечающая второму и третьему разрешенным переходам, существенно уменьшается в легированных фуллеренах из-за заполнения наинизшего состояния зоны проводимости, созданной молекулярными состояниями t1u. Молекулярная зона F расщепляется в твердом теле на F1 и F2 вследствие расщепления пятикратно-вырожденных уровней hu (hg) на трехкратно- и двукратно-вырожденные уровни tu (tg), Рис. 6. Оптическое поглощение пленки C60 толщиной 5 мкм, eu (eg) [59].

измеренное методом фототермической отклоненной спектроИдентификация двух низших переходов hu t1u скопии. Температура измерений: треугольники — 77 K, кружи hu t1g более сложна. Молекулярное состояние ки — 293 K [58].

t1gh-1 представляет собой набор электронно-дырочных u возбужденных состояний симметрии T1u, T2u, Hu, Gu [60].

Нижний разрешенный переход hu t1g в возбужденное состояние T1u должен располагаться около 3 эВ. Идентифицировать этот переход в эксперименте сложно по двум причинам: во-первых, сила осциллятора невелика и должна составлять около 3% от перехода при 3.5 эВ [61];

во-вторых, в этой же энергетической области должны наблюдаться фононно-индуцированные переходы сравнительной силы в возбужденные состояния T2u, Hu, Gu, составляющие группу B.

Таблица 1. Спектральные особенности пленок и растворов C60. Все энергии даны в эВ.

Зона Пленка C60 Раствор C60 Переход 0 1.918 1.995 hu t1u + Tu, Hu, Gu (+Hg, Ag) Рис. 7. Уровни энергий электронов в твердотельном C60 и в 1 2.растворе C60 в n-гексане [30].

2 1.992 2.3 2.028 2.3 2.097 2.A 2.ным фазовым переходом. При высоких температурах, B 2.70 hu t1g когда молекулы C60 приобретают возможность свободC 3.ного вращения, активируются вращательные, либрационD1 3.489 3.58 hg, gg t1u ные и межмолекулярные вибрационные степени свободы.

D2 3.541 3.Кроме того, активируются дополнительные фононные E 3.99 4.21 hu hg моды, появляющиеся вследствие флуктуаций межмолеF1 4.кулярных состояний. В фазе свободного вращения уси- F2 4.546 4.ливаются электрон-фононные взаимодействия. Вклад как G1 5.500 5.437 hg, gg t2u G2 5.77 5.термического, так и структурного разупорядочения в Физика и техника полупроводников, 2001, том 35, вып. 262 Т.Л. Макарова и на энергии межмолекулярных возбуждений (сдвиг и расщепление вырожденных электронных уровней).

Оптика фуллеренов в одинаковой степени зависит как от внутримолекулярных, так и межмолекулярных электронных процессов. Первые приводят к возникновению экситонов Френкеля, вторые к экситонам с переносом заряда (CT-экситоны), когда два заряда расположены на различных молекулах. Эти два типа экситонов подробно рассмотрены в [62]. Внутри зоны HOMO-LUMO Cсуществуют запрещенные экситоны Френкеля с энергиями 1.55, 1.87, 2.2 эВ. Первый разрешенный экситон находится на 3.6 эВ.

Энергия экситона с переносом заряда оценивается следующим образом:

Ect = I - A - 2P + C(r), (3) C(r) =-e2/r - Peh(r), (4) где I = 7.62 эВ — потенциал ионизации [34];

A = 2.65 эВ — сродство к электрону [36]; P —энергия поляризации, т. е. 2P равно энергии поляризации, создаваемой парой бесконечно удаленных зарядов, погруженных в кристалл; C(r) — энергия кулоновского взаимодействия; Peh(r) — изменение поляризационной энергии в результате сближения зарядов на конечное расстояние r. Для фуллерена C60 существенны два состояния с переносом заряда: (1/2, 1/2, 0) и (1, 0, 0) с расстоянием между электроном и дыркой 10.и 14.15 соответственно. Для C70 таких состояний Рис. 8. Спектры поглощения (сплошные линии) и элек- шесть.

троотражения (сплошные линии с точками, кружки — 77 K, Особенности, наблюдаемые в спектральных исследотреугольники — 293 K) пленок C60 (a) и C70 (b) [62].

ваниях, скорее всего являются результатом перемешивания двух типов экситонных состояний. Зона 2.43 эВ — следствие серии возбуждений, возникающих при переходе электрона с HOMO одной молекулы, расположенной Группа A отнесена авторами к электронно-дырочному на позиции (1, 0, 0), на LUMO ближайшего соседа, состоянию t1g h-1, которое запрещено по четности в u находящегося на (1/2, 1/2, 0). Следующая серия возизолированной молекуле, но становится частично разреникает на 3.5 эВ. Обычно в эксперименте она не наблюшенным из-за расщепления уровней.

Группа происходит от запрещенного молекулярного перехода hu t1u. Эти переходы проявляются Таблица 2. Основные спектральные особенности пленок Cвследствие возбуждения нечетной колебательной моды, и C70. Электропоглощение (i), i = 1, 2, 3 означает позицию и высшие электронные состояния этой группы должны наиболее сильных модуляций в спектре электропоглощения.

зависеть от ян–теллеровского искажения [50]. Все энергии даны в эВ [62].

Более тонкое рассмотрение края оптического поглоC60 Cщения требует учета экситонных эффектов [41,62,63].

Необходимо учитывать как электронно-дырочные возбу- Край поглощения 1.85 1.0-0 синглетный электронный переход 1.84 1.ждения без переворота спина (синглетные экситоны), так (флуоресценция) и триплетные, чьи энергии, будучи лишены обменного 0-0 триплетный электронный переход 1.50 1.взаимодействия, лежат немного ниже по энергии [42].

(фосфоресценция) В первом приближении УФ и видимый спектры по1 разрешенный оптический переход 3.60 2.глощения фуллеренов сохраняют характерные черты моНачало гашения люминесценции 2.35 1.лекул в газовой фазе или в растворе. В этом смысле Начало генерации фотоносителей 2.35 1.фуллерены — типичные молекулярные кристаллы. Од- Электропоглощение 1 2.4 1.нако понижение симметрии и наличие кристаллического Электропоглощение 2 2.7 2.Электропоглощение 3 3.5 3.поля в фуллеренах оказывает влияние на правила отбора Физика и техника полупроводников, 2001, том 35, вып. Электрические и оптические свойства мономерных и полимеризованных фуллеренов Рис. 9. Эволюция спектров поглощения пучка микрокристаллов C60 при испарении в атмосфере аргона. По времени кривые располагаются снизу вверх. Начальный спектр сравнивается с конечным на вставке. Спектры нормализованы на интенсивность пика, соответствующего переходу hg-t1u [63].

дается вследствие близости к первому разрешенному и переход hg-t1u (рис. 9). Далее появлялась и быстро переходу 3.6 эВ (T1u). Состояния с переносом заря- росла зона 2.91 эВ, а также слабая зона ниже 2.25 эВ.

да связываются с запрещенными внутримолекулярными Зона 2.91 эВ была отнесена на счет экситона с переносом возбуждениями и формируют зону 2.7 эВ. заряда по следующим соображениям: она не наблюдается На основе изучения спектров поглощения, флуорес- у изолированных молекул; ее энергия выше, чем энерценции, фосфоресценции, модуляционного электропо- гия наинизшего экситона Френкеля; ширина зоны больше, чем 0.5 эВ, т. е. ширины зоны твердотельного C60.

глощения (рис. 8) авторы [62] составили следующую таблицу оптических свойств пленок C60 и C70 (табл. 2). Спектры поглощения квазисвободных микрокристаллов, т. е. микрокристаллов, осажденных на подложку, сходны, В работе [63] рассмотрена эволюция спектров поглоно энергия CT-экситона сдвинута в красную область щения C60 при переходе из молекулярного в твердотель(2.75 эВ) и имеет более сложную структуру. В пленное состояние. В газовой фазе наблюдается только пик ке C60 CT-экситонная зона также сдвинута относительно поглощения 3.76 эВ (hg-t1u), при увеличении конценсвободных микрокристаллов (2.78 эВ). При увеличении трации молекул появляется плечо при 3.54 эВ, которое толщины пленки зона, соответствующая переходу hg-t1u, может быть либо следствием близкого расположения немного смещается в сторону низких энергий. Появляуровней hu и hg, либо расщепления уровней hg и t1u, ется поглощение при энергиях, меньших 2.25 эВ, с пепри больших концентрациях возникает широкая зона при энергиях меньше 3 эВ. В экспериментах на пучке свобод- регибом в точке 1.98 эВ. Длинноволновое поглощение ных микрокристаллов наблюдалось поглощение при 4 пленок C60 сильно зависит от образца и, по-видимому, и 3.64 эВ, идентифицированное как хвост перехода hu-hg обусловлено дефектами [64].

Физика и техника полупроводников, 2001, том 35, вып. 264 Т.Л. Макарова Рис. 10. Температурные зависимости электропроводности пленки C60. Кривые A и C сняты при увеличении температуры и отвечают 1-му и 3-му измерениям. Кривые B и D относятся ко 2-му и 4-му измерениям и сняты при понижении температуры после отжига при 200C в течение 2 и 6 ч соответственно [75].

Время-разрешенные дифференциальные спектры по- Электрические свойства фуллеренов глощения показывают, что динамика затухания может быть описана моделью локализованных возбуждений. При анализе литературных данных по проводимоВ результате возбуждения формируются самозахваты- сти фуллеренов можно выделить следующие основные вающиеся электроны, которые затем превращаются в черты: наблюдается полупроводниковая проводимость поляроны. Поляроны рекомбинируют при столкновениях n-типа, значения активационных энергий существенно в результате межузельных прыжков [65]. ниже значений половины запрещенной зоны и достигают В пленках C60 наблюдалась фотоинжекция электрон- их лишь при высоких температурах, при взаимодействии но-дырочных пар, приводящая к возрастанию поглоще- с кислородом проводимость падает на несколько порядния пленок в области оптических переходов 1.6 и 2.3 эВ ков. Проводимость кристаллического материала выше, и длинноволновому сдвигу перехода при 3.5 эВ [66]. Фо- чем аморфного.

тоиндуцированное поглощение пленок C60 обусловлено не только оптическими переходами, но и синглетными и триплетными экситонами, а также поляронами. Необходимо учитывать эффекты локального поля, поскольку межмолекулярные взаимодействия частично разрешают оптическое возбуждение синглетных экситонов [67].

Делокализация электронов в пределах одной молекулы и изолированность молекул приводит к появлению нелинейных оптических свойств, рассмотренных в работах [4,6,68]. Наблюдалась оптическая нелинейность 3-го порядка [69–71], было показано, что в области пика поглощения 3.76 эВ основной нелинейный процесс — двухфотонное поглощение. Тщательные измерения показали, что нелинейная восприимчивость 3-го порядка невелика, что может быть вызвано экранированием [72].

Несмотря на инверсионную симметрию кристаллической структуры, наблюдалась генерация второй гармоники в тонких пленках C60 при 1.064 мкм [73]. Такой эффект Рис. 11. Значения энергии активации проводимости, полученможет быть вызван не только влиянием поверхности, но ные при измерениях на кристаллах и пленках фуллеренов в и вкладом магнитных дипольных переходов [74]. присутствии и в отсутствие кислорода.

Физика и техника полупроводников, 2001, том 35, вып. Электрические и оптические свойства мономерных и полимеризованных фуллеренов Вследствие высокого сопротивления в большинстве С увеличением кристалличности пленок увеличиваетработ представлены измерения для температур от ком- ся проводимость пленок, причем активационная энергия натной и выше (рис. 10). Для поликристаллических падает [38]. Неоднократно отмечалось, что чем выше пленок значения энергии активации и темновой прово- температура подложки, на которую осаждались пленки димости при комнатной температуре составляют соот- (что способствует структурному совершенству [91]), тем ветственно 0.3-0.6эВ и 10-6-10-8 (Ом · см)-1 [75–78]. выше проводимость [92,93].

Для аморфных пленок эти значения лежат в интервале Исследовано влияние отжига на проводимость пле0.5-1.1эВ и 10-7-10-14 (Ом · см)-1 [29,79–82]. Зна- нок C60, имеющих беспорядочную доменную структучения энергий активации проводимости, полученные в ру [83]. Проводимость при комнатной температуре различных работах, приведены на рис. 11. 6.3 · 10-10 (Ом · см)-1. При температурах выше 423 K наблюдается активационное поведение, причем энергия активации увеличивается с увеличением толщины пленТранспортные параметры ки (0.8 и 1.0 эВ), но находится в строгом соответствии с величиной запрещенной зоны, полученной из спектров Сведения о транспортных параметрах фуллеренов допоглощения (1.63 и 2.08 эВ). При более низких темпевольно скудны. Время-пролетным методом была измерературах доминирует неактивационное поведение, причем на подвижность дырок выше и ниже области фазового его доля уменьшается вследствие отжига.

перехода и были получены значения 0.5 и 1.65 см2/(В · с) Влияние температуры отжига на изменение структуры для дырок и электронов [86]. В точке ориентационнои проводимости было изучено в работе [94]. Прого фазового перехода подвижность изменяется скачком водимость пленок, отожженных при температурах выв 1.5 раза, однако в интервалах 50-250 K и 250-350 K ше 473 K, на порядок ниже, чем отожженных при более подвижность не зависит от температуры, что заставляет низких температурах. Рентгенофазный анализ показал, с осторожностью применять зонную модель при описачто при комнатной температуре ГЦК фаза в пленках сонии механизмов проводимости. Из измерений фототосуществует с гексагональной плотной упаковкой, а также ка на пленках были получены дрейфовые подвижности некоторой новой фазой, имеющей плоскости, параллельэлектронов 1.3 см2/(В · с) и дырок 2 · 10-4 см2/(В · с), а ные подложке, расположенные с периодом 0.95 нм. Эта также время рекомбинации 1.7 · 10-6 с [87].

Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 10 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.